Спектральный анализ и вязкая намагниченность руд

• Автор: Шидаков, Мурат Токмакович
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2006
• Место защиты: Нальчик
• Количество страниц: 118 с. : ил.

глава і. Современные методы лазерной спектроскопии

И ВЯЗКАЯ намагниченность

§1. Взаимодействие света с твёрдым телом

§2. Микроскопические описания

взаимодействия света с веществом

§3. Методы лазерной спектроскопии

§4. Лазеры и спектральные приборы

§5. Вязкая намагниченность

Глава II. Установка и методика работы

С ОБРАЗЦАМИ ПРОБ

§1. Описание установки

и методика проведения спектрального анализа
§2. Описание установки
и методика измерений вязкой намагниченности
§3. Методика подготовки образцов проб
§4. Погрешность эксперимента
Глава III. Теоретическая электродинамическая задача
§1. Решение общей задачи по выявлению месторождений
топливных и полезных ископаемых
§2. Решение частной задачи по выявлению месторождений
топливных и полезных ископаемых

Глава IV. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ
§1. Результаты измерения спектрального анализа руд в УрупоВласинчихинском комплексе КЧР
§2. Результаты измерения вязкой намагниченности руд в Уру-по-Власинчихинском комплексе КЧР
Основные результаты и выводы
Литература
Приложение

Спектроскопия твердого тела — достаточно старая и одновременно молодая область физики. С одной стороны, феноменологические законы, используемые в спектроскопии твердого тела, установлены очень давно (например, закон затухания света в веществе — закон Бугера-Ламберта, формулы Френеля для отражения света и др.) и являются той основой, без которой немыслимо создание ни одного оптического прибора. С другой стороны, до сих пор не разрешены многие проблемы взаимодействия света с веществом, особенно в области вакуумного ультрафиолета, в которой до недавнего времени не было удовлетворительных источников.
С развитием представлений о твёрдом теле меняется и предмет исследования спектроскопии твердого тела. Первоначально исследовались свойства твёрдых тел, описываемые феноменологическими постоянными, т. е. преломление, отражение света, дисперсия света в твёрдых телах и др. Теория электронной структуры твёрдых тел развивалась, в частности, из оптических исследований, и с другой стороны, привела к более глубокому исследованию оптики твёрдых тел. В рамках этой теории описано издавна известное явление люминесценции. Однако только развитие практических применений люминесценции в 30-х годах заставило углубленно изучать этот интересный пример многочисленных вторичных процессов, возникающих в твердом теле после поглощения квантов электромагнитного излучения. Развитие исследования физических аспектов люминесценции привело к образованию крупных научных коллективов, занимающих ведущие позиции в этих вопросах. Из люминесценции выросло научное направление, производящее в настоящее время научно-технический прорыв во многих областях человеческого знания и практики, — лазерная физика. В последние 20 лет значительный прогресс в

ных тепловым движением. Парапроцесс приводит к постепенному увеличению намагниченности в области выше поля технического насыщения Н5;
г) в ферромагнетиках, кроме трёх перечисленных стадий намагничивания, может существовать в сильных магнитных полях индуцирование магнитным полем неколлинеарного расположения намагниченностей подрешёток. Это приводит к увеличению ферромагнитной намагниченности / в направлении поля.
Таким образом, намагниченность есть магнитный момент единицы объёма данного вещества:
1=%Н, (1)
где х — коэффициент пропорциональности, называется магнитной восприимчивостью.
Магнитная восприимчивость диа- и парамагнетиков есть константа, не зависящая от поля Н при обычно используемых лабораторных полях менее 3-104 Э и температурах порядка комнатной, а для парамагнетиков обратно пропорциональная температуре.
Между атомами ферромагнетика ниже температуры Кюри — Тс проявляется сильное взаимодействие, приводящее к тому, что магнитные моменты атомов в определённых атомных слоях располагаются параллельно друг к другу, в результате чего эти атомные слои имеют большую намагниченность.
Величина и направление намагниченности ферромагнетиков зависит от направления магнитного поля относительно кристаллографических осей ферромагнитного зерна, его формы, внешних и внутренних напряжений.
В конечном итоге намагниченность определяется максимумом суммы соответствующих энергий ферромагнитного состояния:
Ё = АБу -^собот, (2)
где а — угол между векторами 5, и 52 магнитных моментов атомов, А — обменный интеграл.