Кинетические явления в макроскопически неоднородных и анизотропных средах

• Автор: Снарский, Андрей Александрович
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1990
• Место защиты: Киев
• Количество страниц: 303 с. : ил.

Глава I. ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ МЕТОДУ ИССЛЕДОВАНИЯ МАКРОСКОПИЧЕСКИ

НЕОДНОРОДНЫХ И АНИЗОТРОПНЫХ СРЕД

Т.1. Эффективные кинетические коэффициенты

Т.2. Плоско-слоистые среда и их модификации

1.3. Среда, допускающие точные решения

1.4. Метод теории протекания

Глава 2. ЭФФЕКТИВНАЯ ПРОВОДИМОСТЬ НЕОДНОРОДНЫХ СРЕД

2.1. Эффективные свойства слоисто-неоднородных сред

и критерий применимости эффективного описания

2.2. Проводимость слоисто-неоднородных сред

с мелкомасштабными искажениями

2.3. Эффективная проводимость дву- и трехмерных
сред специальной структуры
2.4. Критические индексы проводимости двумерных анизотропных систем. Доказательство гипотезы Шкловского
2.5. Модель слабого эвена сильно неоднородной
среда! вблизи порога протекания
2.5.1. Модель "слабого звена" ниже порога протекания
2.5.2. Модель "слабого звена" выше порога протекания
2.5.3. Модель "слабого звена" и масштабные преобразования
2.5.4. Иерархическая модель "слабого звена"
2.6. Модель "слабого звена" и эффективные упругие свойства сильно неоднородных композитов
вблизи порога протекания
2.7. Критическое поведение I// шума
в перколяционных системах
Основные результаты главы

Глава 3. КИНЕТИЧЕСКИЕ ЯВЛЕНИЯ В КОМПОЗИТНЫХ СВЕРХПРОВОДНИКАХ
3.1. Структура и физические характеристики композитных сверхпроводников
3.2. Эффективная проводимость вблизи порога протекания при конечно« диссипации энергии. Нелинейность ВАХ
3.3. Гистерезисные явления в композитных сверхпроводниках вблизи порога протекания
3.4. Наведенная анизотропия электрических свойств композитных сверхпроводников вблизи порога протекания
3.5. Самоподобная модель макроскопически неоднородной смеси сверхпроводник - нормальный проводник вблизи порога протекания
Основные результаты главы
Глава 4. ТЕРМОЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА НЕОДНОРОДНЫХ СРЕД . . TI9
4.1. Эффективные свойства плоско-слоистых сред при непрерывной зависимости локальшх кинетических коэффициентов от координат
4.2. Критерий применимости эффективного описания термоэлектрических свойств плоско-слоистых сред
4.3. Термоэлектрические свойства плоско-слоистых
сред с мелкомасштабными искажениями
4.4. Эффективные коэффициенты поликристаллических пленок
4.5. Термоэлектрические свойства полупроводниковых пленок с макроскопическими неровностями поверхности
4.6. Двусторонние ограничения эффективных термоэлектрических коэффициентов
Основные результаты главы 4
Глава 5. ГАЛЬВАНО- И ТЕРМОГАЛЬВАНОМАГНИТНЫЕ СВОЙСТВА
НЕОДНОРОДНЫХ СРЕД
5.1. Гальваномагнитные свойства плоско-слоистых сред
с мелкомасштабными искажениями

5.2. Об одном свойстве сред Длхне
5.3. Гальваномагнитные свойства среда вблизи порога протекания при конечной диссипации энергии. Нелинейность ВАХ
5.4. Гальваномагнитные свойства неоднородных пленок вблизи порога протекания в наклонном магнитном поле. Размерный эффект
5.4.1. Случай конечных металлических кластеров
5.4.2. Случай бесконечных металлических кластеров
5.4.3. Поведение ЭКК на пороге протекания
5.5. Термогальваномагнитные свойства неоднородных пленок вблизи порога протекания
5.6. Термогальваномагнитные свойства трехмерных композитов вблизи порога протекания
Основные результата главы 5
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
Приложение I. НЕЛИНЕЙНЫЕ ЭФФЕКТИВНЫЕ КИНЕТИЧЕСКИЕ
КОЭФФИЦИЕНТЫ ПЛОСКО-СЛОИСТЫХ СРЕД
Приложение 2. КОНЦЕНТРАЦИОННОЕ И ПОЛЕВОЕ ПОВЕДЕНИЕ
ТЕРМОЭДС И ГАЛЬВАНОМАГНИТНЫХ ЯВЛЕНИЙ ВБЛИЗИ ПОРОГА ПРОТЕКАНИЯ В РАМКАХ МОДЕЛЕЙ "СЛАБОГО ЗВЕНА"
Приложение 3. ВИХРЕВЫЕ ТЕРМОЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ТОКИ
В АНИЗОТРОПНЫХ И НЕОДНОРОДНЫХ СРЕДАХ
Приложение 4. НАМАГНИЧИВАНИЕ ЭКРАННЫХ ТРУБ ПАРОГЕНЕРАТОРОВ
ВИХРЕВЫМИ ТЕРМОЭЛЕКТРИЧЕСКИМИ ТОКАМИ
Приложение 5. АНИЗОТРОПНЫЕ ТЕРМОЭЛЕМЕНТЫ
Приложение
Приложение
Приложение 8. АНД1РС0Н0ВСКАЯ ЛОКАЛИЗАЦИЯ В ПЕРКОЛЯЦИОННЫХ
СТРУКТУРАХ
ЛИТЕРАТУРА

роим новую (вторичную) (рис.2.6 б). Эффективная проводимость вторичной среды вычисляется аналогично тому, как это было проделано для первичной
^ _2 б)(в) ■ 6ІО) . ,
ь*(я) 2 ’ Ът + ъв)
Продолжая процедуру, для п -ричной среды получим
/А. , &і,(п)+6і(п) , , 0&#(п)61 (п)
5 - (г'40)
Процедуры построения ("смешивания") при увеличении п приводят к сближению б^Сп) и (п) (на каждом этапе процедура смешивает вдоль и поперек слоев компоненты б"н и 6~м ) и при
Ііт ^(п) = б'/т? &]_(п)
/7-^00 Ґ7 -><**
приводит к изотропной среде с проводимостью . Эту проводимость легко найти обратив внимание на то, что произведение компонент тензора проводимости не зависит от п
^ (п) = СГ7І/ , (2.41)
с учетом (2.40) сразу же следует /1107
(2.42)
Так как в любой из п -ричных сред фазы со значениями проводимости ^ и занимают геометрически эквивалентное положение (взаимная замена 6^^ 6~2 не меняет б“Сп) ) ь т0 указанная процедура перемешивания привела к построению одной из реализаций сред Дыхне.
Покажем теперь /166/, что метод перемешивания соответствует схеме РГ преобразования. Действительно, в рассмотренном случае ^=£>2, а) , и если положить І- = еу? П; и
(2.43)