Повышение термостабильности спин-волновых характеристик монокристаллических ферромагнитных пленок

• Автор: Шагаев, Владимир Васильевич
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2003
• Место защиты: Калуга
• Количество страниц: 185 с. : ил

ОГЛАВЛЕНИЕ
Основные обозначения и сокращения
ВВЕДЕНИЕ
Глава 1. ВОЛНЫ НАМАГНИЧЕННОСТИ В
ФЕРРО ДИЭЛЕКТРИЧЕСКИХ СЛОЯХ
1.1. Состояние теории волн намагниченности
1.2. Методы повышения термостабильности спектров МСВ
1.3. Уравнения дисперсии магнитостатических волн в анизотропном ферромагнитном слое
Глава 2. ТЕМПЕРАТУРНЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ МАГНИТОСТАТИЧЕСКИХ ВОЛН В АНИЗОТРОПНЫХ ФЕРРОМАГНИТНЫХ СЛОЯХ
2.1. Дисперсионные характеристики МСВ в слое, намагниченном вдоль кристаллографической
оси симметрии
2.2. Расчет температурных коэффициентов частот МСВ..
2.3. Анализ влияния кристаллографической анизотропии
на температурный коэффициент частоты
2.4. Особенности температурных зависимостей частот МСВ
в ферромагнитных слоях с кубической анизотропией.
Выводы
Глава 3. ТЕРМОСТАБИЛЬНАЯ ОРИЕНТАЦИЯ
ПЛЕНКИ ФЕРРИТА В МАГНИТНОМ ПОЛЕ
3.1. Геометрия задачи и исходные соотношения
3.2. Анализ угловых зависимостей температурных

коэффициентов частот
3.3. Двухчастотная термостабилизация
3.4. Термостабилизация частоты и групповой скорости
магнитостатической волны
Выводы
Глава 4. ТЕМПЕРАТУРНЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ
МАГНИТОСТАТИЧЕСКИХ ВОЛН В КАСАТЕЛЬНО НАМАГНИЧЕННЫХ ФЕРРОМАГНИТНЫХ СЛОЯХ
4.1. Спектры магнитостатических волн в
анизотропных слоях
4.2. Анизотропия температурных характеристик магнитостатических волн в касательно намагниченном слое
4.3. Магнитостатические волны в слоях, ориентированных вдоль плоскостей симметрии кубического кристалла
4.4. Повышение термостабильности спектра поверхностной магнитостатической волны
в кубически анизотропном слое
4.5. Особенности температурных характеристик обратных
объемных магнитостатических волн
Выводы
Глава 5. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ ИССЛЕДОВАНИЯ ТЕМПЕРАТУРНЫХ ХАРАКТЕРИСТИК МАГНИТОСТАТИЧЕСКИХ ВОЛН В ФЕРРИТОВЫХ ПЛЕНКАХ
5.1. Измерения магнитных параметров ферритовых
пленок по частотно-полевым зависимостям
5.1.1. Исходные соотношения метода
5.1.2. Вывод расчетных формул для пленок

с кубической и одноосной анизотропией
5.1.3. Экспериментальные температурные зависимости поля кубической анизотропии и намагниченности насыщения в пленках железоиттриевого граната
5.2. Исследование температурных характеристик МСВ
5.2.1. Характеристики МСВ в анизотропных пленках, намагниченных вдоль кристаллографических
осей симметрии
5.2.2. Анизотропия температурных характеристик поверхностной МСВ в пленках ЖИГ
с ориентацией типа {аЬО}
5.2.3. Особенности температурных характеристик
МСВ в легированных пленках
5.3. Термостабилизация частоты поверхностной МСВ
в системе пленка феррита - постоянный магнит
Выводы
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ПРИЛОЖЕНИЕ. Температурные производные от углов,
задающих статическую ориентацию вектора намагниченности в монокристаллическом
ферромагнитном слое
ЛИТЕРАТУРА

Выражение для Wa при этом преобразуется к виду
YJNi'fRi,iRfjMіму (2-2)
Сравнивая (2.1) и (2.2), запишем условие инвариантности Wa
Nij = Y.NrfR^Rfj,
или в матричной форме
Л Л А А
N = RT N R. (2.3)
Отсюда следует, что при ns> 3 должны выполняться равенства
Nxy = NXZ = Nyz = Na=Nxy. (2.4)
Отметим, что при ns ~ 2, т.е. при намагничивании воль оси симметрии второго порядка, условие (2.3) не накладывает никаких ограничений на компоненты Nxy, Nxx, Nw. В этом случае анализ уравнений дисперсии необходимо проводить, полагая Nxy ф 0 и Nxx ф Nyy. Равенство же компонента Nxy нулю не только упрощает вид уравнений (1.9) и (1.10), но и позволяет не учитывать температурную производную от Nxy при исследовании температурных характеристик МСВ, у которых волновой вектор перпендикулярен направлению намагниченности, к 1М0. Действительно, анализ показывает, что
при (р = ж/2 компонент Nxy входит в УД только в виде Nxy, и при дифференцировании по температуре производная dNху jdT будет
представлена как dNХ}: jdT = 2Nxy (dN^jdT)- 0.
Расчет тензора магнитной проницаемости с учетом нулевого значения компонента А'ху и подстановка в формулы (1.9), (1.10) приводит после простых преобразований к следующим законам дисперсии.
При любом угле в могут распространяться объемные МСВ (ОМСВ). УД для них имеет вид