Исследование методом ЯГР упорядочения в бинарных ОЦК-сплавах железа при ионном и электронном облучениях

• Автор: Брюгеман, Сергей Александрович
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Ростов-на-Дону
• Количество страниц: 165 c. : ил

ГЛАВА I. УПОРЯДОЧЕНИЕ В БИНАРНЫХ СПЛАВАХ НА ОСНОВЕ ЖЕЛЕЗА И ЕГО ВЛИЯНИЕ НА ФАЗОВЫЕ И СТРУКТУРНЫЕ ПРЕВРАЩЕНИЯ /литературный обзор
1.1. Структурно-фазовые превращения в сплавах *
1.2. Упорядочение в бинарных сплавах
1.3. Влияние облучения на процессы упорядочения
1.4. Расслоение и образование сегрегаций при облучении
1.5. Влияние упорядочения на структурно-фазовые превращения и свойства сплавов
Глава II. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ МЕТОДИКА
2.1. Экспериментальный канал и камера для облучения образцов
2.2. Определение длины пробега ионов, энергии и
дозы облучения
2.3. Определение температуры образца при облучении
2.4. Применение эффекта Мессбауэра для исследования сплавов
2.4.1. Учет локального окружения мессбауэровских
атомов
2.4.2. Вероятности конфигураций и определение параметров дальнего порядка в бинарных сплавах
2.4.3. Исследование ближнего порядка
2.4.4. Изучение фазового состава и концентрационных неоднородностей
Глава III. ФЕНОМЕНОЛОГИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ РАСЧЕТА СВЕРХТОНКИХ
ПОЛЕЙ В БИНАРНЫХ СПЛАВАХ НА ОСНОВЕ ЖЕЛЕЗА
3.1. Зависимость среднего сверхтонкого поля в сплавах
от концентрации примеси
3.2. Расчет полей, для различных конфигураций
3.3. Расчет упорядоченных сверхструктур
ГЛАВА ІУ.ВЛИЯНИЕ ТЕРМИЧЕСКИХ И РАДИАЦИОННЫХ ОБРАБОТОК НА
УПОРЯДОЧЕНИЕ И ФАЗОВЫЕ ПРЕВРАЩЕНИЯ В СПЛАВАХ
Ре -N1 и Ре -Со
4.1. Влияние отжига на ОЦК-сплавы Ре -N1
4.2. Влияние облучения на фазовые превращения в ОЦК-сплавах Ре -N1
4.3. Влияние облучения на упорядочение в сплавах Ре Со. .П
Глава V. УПОРЯДОЧЕНИЕ И ПЕРЕРАСПРЕДЕЛЕНИЕ АТОМОВ В
СПЛАВАХ Ре -О ПРИ ОТЖИГЕ И ОБЛУЧЕНИИ
5.1. Перераспределение атомов в сплавах Ре
при отжиге
5.2. Влияние электронного облучения
5.3. Влияние ионного облучения
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
СПИСОК ИСПОЛЬЗОВАННЫХ ИСТОЧНИКОВ
гДе 2 / » А * и 2 г , £12 -заряд и атомный вес для бомбардирующей частицы и. атомов мишени, соответственно; 2со — радиус
**»<&„ .= ^сг -5.291??^0’9см-,
с. - заряд электрона.
На рис.2,5 изображены зависимости длины свободною пробега, и энергии, пошедшей на создание повреждений, от энергии ионов Н* И Не+ Е железе.
Данные расчеты не отражают полной картины повреждения материала при облучении.'В общем случае существует профиль повреждения и, следовательно, профиль смещений на атом /179/. Скорость создания /генерации/ дефектов определяется как отношение дозы к времени облучения.
2.3. Определение температуры образца при облучении
Определение температуры тонких /до 2 мкм/ образцов в процессе ионного облучения представляет собой довольно сложную задачу.
Нагрев образцов при облучении осуществлялся непосредственно ионным пучком. Кроме непосредственного измерения температуры образца с помощью термопары использовался следующий метод определения температуры по контрольному образцу из мартенситного желе-зо-никелевого сплава. Как указывалось в главе I, мартенеитный ^ д? сЬ переход имеет гастерезисный характер /см. рис.Г.1/ и, в зависимости от концентрации никеля, захватывает широкую область температур от самых низких /< 4/2 К/ до высоких /1000 К/. Соответствующие измерения калибровочных кривых зависимости количества остаточного аустенита от температуры как в сторону ее понижения /при прямом X превращения/ так и в сторону повышения /при- обратном ^ превращении/ для определенного
состава и определенной толщины образца дают способ измерения температуры в процессе кратковременного ионного облучения кон-