Электронный транспорт в проводниках вблизи границы устойчивости металлического состояния

• Автор: Бурков, Александр Трофимович
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2007
• Место защиты: Санкт-Петербург
• Количество страниц: 316 с. : ил.

Оглавление
Введение

1 Методика и техника эксперимента

1.1 Принципы измерения

1.1.1 Электрическое сопротивление

1.1.2 Термоэдс

1.1.3 Абсолютная термоэлектрическая шкала

1.2 Установки для измерения термоэдс и сопротивления

1.2.1 Установка для измерения термоэдс и сопротивления

при 2 К - 300 К

1.2.2 Установка для измерения термоэдс и сопротивления

при 80 К - 1300 К
1.2.3 Установка для измерения термоэдс и сопротивления
при 300 К - 2000 К
1.2.4 Автоматизированная система сбора и обработки информации и управления экспериментом
2 Металлы. ТО
2.1 Переходные металлы
2.1.1 Рений
2.1.2 Ниобий
2.2 Жидкие редкоземельные металлы
2.2.1 Празеодим и Неодим

2.2.2 Самарий, Гадолиний и Тербий
2.2.3 Диспрозий
2.2.4 Гольмий
2.2.5 Иттербий
2.3 Основные результаты главы
3 Соединения ЫАЬ
3.1 Структура и приготовление соединений
3.2 Магнитные и транспортные свойства соединений ЫА
3.2.1 Магнитные свойства
3.2.2 Транспортные свойства
3.3 Транспортные свойства сплавов ЬахУ1_хА12
3.3.1 Связь температурных зависимостей термоэдс и сопротивления с электронной структурой
3.3.2 Влияние примесного рассеяния
3.4 Основные результаты главы
4 Соединения Г1Со2 и сплавы на их основе
4.1 Структура и магнитные свойства
4.2 Транспорт в соединениях 11Со2
4.2.1 Парамагнитные соединения
4.2.2 Магнитные соединения
4.3 Гальвано - и термомагнитные свойства ТтСог
4.3.1 Природа основного состояния ТтСо2
4.3.2 Гальваномагнитные свойства ТтСо2
4.4 Сопротивление и магнитосопротивление сплавов
(УСёДСог
4.4.1 Экспериментальные результаты
4.4.2 Теоретическая модель
4.4.3 Термоэдс сплавов (Ух-СбДСог

4.5 Не Ферми-жидкостное поведение в сплавах
на основе Т1Со2 соединений
4.6 Основные результаты главы
5 Шпинели
5.1 Соединения Си1г284 и Си1г23е4
5.2 Сплавы Си1_;пх1г284 и Си(1г1_хСгх)234
5.3 Основные результаты главы
Заключение
Литература

контакта в первый момент не изменяется и сразу после включения тока выходной сигнал равен:
А.и+ = Л Р.
Однако благодаря эффекту Пельтье в образце создается поток тепла от одного токового контакта к другому, и возникает градиент температуры. Поэтому возникает дополнительная разность потенциалов, так что полная разность потенциалов между зондами равна:
Аи+ = Л - J + Л ДТ(2),
здесь 5 - относительная термоэдс пары образец - потенциальный контакт, а ДТ - разность температур между потенциальными контактами. Эта разность растет со временем со скоростью, зависящей от теплоемкости системы и стабилизируется на уровне, который определяется балансом между скоростью генерации тепла на контактах, теплопроводностью образца и условиями его теплообмена со средой. Предположим, для оценки максимальной величины эффекта, что теплообмен образца со средой отсутствует, так что, в стационарных условиях, все тепло, создаваемое на одном контакте образца с токоподводом, проходит через образец и поглощается на другом контакте. При прохождении тока с плотностью э на контакте токоподвода с образцом генерируется тепловой поток
Чр = к- 3,
где 7г - коэффициент Пельтье пары токоподвод-образец. В стационарных условиях и при отсутствии теплообмена со средой весь этот поток проходит через образец благодаря теплопроводности:
д = —к VI1,
здесь к - коэффициент теплопроводности образца. Из условия баланса потоков можно определить градиент температуры:
др = -я,