Особенности сверхпроводимости в окисной системе BaPb 1-x Bi x O 3

• Автор: Зайцев-Зотов, Сергей Владимирович
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 127 c. : ил

Глава I. Обзор работ по сверхпроводящему соединению В>аРЬ,_уВ>(к0^ и свойствам неупорядоченных систем
1.1. Кристаллическая структура В>аР£>,_хВ('.уО-г,
1.2. Валентность висмута в Еэо РЬ,_У В)1М О?, д
1.3. Проводимость и зонная структура
ВаРЬ^В
1.4. Сверхпроводящие свойства
1.5. Эффект Джозефсона в Ва
1.6. Проводимость неупорядоченных сред
1.7. Свойства гранулированных металлов
Глава 2. Методика эксперимента
2.1. Технология изготовления объемных керамических образцов ВаРЬ,_Вг О?
I Л X у
и ее особенности
2.2. Технология напыления сверхпроводящих
тонких пленок £>а РЬ,_Х&|* 03
2.3. Изготовление контактов и измерение проводимости
2.4. Измерительно-вычислительный комплекс
2.5. Исследование вольт-амперных характеристик
2.6. Криогенное оборудование
2.7. Измерение намагниченности и оптические исследования
Глава 3. Результаты экспериментальных исследований
3.1. Сверхпроводящий переход и критическая
температура исследовавшихся образцов

3.2. Проводимость ВаР4>,_х &1Х0У
3.3. Верхнее критическое магнитное поле и магнитосопротивление в
3.4. Свойства пленок
полученных методом лазерного напыления
3.5. Аномалии проводимости керамических образцов Влрк В1.0, в смешанном состоянии
3.6. Джозефсоновские свойства керамических образцов ВаРЬ,_Х Ё>|‘у От,
3.7. Свойства Ва РЦ_Х&Х 03 и биполярон-ная теория сверхпроводимости
ЗАКЛЮЧЕНИЕ И ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ РАБОТЫ Литература

Физика сверхпроводимости, представляющая собой большой раздел физики твердого тела, находит все большее применение в различных областях народного хозяйства: медицине, геологии, энергетической промышленности и т.д.. Уникальные общефизические и технические приложения сверхпроводимости стимулируют экспериментальное и теоретическое изучение новых сверхпроводящих соединений, а также разработку на их основе различных систем и устройств. Однако применение сверхпроводников зачастую сдерживается необходимостью работать при низких температурах, используя для охлаждения сравнительно дорогой жидкий гелий. Поэтому поиск сверхпроводников с высокой критической температурой - одна из важнейших задач, стоящих перед современной физикой твердого тела. Одним из путей решения этой задачи является исследование возможностей радикального повышения критической температуры на основе какого-либо нового механизма сверхпроводимости, отличного от сверхпроводимости куперовских пар (ЕШП механизм). Несмотря на значительное время, прошедшее с момента открытия сверхпроводимости, пока не найдено убедительных доказательств реализации в каком-либо соединении не БКШ механизма сверхпроводимости. Поэтому любое соединение, имеющее необычные с точки зрения теории БКШ свойства, сразу становится объектом пристального внимания как экспериментаторов, так и теоретиков.
Сверхпроводящие свойства ВаРЬ/.^В/'х 0-г, были открыты в 1975 году Слейтом и др. [I], наблюдавшими сравнительно широкий переход в сверхпроводящее состояние при температуре Тс= 9-кЕЗК. Уже в то время отмечались некоторые рекордные параметры этого соединения : оно имело максимальную критическую темпера-

Глава 3.
РЕЗУЛЬТАТЫ ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫХ ИССЛЕДОВАНИЙ
3.1. Сверхпроводящий переход и критическая температура исследовавшихся образцов
У исследовавшихся керамических образцов £>а РЦ-,а,о5 сверхпроводящие свойства наблюдались для составов х =0.05-0.30. Зависимость критической температуры, определенной по началу(Тс), середине(ТС0 5) и концу резистивного сверхпроводящего перехода (Тсд) от состава изображена на рис.3.1. Как видно из этого рисунка, критическая температура Тс, соответствующая появлению сверхпроводящей фазы в образце, равна своей максимальной величине 12.0К в широком диапазоне составов 0.20^х-^0.29. В то же время при определении критической температуры по середине или концу сверхпроводящего перехода зависимости ТС0 ^(х) и Тсд(х) имеют ярко выраженный максимум при х=0.25. Это обстоятельство позволяет сделать вывод, что максимальной критической температуре в В а рь.„в«' а соответствует х=0.25, а широкое плато на зависимости Тс(х) связано с неоднородностью исследуемых образцов по составу. Типичные формы сверхпроводящего перехода, наблюдавшиеся у исследовавшихся образцов, изображены на рис.3.2. Характерной особенностью сверхпроводящих переходов у образцов состава х<0.25 является плавный перегиб вблизи Т„ и резкий -вблизи ТС0, а при х>0.25 переход начинается достаточно резко. Полученные данные позволяют оценить величину неоднородности количественно и дать качественное описание формы сверхпроводящего перехода. Прежде всего отметим, что для керамических образцов твердого раствора замещения можно указать два типа неоднородно-