Структура поврежденной области, созданной в металлах каскадом атомных столкновений

• Автор: Романов, Сергей Николаевич
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Ленинград
• Количество страниц: 162 c. : ил

1. СТРУКТУРА ПОВРЕЖДЕННОЙ ОБЛАСТИ
1.1. Введение
1.2. Экспериментальные исследования
1.2.1. Методы визуального наблюдения
поврежденных областей
1.2.2. Пространственные характеристики поврежденных областей
1.2.3. Структура обедненной зоны
1.3. Аналитические расчеты структуры
поврежденной области
1.4. Моделирование на ЭВМ каскадов
. атомных столкновений
1.4.1. Методы машинного моделирования каскадов '
. . . атомных столкновений
1.4.2. Расчеты на ЭВМ структуры поврежденных
областей
1.5. Выводы
1.6. Постановка задачи
2. ОБРАЗОВАНИЕ АТЕРМИЧЕСКИХ КЛАСТЕРОВ ВАКАНСИЙ
2.1. Бивакансии
2.1.1. Эстафетный механизм
2.1.2. Тандемный механизм
2.1.3. Сечение образования
2.1.4. Скользящие столкновения
2.1.5. Бивакансии в <£-Fe , См, и All
2.2. Три- и тетравакансии
2.2.1. Сечение образования тривакансии

2.2.2. Телесный угол перекрытия двух конусов
смещения
2.2.3. Сечение образования тетравакансии
2.2.4. Три- и тетравакансии в Си и Аи
2.3. Выводы
3. ГРУППОВОЕ ПРЕДСТАВЛЕНИЕ ВЕРОЯТНОСТЕЙ АТЕРМИЧЕСКОГО ОБРАЗОВАНИЯ ВАКАНСИОННЫХ КЛАСТЕРОВ ПРИ НИЗКИХ ЭНЕРГИЯХ ПВА
3.1. Диаграммы образования моно-, би-, три-
. . и тетравакансий
3.2. Групповое представление
3.3. Кластеры больших размеров. .
3.4. Распределение вакансий по. кластерам
. 3.5. Выводы
4. МОДЕЛИРОВАНИЕ НА ЭВМ СТРУКТУРЫ ПОВРЕЖДЕННОЙ ОБЛАСТИ
4.1. Модель каскадного процесса с учетом образования' атермических вакансионных кластеров
4.1.1. Алгоритм расчета
4.1.2. Описание программы ROMEO
4.1.3. Распределение дефектов и тепловых пиков в'
. . поврежденной области
4.2. Моделирование'на ЭВМ отжига'дефектов методом '
. Монте-Карло
. 4.3. Выводы
5. УСТОЙЧИВОСТЬ КЛАСТЕРОВ ВАКАНСИЙ В МЕДИ
5.1. Методика расчета
5.2. Бивакансии
5.3. Тривакансии
5.4. Тетравакансии
. 5.5. Выводы
6. ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ

, СМИРИЛ (ЖЕНИН
1. Телесный угол пересечения трех конусов смещения
2. Образование пента-, гекса- и гептавакансий
3. Список обозначений
ЛИТЕРАТУРА

из которого находится прицельный параметр смещения ^ . Так как 1/= ^ 2Е/ГО. , то уравнение (2.47) принимает вид
к-„>м
Если известно , то как и раньше,
2.1.4. Скользящие столкновения
Бивакансия возникает в том случае, когда налетающий атом попадает в "тень", создаваемую прицельной площадью смещения первого атома на прицельной площади смещения второго атома (рис.2.5). Так как при этом траектория налетающего атома не искривляется, назовем этот способ образования атермического кластера механизмом скользящих столкновений. Из рис.2.5 видно, что площадь "тени" (б) » равна сумме площадей двух одинаковых сегментов 3 :
= 2Б «.ЙС'Р-в'ш'Р) 1 (2.49)
где 3**^ - площадь сегмента, 0 - угол
между импульсом налетающего атома, проведенным через центр прицельной площади смещения первого атома, и направлением [ВД . Угол 0 связан с центральным углом 'Р соотношением (см.рис.2.5) из треугольника АВС:
«тО-АС._!й ,пД
5 Ы'ВС'ЛьИ 2' (2-50>
Для дальнейших рассуждений нужна привязка бивакансий к кристаллической решетке. Аналогично п.2.1.1, проведем вокруг одного из направлений те] кощчз смещения с плоским углом при вершине, равным 20а .