Исследование электроакустических свойств иодата лития

• Автор: Абрамович, Андрей Андреевич
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Ленинград
• Количество страниц: 192 c. : ил

с т р

ГЛАВА I. ФИЗИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА ИОДАТА ЛИТИЯ

И РАСПРОСТРАНЕНИЕ УЛЬТРАЗВУКОВЫХ

ВОЛН В ПЬЕЗОПОЛУПРОВОДНИКАХ

1.1. Физические свойства модификаций иодата лития

1.2. Распространение ультразвуковых волн в пьезополупроводниках

Глава II. МЕТОДИКИ ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫХ ИССЛЕДОВ АШИ

2.1. Методика изучения температурных, частотных и полевых зависимостей коэффициента поглощения ультразвука в

иодате лития

2.2. Измерение температурных и полевых зависимостей модулей упругости иодата лития

2.3. Применение нерезонансного метода возбуждения и приема ультразвуковых волн для исследовании акустических
свойств иодата лития
Глава III. ЭЛЕКТРОФИЗИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА ИОДАТА
ЛИТИЯ
3.1. Методика измерений электропроводности и диэлектрической проницаемости
3.2. Исследование частотных, температурных и полевых зависимостей относительной диэлектрической проницаемости иодата лития
3.3. Исследование частотных, температурных и полевых зависимостей электропроводности
иодата лития
3.4. Выводы

с т р
ГЛАВА ЗУ. ИЗУЧЕНИЕ МЕХАНИЗМОВ ПОГЛОЩЕНИЯ
УПРУГИХ ВОЛН В ИОДАТЕ ЛИТИЯ
4.1. Температурные и частотные зависимости коэффициента поглощения ультразвуковых
волн
4.2. Влияние внешнего электрического поля на поглощение
упругих волн
4.3. Исследование температурной зависимости электроакустического эха в порошках иодата лития
4.4. Выводы
Глава V. ИЗУЧЕНИЕ ЛИНЕЙНЫХ УПРУГИХ СВОЙСТВ
ИОДАТА ЛИТИЯ
5.1. Температурные зависимости
модулей упругости
5.2. Влияние внешнего электрического поля на скорость распространения ультразвуковых волн в иодате лития
5.3. Выводы
Глава V1. ВОПРОСЫ ПРАКТИЧЕСКОГО ПРИМЕНЕНИЯ ' РЕЗУЛЬТАТОВ, ПОЛУЧЕННЫХ ПРИ ИССЛЕДОВАНИИ ЭЛЕКТРОАКУСТИЧЕСКИХ СВОЙСТВ ИОДАТА ЛИТИЯ
6.1. Резонансные преобразователи на основе монокристаллов
иодата лития
6.2. Применение иодата лития в качестве датчика акустической эмиссии
6.3. Апериодический датчик импульсных давлений
6.4. Широкополосный преобразователь для ультразвукового импульсно-фазового интерферометра
6.5. Многоканальная пассивная ультразвуковая линия задержки
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА
ч 4 **
Акустические методы исследования различных физических объектов, в особенности твердых тел, в последнее время составляют значительную часть экспериментальной физики твердого тела. Весьма важную роль такие методы играют в изучении свойств большого класса пьезополупроводниковых соединений, находящих с каждым годом все большее применение в современной радиоэлектронике, значительную область в которой теперь занимает акусто-электроника.
Специфика акустоэлектронных устройств требует комплексного изучения пьезополупроводниковых и других материалов, используемых в качестве основных компонентов таких приборов. При этом особое значение имеют исследования электроакустических свойств, дозволяющие получить информацию о динамическом поведении объекта в присутствии внешних электрических полей при различных температурах, поэтому комплексное изучение упругих, электроакустических и электрофизических свойств пьезополупроводников-пироэлектриков, а также описание их в рамках феноменологической теории электрон-фононного взаимодействия, представляет интерес в теоретическом плане.
Применение пьезополупроводников в технических устройствах по обработке и преобразованию сигналов, в основе которых лежит электроакустическое взаимодействие (пассивные и активные линии задержки, параметрические усилители и генераторы упругих волн, корреляторы и т.д.) требуют знания особенностей взаимодействия упругих волн с внешними электрическими полями. При этом важным являются как выяснение характера электроакустического взаимодействия в зависимости от частоты и поляризации в упругой волны во внешнем электрическом поле, так и количественное опреде-

сителей примесными центрами в запрещенной зоне, т.е. дополнительно была учтена доля пространственного заряда ^ , созданного акустической волной, которая не участвует в процессах проводимости и диффузии. Таким образом, не все носители, "выброшенные” в зону проводимости, непосредственно участвуют в электрон-фенонном взаимодействии, так что уравнение для плотности тока (І.2І) может быть записано в виде:
(1.44)
при этом величина , определяющая долю подвижного заряда созданного акустической волной, определяется выражением:

(1.45)
где - энергия, соответствующая уровню Ферми, Пу - концентрация примесных центров различных энергий, а - концентрация электронов в зоне проводимости. Очевидно, что пред-полагается учет только тех примесных состояний ^ , которые
могут прийти в равновесие с зоной проводимости за время, меньшее периода звуковой волны. Остальные параметры элементарной теории Хатсона и Уайта можно преобразовать так, чтобы выражения (1.40-1.41) сохранились, что приведет к новым выражениям для &)$ и
~ V ; (1.46)