Особенности электронной структуры и магнитные свойства слабых зонных гелимагнетиков

• Автор: Страшников, Олег Григорьевич
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Свердловск
• Количество страниц: 127 c. : ил

1. СЛАБЫЙ ЗОННЫЙ МАГНЕТИЗМ ПЕРЕХОДНЫХ МЕТАЛЛОВ И ИХ СОЕДИНЕНИЙ (ЛИТЕРАТУРНЫЙ ОБЗОР)

1.1. Некоторые экспериментальные данные о магнитных свойствах слабых зонных магнетиков .

1.2. Слабый зонный гелимагнетизм соединений переходных металлов

Г.З. Теория флуктуаций локальной спиновой плотности

(ФЛСП) в зонных магнетиках

1.4. Постановка задачи исследования

2. ФЕНЛИ-ЩПКОСТНАЯ ТЕОШЯ ОСНОВНОГО СОСТОЯНИЯ СЛАБОГО ЗОННОГО ГЕЛИМАГНЕТИКА

2.1. Корреляционная функция и энергетический спектр одночастичных возбуждений основного состояния ферми-жидкости с неоднородным обменным и релятивистским антисимметричным взаимодействиями . 2
2.2. Энергетический спектр и собственные функции одночастичных возбуждений гелимагнитноупорядо-ченной ферми-жидкости
2.3. Намагниченность и волновой вектор структуры гелимагнитно упорядоченной ферми-жидкости
2.4. Выводы
3. ФЛУКТУАЦИИ ЛОКАЛЬНОЙ СПИНОВОЙ ПЛОТНОСТИ И СЛАБЫЙ
ЗОННЫЙ ГЕЛИМАГНЕТИЗМ СОЕДИНЕНИЙ ПЕРЕХОДНЫХ МЕТАЛЛОВ
З.Т. Функционал свободной энергии в модели Хаббарда
3.2. Расчет термодинамического потенциала слабого зонного гелимагяетика (СЗШ) в приближении низкоэнергетических ФЛСП

3.3. Намагниченность, температура Нееля и волновой вектор СЗШ
3.4. Влияние однородного внешнего магнитного поля на гелимагнитную структуру. Индуцированная ферромагнитная фаза
3.5. Выводы у£-
4. ПАРАМАГНИТНАЯ ВОСПЕИИМЧИВОСТЬ СЛАБОГО ЗОННОГО
ГЕЛИМАГНЕПЖА
4.1. Влияние особенностей плотности электронных
состояний на температурную зависимость однородной парамагнитной восприимчивости слабых зонных магнетиков (СЗМ)
4;2. Особенности плотности электронных состояний и
неоднородная парамагнитная восприимчивость СЭЛ
4.3. Локальные магнитные моменты и парамагнитная восприимчивость
4.4. Выводы
ЗАКПКНЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

Актуальность темы. Переходные металлы и их соединения находят широкое применение в технике и обладают сложными электронными и магнитными свойствами. Накопленный к настоящему времени экспериментальный материал свидетельствует о том, что для более глубокой их интерпретации необходимо, прежде всего, дальнейшее изучение эффектов электронной корреляции и особенностей зонной структуры Ы -металлов,
В связи с этим в последние годы значительное развитие получила теория флуктуаций спиновой плотности, которая часто используется при анализе свойств зонных магнетиков на основе переходных металлов. Поскольку в последних магнитоактивные электроны являются ноллективизироваянши, постольку при объяснении специфики этих магнетиков важное значение имеет и фактор электронной структуры. Однако в рамках теории флуктуаций локальной спиновой плотности (ФЛСШ роль электронной структуры и различных типов межэлектронных взаимодействий изучена слабо. В частности, до настоящего времени отсутствует последовательная теория гелимагнитного упорядочения зонных систем (например,
) и их противоречивых, с точки зрения существующих теорий, свойств.
Известно, какое значение в возникновении гелимагнетизма играет релятивистское антисимметричное взаимодействие. Однако к настоящему времени хорошо изучено его влияние лишь на упорядочение в системе локальных магнитных моментов. В этой связи актуальной является разработка последовательной теории гелимагнитного упорядочения зонных магнетиков (ЗМ), учитывающей релятивистское антисимметричное взаимодействие.

2.4. Выводы
1. Используя положения теории ферми-жидкости Ландау, установлено, что основное гелимагнитное состояние системы коллективизированных электронов, в которой имеет место, наряду с обменным, релятивистское антисимметричное взаимодействие, может реализоваться при наличии малой нелокальности последних.
2. Из полученных на основе разработанных представлений выражений для волнового вектора магнитной структуры и намагниченности С31М видно, что причины малости их значений следующие: слабость по сравнению с обменом РА взаимодействия и характерная для СЗМ небольшая величина обратного фактора усиления Стонера.
3. Найдены полевая зависимость намагниченности и критическое значение внешнего магнитного поля, переводящего 31М в индуцированную ферромагнитную фазу. Показано, что в этой фазе должны наблюдаться нелинейные отклонения от построений Арротта.