Квантовые механизмы управления параметрами мезоскопических систем

• Автор: Семенов, Михаил Борисович
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2004
• Место защиты: Пенза
• Количество страниц: 357 с. : ил.

Квантовые механизмы управления параметрами мезоскопических
систем
Глава I. Макроскопические квантовые эффекты в мезоскопических
системах (обзор)
1.1. Квантовые размерные эффекты в наноструктурах
1.2. Состояние проблемы примесных центров в наноструктурах
1.3. Проблема управляемой модуляции энергии связи примесных состояний
1.4. Квантовое туннелирование с диссипацией в наноразмерных системах: современное состояние проблемы
1.5. Управляемый туннельный электронный транспорт в низкоразмерных системах
Глава II. Магнитооптика низкоразмерных систем с примесными центрами
2.1. Введение
2.2. Влияние продольного магнитного поля на 0(_) - состояния в квантовой нити
2.3. Примесное магнитопоглощение света в квантовой нити с параболическим потенциалом конфайнмента
2.4. Особенности энергетического спектра комплекса «квантовая точка
0<_) - центр» в квантующем магнитном поле
2.5. Магнитооптика комплексов «квантовая точка - ) - центр»
2.6. Фактор размерности в зависимости энергии связи 0(_) - центра от
магнитного поля при переходе 20 -* Ю -»(Ю (сравнение с экспериментом)
Выводы к главе II

Глава III. Квантовое туннелирование частицы, взаимодействующей с
термостатом
3.1. Введение, понятие о квантовом туннелировании с диссипацией
3.2. Квантовый перенос частицы в системе с выделенной координатой туннелирования
3.3. Роль спектра среды и температуры в одночастичном туннельном переносе
3.4. Оценка вероятности туннелирования в системе «квантовая точка -объемный контакт»
Выводы к главе III
Глава IV. Квантовое туннелирование с диссипацией двух взаимодействующих частиц
4.1. Введение (Понятие о двумерных туннельных квантовых бифуркациях, двумерные системы взаимодействующих контактов Джозеф-сона, двумерные туннельные химические реакции)
4.2. Туннелирование двух взаимодействующих частиц: переход между синхронным и асинхронным туннелированием
4.3. Туннелирование двух взаимодействующих частиц, движущихся параллельно и антипараллельно (сравнительный анализ). Двумерные квантовые туннельные бифуркации с диссипацией
Выводы к главе IV
Глава V. Управляемый электронный транспорт в низкоразмерных
системах
5.1. Введение
5.2. Эффект фотонного увлечения одномерных электронов в продольном магнитном поле с участием D( ) - центров
5.3. К теории фотоприемника на основе эффекта фотонного увлечения одномерных электронов в продольном магнитном поле
5.4. Прыжковая проводимость по примеси в квантовой яме с параболическим потенциальным профилем
Выводы к главе V
Заключение
Список авторских публикаций по теме диссертации
Библиографический список используемой литературы
ф,£)= - Е„). (1.4.29)

Для локализованных функций амплитуды являются элементами
матрицы, обратной матрице коэффициентов разложения (1.4.27). Вероятность выживания является квадратом преобразования Фурье для спектрального распределения (1.4.23)
функциям с независящими от времени амплитудами [36, 41].
В [36, 41] демонстрируется изменение спектрального распределения функции локализованного начального состояния трп в левой яме, при изменении Р Яп- При малых расщеплениях спектр состоит из двух пиков одинаковой амплитуды, соответствующих состояниям Ц>п и грм, энергии которых различаются на величину туннельного расщепления. Амплитуды состояний с т * 0 малы порядка о(1/ш2Д1?п). С увеличением р Иг спектральное распределение превращается в совокупность эквидистантных пиков с т £ р . При малых /1 Р(г) осциллирует в масштабе частоты
туннельного расщепления порядка ^//?л / /? в результате когерентных междуямных переходов между резонансными состояниями
Однако в области р Яп -1 осцилляции с таким периодом почти полностью подавляются и восстановление начальной амплитуды (возвращение в левую яму) происходит в масштабе периода колебаний в правой яме
шается в масштабе времен порядка Я'1, т.е. вероятности перехода, пред-
(1.4.30)
что непосредственно следует из разложений 1/>(0) и по собственным
(1.4.31)
Р > ^р I . Благодаря «битве экспонент» вероятность выживания умень-