Электронная структура, рентгеновские эмиссионные и оптические свойства интерметаллических соединений скандия со структурой В2

• Автор: Плотников, Николай Александрович
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1985
• Место защиты: Киев
• Количество страниц: 126 c. : ил

ГЛАВА I. ЭНЕРГЕТИЧЕСКАЯ ЗОННАЯ СТРУКТУРА ИНТЕРМЕТАЛЛИЧЕСКИХ СОЕДИНЕНИЙ СО СТРУКТУРОЙ
ТИПА (обзор)
ГЛАВА 2. МЕТОДИКА РАСЧЕТА ЭНЕРГЕТИЧЕСКОЙ ЗОННОЙ СТРУКТУРЫ, РЕНТГЕНОВСКИХ ЭМИССИОННЫХ И ОПТИЧЕСКИХ СВОЙСТВ КРИСТАЛЛОВ
2.1. Основные уравнения метода ЛППВ
2.2. Построение кристаллического потенциала
■ структур с базисом
2.3. Проблема собственных значений и соб-«
ственных векторов
2.4. Методы интерполяции и интегрирования
в 4 - пространстве
2.5. Самосогласованное построение электронной плотности
2.6. Интенсивность рентгеновской эмиссии
2.7. Вычисление межзонной плотности состояний и оптической проводимости
ГЛАВА 3. ЭЛЕКТРОННОЕ СТРОЕНИЕ НЕКОТОРЫХ ИНТЕРМЕТАЛЛИЧЕСКИХ СОЕДИНЕНИЙ ПЕРЕХОДНЫХ МЕТАЛЛОВ СО СТРУКТУРОЙ ТИПА & СЄ
3.1. Влияние эффектов обмена и корреляции
на зонную структуру &Яи
3.2. Зонная структура соединений Гс.Со ,
Го А/с , Гс Си
3.3. Зонная структура соединений Яи ,
їсІЇЬ , Го/У,
3.4. Зонная структура соединений

ГЛАВА 4. РЕНТГЕНОВСКИЕ ЭМИССИОННЫЕ И ОПТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА СОЕДИНЕНИЙ ПЕРЕХОДНЫХ МЕТАЛЛОВ СО СТРУКТУРОЙ ТИПА &&
4.1. Рентгеновские эмиссионные спектры
4.2. Оптические спектры
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

Актуальность темы. В настоящее время достигнут значительный успех в изучении свойств твердых тел на основе зонной теории. Большой интерес для исследования представляют соединения переходных металлов, обладающие разнообразными механическими, магнитными, оптическими и другими свойствами, что определяет широкую область их практического применения и вызывает необходимость всесторонних исследований структуры и свойств этих соединений.
Наряду с экспериментальными необходимы и теоретические исследования свойств кристаллов, поскольку только сравнение и анализ рассчитанных параметров с экспериментальными результатами позволяют наиболее полно рассмотреть эти свойства как с качественной так и с количественной сторон.
Известно, что многие свойства твердых тел обусловлены особенностями их электронной структуры. В этой связи актуальной является задача детального исследования электронной структуры соединений переходных металлов, включающая разработки эффективных методик и алгоритмов расчета, вычисление зонной структуры и интерпретацию широкого круга экспериментальных результатов по рентгеновским и оптическим спектрам, данными по геометрии поверхности Ферми и т.д.
Целью работы является установление связи между энергетической зонной структурой и рентгеновскими эмиссионными и оптическими свойствами интерметаллических соединений переходных металлов со структурой типа С& I Се Со , Гс. А/с , Се Со у
Гс /{и , Сс. /А/ , Сс Со/ , Сс Су , ?£ С , УА/А
В связи с этим в работе были поставлены следующие задачи: а) создать комплекс программ, реализующий самосогласован-

Формулу (2.41) опуская Аа и Ак. , вследствие произвольного выбора начала отсчета энергии, можно записать в виде
/ ое> [С/ ^ J Гп_г>)с у
ЪГ (2.42)
^ (Е-Е')ч (Г/г)
где параметр Г представляет сумму ширин остовного и валентного уровней, а также искажений, вносимых аппаратурой. Интенсивность рентгеновского излучения в одноэлектронном приближении может быть записана в виде /60/:
](с*)ъ иИ /<УС£ /#'/ , (2.43)
к(к
где />к % £к и % £с - одноэлектронные волновые функции и энергии в начальном и конечном состояниях, суммирова -ние по к ведется по занятым состояниям, (о - частота испущенного фотона, И' - оператор возмущения.
где ^ - волновой вектор фотона, ( - вектор поляризации,р -оператор импульса. В ультрамягкой рентгеновской области обычно используется дипольное приближение, заключающееся в замене экспоненты единицей. Такое приближение справедливо, когда длина волны фотона велика по сравнению с размерами излучающей системы. В этом случае ^ £ к/ и €.*/>(-< уъ)
Интегрирование по квазиимгульсу К дает соотношение:
7/ , . 'Г [ 1<Сс* 1^1 к УI1 (С
](и.) - Со £ ■—: ' (2.44)
Л1 ' * / IV(£с (£)~ (к(х)1
где ПК (£) = < Е'е. Ц / V//•(<. к У - матричный элемент вероятности перехода. Интегрирование ведется по изоэнергетической поверхности £(Е) , £-£№)-£<(£/ , в £ -пространстве. Поскольку для остовных состояний энергия практически не зависит от £ , величину £е. [£) в знаменателе можно опустить