Коллективные возбуждения в процессах фотоионизации фуллеренов и неупругого рассеяния электронов на металлических кластерах

• Автор: Полозков, Роман Григорьевич
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2001
• Место защиты: Санкт-Петербург
• Количество страниц: 116 с. : ил

Оглавление
Введение

1 Электронные возбуждения в кластерах.

1.1 Одночастичное приближение

1.1.1 Приближение Хартри-Фока и приближение локальной плотности

1.1.2 Приближение центрального поля

1.1.3 Одночастичные возбуждения

1.2 Методы учета многоэлектронных эффектов в процессах возбуждения

1.2.1 Приближение локальной плотности в теории функционала плотности, зависящего от времени

1.2.2 Приближение случайных фаз

2 Электронная структура фуллеренов в рамках сферической модели.

2.1 Модель желе-слоя
2.2 Радиальные уравнения и метод решения
2.3 Электронная структура Сао
2.4 Электронная структура С
3 Гигантский резонанс в спектрах фотоионизации фуллеренов

3.1 Метод решения
3.1.1 Дипольные матричные элементы в одночастичном приближении
3.1.2 Уравнение ПСФ и ПЛП для дипольных матричных элементов
3.2 Результаты
3.2.1 Волновые функции возбужденных состояний: уравнения
и метод решения
3.2.2 Спектр фотоионизации фуллерена (До
3.2.3 Спектр фотоионизации фуллерена Сдо
3.2.4 Резонансы в спектрах Сео и С
4 Гигантский резонанс в спектрах неупругого рассеяния электронов на металлических кластерах
4.1 Сечение неупругого рассеяния электронов на кластерах в приближении ПСФО
4.2 Резонансное плазмонное приближение
4.3 Метод вычисления ширины объемного плазмонного резонанса
в спектрах электронных потерь при рассеянии электронов на металлических кластерах
4.4 Результаты на примере IV<
Заключение
Литература

Введение
Настоящая работа посвящена теоретическому исследованию коллективных электронных возбуждений в процессах фотоионизации фуллеренов и неупругого рассеяния электронов на металлических кластерах.
Многоатомные кластеры (МК) по количеству составляющих их частиц занимают промежуточное положение между отдельными атомами и объемным материалом. Это приводит к тому, что они обладают свойствами, характерными как для отдельных атомов, так и для объемного материала, что делает МК чрезвычайно интересными объектами для исследования. В частности, в процессах возбуждения МК могут возникать резонансные плазмонные колебания, которые характерны, прежде всего, для электронной плотности электронов проводимости в металлах. Возбуждение плазмонных колебаний приводит к появлению гигантских резонансов в спектрах возбуждения многоэлектронных систем. Несмотря на то, что исследование гигантских резонансов в спектрах возбуждения многоатомных кластеров уже имеет довольно долгую историю, интерес как теоретический, так и экспериментальный, к этой проблеме не ослабевает. Объясняется это прежде всего тем, что возникновение коллективных электронных колебаний связано с проявлением многоэлектронных корреляций - эффекта, который играет существенную роль в процессах возбуждения многоэлектронных систем.
В диссертации изучаются два схожих типа коллективных электронных возбуждений: поверхностные и объемные плазмонные колебания. В первом слу-

потенциал остова, а.е.
г, а.е.
Рис:. 2.1: Потенциал остова. 1 - вклад электронов остова, 2 - вклад атомных ядер, 3 - их сумма