Исследование оптической нелинейности нематических жидких кристаллов вблизи их электронных полос поглощения

• Автор: Резников, Юрий Александрович
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Киев
• Количество страниц: 156 c. : ил

СПИСОК НЕОДНОКРАТНО ВСТРЕЧАЮЩИХСЯ ОБОЗНАЧЕНИЙ

Ср - отношение концентраций примесных и основных молекул нематического жидкого кристалла 0) - коэффициент диффузии молекул
с! - директор жидкого кристалла ^ - диаметр светового пучка В - напряженность светового поля Г - множитель локального поля

- фокусное расстояние линзы

Н - функция пропускания амплитудно-фазового транспаранта Ь - множитель локального поля I - интенсивность света К, - модуль упругости к - волновой вектор излучения I - постоянная Больцмана

Ь - толщина кюветы а нематиком

I - диффузионная длина пробега фотопревращенных молекул М - молекулярный вес

- число Авогадро

Мд - концентрация всех молекул нематика /К- концентрация основных молекул нематика /1/р- концентрация примесных молекул П - показатель преломления
Г)р- показатель преломления нематика с примесями 5 - параметр порядка Р - поляризация нематика
Р- коэффициент отражения зеркала по интенсивности
^ - линейный размер Ч*
' — температура

- время жизни фотопревращенной формы ^ - вектор голографической решетки
± - характерное время стирания и записи голографической

решетки V - энергия И/ - мощность излучения:
- линейные размеры
^ - поляризуемость НЖ с6^- коэффициент поглощения
- коэффициент насыщения нелинейности ^ - поляризуемость молекулы
^- коэффициент вязкости £ - диэлектрическая проницаемость
^ - дифракционная: эффективность голографической решетки 9 - угол между длинной осью молекулы и диаметрм кристалла 6т - внутримолекулярный угол
^ - угол в плоскости, перпендикулярной длинной оси молекулы внутримолекулярный угол
/1 - постоянный дипольный момент молекулы
V - частота света
Д - длина волны света
/ - плотность
б - сечение поглощения
£■ - относительная температура ч(з)
А - тензор нелинейной кубической восприимчивости НЖК - нематический жидкий кристалл СПМ - светоиндуцированные примесные молекулы
Надстрочные индексы "о" и "е" указывают поляризацию света? подстрочный индекс "о" соответствует параметру невозмущенного образца; подстрочный индекс "р" соответствует примесной молекуле.

Список обозначений
Глава I. Основные характеристики нелинейности НЖК вблизи полосы собственного поглощения
§ I. Динамические голографические решетки на СПМ
§ 2. Методика эксперимента
§ 3. Экспериментальные результаты исследования основных характеристик нелинейности МББА вблизи полосы поглощения § 4. Исследование зависимости времени жизни фотопревращенных молекул от толщины кюветы
§ 5. Определение тензора нелинейной кубической восприимчивости МББА для СПМ-нелинейности
§ б. СПМ-нелинейность в нематических смесях
§ 7. Сравнение характеристик СПМ-нелинейности с характеристиками других видов нелинейности в НЖК
Глава 2. Светоиндуцированные примеси в нематических жидких кристаллах и их проявление в оптической нелинейности
§ I. Основные свойства кристаллов в СПМ
§ 2. Проявление СПМ в оптической нелинейности
§ 3. Экспериментальные результаты
§ А. Анализ возможных механизмов фотопревращений МББА
Глава 3. Возможное практическое применение СПМ- нелинейности
§ I. Запись динамических голограмм и обращение волнового
фронта в МББА
§ 2. Безаберрационные линзы в НЖК при использовании СПМ-не-линейности
Заключение
Приложение
Литература

66 74 82

Для устранения; указанных недостатков нами использовалась модифицированная методика самовоздействия /53, 54/. Мощность воздействующего излучения была зафиксирована, и экспериментально снималась зависимость диаметра пучка на выходе из НЖ от расстояния между собирающей линзой и нелинейной средой (рис.13). Качественно понятно, что такая зависимость будет существенно нелинейной и будет содержать ряд особых точек (например, в случае собирающей линзы это будет точка, при которой фокус собирающей линзы и НЖ будут совмещены и точка, при которой фокус нелинейной оптической системы будет совмещен с плоскостью наблюдения).
Для- получения; количественных зависимостей рассмотрим прохождение гауссового светового пучка через нелинейную оптическую систему, изображенную на рис.13. Она состоит из лазера с заданным типом резонатора, положительной линзы с фокусным расстоянием -ft , удаленной от выходного плоского зеркала на расстояние , и слоя нелинейной среды, расположенного на расстоянии от линзы. Измеряемой величиной будет диаметр светового пятна о(г в плоскости 3 на расстоянии і г от линзы. Для; гауссового пучка связь между Ттії ^//- A/t) + £ />- ] ~ d 25)
К-*/*)-Л ’
где о(0 - диаметр гауссового пучка на выходном плоском зеркале одномодового лазера, /г - фокусное расстояние нелинейной линзы,
<1> ~ в, + .
Сила нелинейной линзы определяется выражением (1.24). Входя-