Динамические модели формирования двойников превращения и полос неоктаэдрического сдвига

• Автор: Чащина, Вера Геннадиевна
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2000
• Место защиты: Екатеринбург
• Количество страниц: 139 с. : ил.

ОГЛАВЛЕНИЕ
ВВЕДЕНИЕ

ГЛАВА 1. ИНФОРМАЦИЯ, СУЩЕСТВЕННАЯ ДЛЯ ПОСТАНОВКИ ЗАДАЧИ

1Л. Основные представления о реконструктивных мартенсит-ных превращениях (на примере у-а превращения в сплавах на основе железа)
1.2. Суть концепций гетерогенного зарождения и волнового роста кристаллов мартенсита
1.3. Характерные особенности формирования полос неоктаэдрического сдвига в ГЦК - монокристаллах
1.3.1. Ориентировки границ полос неоктаэдрического сдвига в монокристаллах сплава А1-3% Си
1.3.2. Ориентировки границ полос неоктаэдрического сдвига в монокристаллах сплава №3Те при сжатии вдоль направления [001]

1.4. Основные положения простой кристонной модели формирования полос сдвига

1.5. Физическая постановка задачи исследования

ГЛАВА 2. ДИНАМИЧЕСКИЙ МЕХАНИЗМ ДВОЙНИКОВАНИЯ ПРИ МАРТЕНСИТНЫХ ПРЕВРАЩЕНИЯХ

2.1. Особенности предпереходного состояния и основные постулаты о динамической модели для волнового процесса, управляющего ростом мартенситного кристалла
2.2. Распространение квазипродольной (относительно длинноволновой - 1?) волны сжатия по кристаллу с динамической

структурой смещений, описываемой (относительно коротковолновыми - б) стоячими.волнами
2.3. Вычисление отношения скоростей {-из - волн при двой-никовании а - мартенсита в сплавах на основе железа
2.4. Распределения основной и ожидаемой двойниковой компонент в случае атермического мартенсита с габитусами типа {3 10 15}
2.5. Распределения основной и ожидаемой двойниковой компонент в случае атермического мартенсита с габитусами типа {2 2 5}
2.6. Обсуждение результатов
ГЛАВА 3. КРИСТОННАЯ МОДЕЛЬ ФОРМИРОВАНИЯ ПОЛОС СДВИГА С ГРАНИЦАМИ {ЫЦ} В ГЦК МОНОКРИСТАЛЛАХ
3.1. Ограничение, накладываемое на состав кристонов условием их устойчивости
3.2. Критическое напряжение генерации кристонов
3.3. Учет анизотропии модуля сдвига
3.4. Связь состава кристона с пороговыми значениями деформации
3.5. Интерпретация кривой о-в для монокристаллов [001] ШвЬе
3.6. Аналог напряжения Пайерлса для кристонов и его ориентационная зависимость для сдвига (ЬШ) [££2Ь]
3.7.Обсуждение результатов
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
ПРИЛОЖЕНИЕ. Зависимости соотношения толщин основной и двойниковой компонент Р от пороговой деформации. Распределения компонент на пространственном периоде

ми, так и в поле внешних напряжений. Трактовка кинетических особенностей опирается на анализ величин энергетических барьеров, преодолеваемых при данном типе роста, термодинамической движущей силы превращения и оценке на этой основе роли релаксационных процессов. В частности, сменой основных механизмов релаксации (скольжение в аустените на двойникование в мартенсите) объясняется наблюдаемое различие между реечным и пластинчатым мартенситом.
Выявление динамических механизмов, объясняющих особенности протекания мартенситного превращения, вскрывающих их физическую природу, можно отнести к разряду фундаментальных проблем физики твердого тела. В настоящее время динамический подход общепризнан при трактовке особенностей превращений дис-торсионного типа. До цикла работ, обобщенных в [9], немногочисленные попытки введения схем волнового описания роста мартенситного кристалла, из-за отсутствия понимания механизма возбуждения и стабилизации волн, их типа, направлений распространения, были неинформативными и оставались в тени успехов интерпретации морфологии продукта превращения, достигнутых при использовании двух первых подходов. В то же время, учитывая высокую скорость роста МК, очевидно, что лишь волновой подход может претендовать на описание динамической картины превращения [40].
Наличие нескольких подходов к теоретическому анализу природы мартенситного превращения обуславливает необходимость сравнительного анализа их основополагающих концепций, что представляется актуальным для прогнозирования перспектив развития теории.