Статические магнитооптические эффекты в многодоменных кристаллах ферродиэлектриков

• Автор: Семенцов, Дмитрий Игоревич
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Калуга
• Количество страниц: 386 c. : ил

. I. ОВЦИЕ ЕОПРОСЫ МАГНИТООПТИКИ МАГНИТОУПОРЯДОЧЕННЫХ
КРИСТАЛЛОВ
1.1. Регулярные доменные и магнитные структуры
1.2. Уравнения феноменологической магнитооптики
1.3. Магнитооптические явления в средах с регулярной магнитной структурой
1.4. Эффект. Фарадея в неоднородно намагниченных средах
1.5. Прикладные вопросы магнитооптики многодоменных
кристаллов
Заводы
II.' ДИФРАКЦИЯ СВЕТА В ТОНКИХ СЛОЯХ С РЕГУЛЯРНОЙ
ДОМЕННОЙ СТРУКТУРОЙ
2.1. Уравнения дифракции света в тонких слоях
2.2. Дифракция на ПДС в проходящем свете (линейные
эффекты)
2.3. Влияние конечной толщины доменных стенок на распределение дифрагировавшего поля
2.4. Дифракция света на ПДС при наличии дцу лучепреломления
и циркулярного дихроизма
2.5. Влияние амплитудной модуляции на магнитооптическую дифракцию света
2.6. Дифракция на ПДС в проходящем свете (квадратичные эффекты)
2.7. Дифракция на ПДС в отраженном свете
2.8. Дифракция света на структурах цилиндрических и
кольцевых доменов

2.9. Магнитооптическая концентрация света регулярными
доменными структурами
Шводы
III. ДИФРАКЦИЯ СВЕТА В ТОЛСТЫХ СЛОЯХ И ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ
ИЗУЧЕНИЕ ОСОБЕННОСТЕЙ МОД
3.1. Уравнения МОД в толстых слоях и их точное решение
3.2. Приближенные решения уравнений МОД
3.3. Учет многолучевой интерференции при дифракции света
3.4. Магнитооптические характеристики исследуемых кристаллов
3.5. Дифракция Рамана-Ната на полосовых доменах в
])lj -ортоферрите
3.6. Дифракция на ПДС в пленках Bl -содержащих гранатов
3.7. Пространственная и поляризационная структура излучения,
дифрагировавшего на ЦМД-решетках
Шводы
17. "РЕЗОНАНСНЫЕ" МАГНИТООПТИЧЕСКИЕ ЭФФЕКТЫ В РЕГУЛЯРНЫХ
МАГНИТНЫХ СТРУКТУРАХ
4.1. Взаимодействие света со структурой типа "продольная статическая спиновая волна"
4.2. Распространение света в геликоидальной магнитной структуре
4.3. Резонансное взаимодействие света с полосовой
доменной структурой
4.4. Рассеяние световой волны на изолированной доменной
границе
Шводы
У. ВСЯНОВОДНЫЕ ЭФФЕКТЫ В СЛОИСТЫХ И ДОМЕННЫХ
МАГНИТОГИРОТРОПНЫХ СТРУКТУРАХ

5.1. Волноводные свойства слоистых магнитогиротропных структур
5.2. Волноводные свойства изолированной доменной
границы
5.3. Волноводные моды в полосовой доменной структуре
5.4. ПДС как система связанных волноводов
5.5. Гиромагнитные эффекты в слоистых средах в СШ
диапазоне
5.6. Прикладные вопросы магнитооптики неоднородно
намагниченных сред
Выводы
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ПРИЛ01ЕНИЯ
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

Полученное выражение справедливо при условии
ПДС, распределение намагниченности в доменных стенках которой определяется аналогично, то есть
^-п1у2)=Ш1,Ял
у 2 , где
/7=0, I, 2,... - номер доменной границы, усредненная по периоду поправка к эффекту Фарадея равна
Д = 1— Л- ^ Л * (1.34)
3 ТО 4Г
Это выражение справедливо при (Г » I) , что выполняется
для реальных доменных структур в видимой области спектра.
На рисунке 1.3 приведена зависимость угла поворота плоскости поляризации, расчитанная на основе полученных соотношений для фер-рит-гранатовой пленки с периодом ПДС I) = 5 мкм и различным характером распределения намагниченности в доменах. В случае гармонического распределения (кривая 2) поправка к эффекту Фарадея однородно намагниченного образца 9Р (кривая I) определяется только соотношением МеЖД7 длиной волны и периодом структуры, тогда как для реальных доменных структур величина А зависит и от толщины доменной стенки & (кривые 3 и 4). Во всех случаях наличие доменной структуры (неоднородности намагниченности) приводит к уменьшению удельного вращения плоскости поляризации по сравнению с однородно намагниченным состоянием.
Согласно (1.33), максимальное значение Аг(^) достигает в центре доменной стенки, резко спадая практически до нуля в центре домена. При получении (1.34) производилось усреднение А(^) по периоду ПДС ввиду модельного (кусочного) задания функции ^(ц) • Однако, в общем случае сама поправка является функцией координаты У. Нахождение значения А[ в нескольких точках доменной структуры (внутри одного домена), а также соответствующего значения угла поворота Вр (у [) позволяет находить распределение намагниченности в домене и доменной стенке.