Магнитные, электрические и тепловые свойства интеркалированного 3d-металлами диселенида титана

• Автор: Максимов, Вениамин Игоревич
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2006
• Место защиты: Екатеринбург
• Количество страниц: 181 с. : ил.

ГЛАВА 1. ЛИТЕРАТУРНЫЙ ОБЗОР

1.1. Кристаллическая структура и физические свойства дихалькогенидов титана (TiS2, TiSe2, TiTe2)

1.1.1. Кристаллическая структура дихалькогенидов титана (TiS2, TiSe2, TiTe2)

(ф 1Л.2. Особенности электронной структуры и физические свойства

дихалькогенидов титана

1.2. Структура и физические свойства интеркалированных 3 cf-металлами дихалькогенидов титана
1.2.1. Влияние интеркалирования 3<7-переходными металлами на структуру, магнитные и тепловые свойства дихалькогенидов титана

1.2.1 Л. Кристаллическая структура интеркалированных

соединений на основе дихалькогенидов титана

^ 1.2.1.2.Магнитные свойства интеркалированных Зб-металлами

соединений на основе дихалькогенидов титана
1.2.1.3. Основные взаимодействия, приводящие к магнитному упорядочению в интеркалированных соединениях. Особенности спин-стекольного поведения
1.2.1.4. Тепловые свойства интеркалированных 3d- металлами соединений на основе дихалькогенидов титана
* 1.2.2.Электронная структура и кинетические свойства
интеркалированных соединений дихалькогенидов титана с 3биметаллами
1.3. Цели и задачи исследования
ГЛАВА 2. МЕТОДИКА ЭКСПЕРИМЕНТА
2.1. Методика приготовления и аттестация образцов
2.2. Методика измерения электрических свойств

2.3. Методы исследования магнитных свойств
2.4. Измерение теплоемкости. Методика расчета фононных спектров из
данных по теплоемкости
ГЛАВА 3. МАГНИТНЫЕ СВОЙСТВА СИСТЕМ М/П8е2 (М=3е1ф МЕТАЛЛ)
3.1. Состояние типа спинового стекла в системе
Мп/П8е2
3.2. Индуцируемый магнитным полем фазовый переход в Ее/П8е2
3.3. Магнитное состояние соединений Со*Т18е2
3.4. Парамагнетизм соединений МДлБег
3.5. Корреляции между структурными и магнитными характеристиками соединений МхТ18е2 (М=3с1- металл)
Ф 3.6. Магнитные свойства интеркалированных соединений Л7Д18е2
(М=3с1- металл) в зависимости от скорости охлаждения образцов на последнем этапе их синтеза

3.7. Заключение по главе
ГЛАВА 4. ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ И ТЕПЛОВЫЕ СВОЙСТВА СИСТЕМ М;Ше2
4.1. Теплоемкость системы М1/П8е2. Применение методики
восстановления фононных спектров из данных по теплоемкости
4.2.Температурные зависимости электросопротивления
# интеркалированных систем Л//П8е2 (М-Зс1- металл)
4.3. Возможное возвращение перехода в состояние с волной зарядовой плотности в высокоинтеркалированных соединениях
4.4. Теплоемкость систем Сг/ПБег и МщТ18е2
4.5. Магнитосопротивление интеркалированных соединений М/П8е2 (М-3 с1- металл)
4.6. Заключение по главе
ЗАКЛЮЧЕНИЕ. ОБЩИЕ ВЫВОДЫ

БЛАГОДАРНОСТИ ЛИТЕРАТУРА
СПИСОК ОСНОВНЫХ ПУБЛИКАЦИЙ ПО ТЕМЕ ДИССЕРТАЦИИ.
внедренного 3с! - металла. Так, например, увеличение концентрации «самоинтеркалированного» титана уменьшает показатель степени п в зависимости р(Т)~Т, в которой п=2 для чистого дисульфида титана [68]. В интеркалированных Зб-металлами соединениях на основе Т18е2 наблюдалось отсутствие аномалий на электросопротивлении, связанных с волной зарядовой плотности, происходящей в исходной матрице ок. 202 К с понижением температуры. Для ряда соединений, при концентрации атомов интеркалянта в пределах 0.2<ос<0.3 в области низких температур возможно наблюдать некоторое повышение электросопротивления с понижением температуры, что связывается обычно с наличием слабой локализации свободных носителей заряда [10, 68-69].
Для высокоинтеркалированных магнитными атомами образцов, в
которых возникает магнитный порядок в области низких температур, на кривых р(Т) можно видеть аномалии типа локальных максимумов или изменения наклона с температурой в областях, соответствующих магнитным переходам [36, 76].
В области высоких температур исследования затруднены вследствие
распада соединений (вылет халькогена из соединения [6, 36]), тем не менее, в
ряде работ измерения зависимости р(Т) были проделаны вплоть до температур 430 - 450 К. Так, в статье [36] приведены результаты измерений
температурных кривых электросопротивления для соединений М0.5Т182, Мо.5Т18е2 (ЛТ^Те, Со, №). Для соединений Ы10.5Т182, №'о.5Т18е2 на кривых р(Т) в окрестности точки Т=350 К были обнаружены аномалии, заключающиеся в скачкообразном увеличении электросопротивления с повышением температуры. Такое поведение зависимостей электрического сопротивления от температуры, очевидно, связано со структурным фазовым переходом, найденным в этой же работе [36], о котором шла речь в разделе 1.2.1.1 настоящего обзора. На основании данных работы [77] можно предполагать, что структурные переходы типа «упорядочение-разупорядочение» в подрешетке