+
Действующая цена700 499 руб.
Товаров:
На сумму:

Электронная библиотека диссертаций

Доставка любой диссертации в формате PDF и WORD за 499 руб. на e-mail - 20 мин. 800 000 наименований диссертаций и авторефератов. Все авторефераты диссертаций - БЕСПЛАТНО

Расширенный поиск

Особенности лазерной генерации волн Рэлея в ферромагнитных металлах в окрестности точки Кюри

  • Автор:

    Голубев, Евгений Валерьевич

  • Шифр специальности:

    01.04.07

  • Научная степень:

    Кандидатская

  • Год защиты:

    2004

  • Место защиты:

    Челябинск

  • Количество страниц:

    150 с. : ил.

  • Стоимость:

    700 р.

    499 руб.

до окончания действия скидки
00
00
00
00
+
Наш сайт выгодно отличается тем что при покупке, кроме PDF версии Вы в подарок получаете работу преобразованную в WORD - документ и это предоставляет качественно другие возможности при работе с документом
Страницы оглавления работы

1 Анализ современного состояния теоретических и экспериментальных исследований по лазерной генерации ультразвуковых ПАВ в металлах. Обзор литературы
1.1 Термооптическое возбуждение ультразвука в металлах
1.2 Нелинейные режимы возбуждение ультразвука в металлах
1.3 Лазерная генерация волн Рэлея в металлах
2 Элементы теории высокотемпературной лазерной генерации импульсов ПАВ в ферромагнитных металлах
2.1 Положения физической модели
2.2 Выражения для вектора деформации на границе полупространства
2.3 Волны Рэлея и анализ полученного решения
2.4 Заключение к главе
3 Параметры акустических полей, создаваемых импульсным лазерным излучением в ферромагнитном металле
3.1 Методика расчета
3.2 Распределение температуры в полупространстве
3.3 Модельная функция для температурного поля в полупространстве
3.4 Спектр ПАВ и вектор деформации
3.5 Заключение к главе
4 Экспериментальные исследования лазерной генерации поверхностных акустических волн в ферромагнитных металлах
4.1 Схема экспериментальной установки. Методика обработки
экспериментальных данных

4.2 Зависимость параметров волн Рэлея от энергии лазерного импульса
4.3 Температурные зависимости параметров волн Рэлея
4.4 Заключение к главе
5 Приложение результатов к неразрушающему контролю
5.1 Выбор оптимальных параметров лазерного излучателя
5.2 Отражение акустического импульса от дефекта при лазерной генерации в ферромагнитном металле
5.3 Заключение к главе
Заключение. Основные результаты и выводы диссертации
Список использованных источников

С момента создания оптических квантовых генераторов значительное внимание уделяется исследованию взаимодействия мощного лазерного излучения с конденсированными средами, которое способно переводить вещество в экстремальные состояния, приводить к разрушению твердых тел, а также к формированию упругих напряжений и ударных волн.
Большой интерес к лазерному (оптико-акустическому) методу генерации звука вызван, в первую очередь, уникальными характеристиками возбуждаемых импульсов упругих волн, которые определяются параметрами оптического излучения и свойствами среды. Оптико-акустические источники звука имеют ряд преимуществ перед традиционными излучателями: отсутствие непосредственного контакта, возможность легкого изменения геометрических и энергетических параметров распределения источников звука, возможность создания источников звука, двигающихся с произвольной скоростью. Возбуждаемые лазером акустические импульсы с центральной частотой от весьма низкой до гиперзвука, используются для определения упругих постоянных и акустических параметров вещества, дисперсии скорости и затухания, выявления и идентификации неоднородностей, проведения исследований конденсированных сред и акустической диагностики динамических процессов, происходящих при воздействии лазерного излучения.
Согласно [22, 58], в настоящее время применяются следующие бесконтактные способы излучения и приема ультразвуковых колебаний: воздушно-акустический, электроискровой, емкостный, электромагнитноакустический (ЭМА), радиационный (импульсные потоки ускоренных электронов) и лазерный оптико-акустический. Для применения в промышленности лазерный метод возбуждения звука является наиболее перспективным, экологически чистым и безопасным. К достоинствам этого метода следует отнести возможность возбуждения ультразвука на ® большом расстоянии от объекта контроля, возможность ввода энергии
в любой точке поверхности изделия, возможность контролировать изде-

д2ф*

d2T* ( 2 гш irw2
-РІГ = о, Pl = 2-
(2.24)
<2'25>
где А - параметр преобразования Бесселя ш - параметр преобразования Фурье (*), г = у/-Л. Уравнения (2.16) и (2.18) преобразуются по функции Бесселя первого рода нулевого порядка 7о(Аг), уравнение (2.17) по Jl(Xr)} что обусловлено видом левых частей соответствующих уравнений.
Граничные условия (2.19)—(2.21) в результате преобразования примут вид:

, д2ф , л2-„
dz dz2
Уф* = 0,
РІ ~ А2(1 ~ 24)

Ж* г. л 4 &Ф* п
ф +2А|-&=°-
dT*

А{1 + гітш)ї*(Х,и),
(2.26)
(2.27)
(2.28)
где ї*(Х,и) - образ распределения интенсивности в лазерном пучке. Решая уравнение (2.25) с учетом граничного условия (2.28), получим:.
. А(1 + Иги))ї*(Х,и)
Т (X, г,ш) = L ==4т= ехР
Xq-/X2 + ш/а — tru2ja
—гу/Х2 + ш/а — Ьгш2/а
(2.29)
Распределение температуры в полупространстве найдем с помощью формул обратного преобразования [54]:
00 оо
Г(г, -М) = ~^ J du J dx]f*(,z,ui)XJ0{Xr)eiult
—оо О
Решения уравнений (2.23) и (2.24), согласно [63], имеют вид:
(2.30)
Ф*(Л, z, ш)

I ^А’Z,UJ^ ex^~^dz

Bi~2Til Z’^ exp^lZ^dz
exp(/3i z)+
exp (-faz), (2.31)

Рекомендуемые диссертации данного раздела

Время генерации: 0.153, запросов: 967