Упруго-индуцированные процессы перемагничивания в ортоферритах

• Автор: Ли Цзянхуа
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2006
• Место защиты: Хабаровск
• Количество страниц: 103 с. : ил.

Глава 1. Мапшюупругие взаимодействия в динамике доменной границы слабых ферромагнешков

1.1. Крис1аллическая и магнитная сгруктура УЕеОз

1.2. Магниюоптические свойства ортоферрита иттрия

1.3. Доменная струкзура

1.4. С груктура доменной границы в ортоферритах

1.5. Стационарное движение доменных границ

1.6. Ма1 нитоупругие механизмы торможения доменных границ

1.7. Спинволновые резонансы

1.8. Явления динамической самоорганизации

Глава 2. Методы исследований движения доменной границы в неоднородных

условиях
2.1. Магнитоошические меюды исследования динамики и перес фойки доменных сфуктур
2.2. Доменные структуры в образцах ортоферрита иприя в свободном состоянии
2.3. Доменная граница оргоферриюв в реальных условиях
Глава 3. Взаимодействие доменной границы с магнитными неоднородностями
3.1. Доменная граница - динамический микрозонд
3.2. Влияние на динамику доменной границы ростовых неоднородностей на субзвуковых скоростях движения
3.3. Качественная физическая модель движения границы на субзвуковых скоростях в неоднородных условиях
Глава 4. Упрую-индуцированные механизмы перемагничивания в слабых ферромат нетиках

4.1. Условия возникновения упруго-индуцированных процессов
псремапшчивания
4.2. Магнитооптический модулятор
4.3. Магнитные устройства обрабоїки информации
Заключение
Список литераіурьі
Список условных обозначений и сокращений
ДГ - доменная граница
СФМ - слабый ферромагнетик
ДС - доменная сіруктура
РЗО - редкоземельные ортоферриты
ЛО - леї кая ось
OJ1H - ось леї кої о намагничивания МО - магнитооптические МУ - магни юупругие ФМ - ферромагнешк
ЦМД - цилиндрические магнитные домены
БЛ, ВБЛ, ГБЛ - блоховские линии, вершкальные БЛ, горизонтальные БЛ
СВ - спиновые волны
АВ - акусіические волны
ПМ - пристеночные магноны
ACM - атомно-силовая микроскопия
МКТ-макроскопическое квантовое іуннелирование
УИП - уируї о-индуцированное перемагничивание

Возрастите потребностей в высокоскоростной обработке и бессбойном хранении все возрастающих массивов информации, обусловленное стреми 1ельным развитием телекоммуникационных и информационных систем, стимулировало исследования новых механизмов перемагничивания в магнитоупорядоченных средах [1-4].
Сравнительно низкие скорости протекания процессов перематничивания в применяемых сегодня магнитоупорядоченных средах, скорость коюрых определяется скоростью движения доменных 1раниц (ДГ) составляющих не более нескольких сотен м/с, существенно ограничивают быстродейавие функциональных элементов и устройств, разрабатываемых на их основе [5].
В этой связи особое место занимают слабые ферромат пешки (СФМ), к коюрым ошосятся окисные соединения шиа ортоферриты - ИЕеОз (с легкоосным магнитоупорядочением), борат железа (ЕеВ03) и гемашг (а-Ре203) (с легкоплоскостным магнитоупорядочением). В этих матриадах наблюдается наибольшая, среди всех изученных к настоящему времени магнетиков, скорость движения ДГ [6]. В ортоферршах ее величина достигает 20-103м/с, что значительно превышает (до 5 раз) скорости распространения звуковых волн в этих СФМ. Для СФМ характерна высокая магнитооптическая добротность (14 град/дБ) в видимой области спектра. Сюль высокие динамические характеристики СФМ уже позволили создать целую серию эффективных магнитооптических модуляторов, пространственно-временных транспарантов, обладающих не менее чем 50%-й модуляцией на частотах до 10у Гц.
Сочетание высоких динамических и магнитооптических свойств СФМ делает эти материалы весьма удобным модельным материалом для исследований и моделирования новых механизмов перемагничивания [7-8], обусловленных движением доменных границ, в резонансных условиях.

внешними магнитными полями. При этом внутри ДГ исключается образование явлений скручивания ДГ, характерных для ФМ. Для РЗО размеры и форма образцов практически не влияют на их физические свойства. В результате величина магнитостатической энергии в ортоферритах в силу малости намагниченности подрешеток определяется преимущественно только приложенным внешним полем:
1Ут= (8л)Ан2(1У- MHdV-тмн^, (2.5)
V V V
где Нй - поле размагничивания, зависящее от величины М , Н - внешнее магнитное поле. В общем виде (2.5) учитывает влияние внешнего поля, плотности «энергии Зеемана» и энергии размагничивания.
В ортоферритах образуются полосовые, лабиринтные, цилиндрические и концентрические ДС [15,19,57,99,100]. Структура самих ДГ определяется
1 ООО мкм
Рисунок 2.5 - Прозрачный образец ортоферрита тулия с полосовой ДС. На вставке показан увеличенный фрагмент образца с реальными магнитными неоднородностями
антисимметричным обменным взаимодействием Дзялошинского-Мория и энергией анизотропии в базисной плоскости, перпендикулярной ОЛН ([001]). В пластинчатых образцах ортоферритов при Н = 0 минимум свободой энергии достигается образованием полосовой ДС, что иллюстрирует фотография такой структуры в ТшГеОз (рис. 2.5). Здесь же на увеличенном фрагменте микрофотографии четко наблюдаются ростовые полосы. Характерной особенностью ориентации ростовых полос относительно ДС и ДГ является их параллельность.