Наноразмерные гетеросистемы на основе ферромагнитных металлов и полупроводников

• Автор: Головнев, Юрий Филиппович
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2007
• Место защиты: Тула
• Количество страниц: 261 с. : ил.

Оглавление

Введение
Глава 1. Влияние магнитного и обменного взаимодействий на перемагничивающие, магнитострикционные, гальваномагнитные свойства и распределение спиновой поляризации в наноразмерных

ферромагнитных гетеросистемах

1.1. Распределение спиновой поляризации на поверхности ферромагнетика

1.2. Распределение спиновой поляризации в диэлектрических прослойках наноразмерных ферромагнитных гетеросистем
1.3. Изменение обменного взаимодействия на гетеропереходе ферромагнитный полупроводник - ферромагнитный металл

1.4. Влияние магнитного взаимодействия на перемагничивание

наноразмерных ферромагнитных гетеросистем
1.5. Энергия связи магнитного взаимодействия в двойных наноразмерных ферромагнитных гетеросистемах и ее измерение
1.6. Влияние магнитного и обменного взаимодействий на магнитострикцию наноразмерных ферромагнитных гетеросистем
1.7. Влияние магнитного и обменного взаимодействий на гальваномагнитные параметры нанаоразмерных ферромагнитных гетеросистем
Глава 2. Влияние обменного взаимодействия на энергетический спектр и распределение электронов в наноразмерных гетеросистемах на основе ферромагнитных полупроводников
2.1. Влияние обменного взаимодействия на энергетические диаграммы гетеросистем Бив — РЬБ и Еи8
2.2. Минизонная структура сверхрешеток РЬ8-Еи8 и 8ш8-Еи8

2.3. Взаимовлияние перераспределения носителей тока и косвенного обмена на гетеропереходе ферромагнитный полупроводник — парамагнитный полупроводник
Глава 3. Влияние обменного взаимодействия на туннельные процессы в наноразмерных гетеросистемах EuS-PbS и EuS-SmS
3.1. Спин-туннельные переходы в гетеросистемах EuS-PbS
3.2. Влияние флуктуаций ферромагнитного порядка на спин-поляризованный транспорт
3.3. Влияние резонансного туннелирования по состояниям, локализованным в области гетеропереходов, на транспортные свойства сверхрешеток
Глава 4. Взаимодействие электронов проводимости с состояниями, локализованными на границах гетероперходов
4.1. Определение матричных элементов в методе JIKAO при описании зонной структуры полупроводников, составляющих гетеросистему
4.2. Определение транспортных и минизонных параметров гетероструктур EuS-PbS и EuS-SmS
4.3. Анализ влияния интерфейсных состояний на туннельный и энергетический спектры сверхрешеток на основе ферромагнитного полупроводника EuS
4.4. Анализ влияния инверсионных состояний на туннельный и энергетический спектры сверхрешеток на основе ферромагнитного полупроводника EuS
Глава 5. Влияние косвенного обмена на энергетический спектр экситонов в гетеросистемах на основе ферромагнитных
полупроводников
5.1. Прямые и межъямные экситоны в сверхрешетках PbS-EuS
5.2. Теоретико-групповой анализ экситонных состояний в сверхрешетках EuS-PbS
5.3. О конденсации экситонного газа в сверхрешетках на основе халькогенидов европия и свинца
Заключение
Основные выводы
Библиографический список использованной литературы

В (1.27): р,(*)=Д=дГ(г),
где Я,(г) и лДя) - радиальные части орбиталей.
При использовании этих орбиталей были получены матричные элементы соответствующего гамильтониана. В его матрице 8x8 учтено взаимодействие
ближайших соседей (1—и5-Д) [59]:
5* < 4 У ух 55 У ху 4 <
•V1 0 0 0 ыу УУУ УУУ ууу
4 0 0 0 -У У) УУУ ууу У,аУУ
4 / 0 0 0 -УУ) ууу ууу ууу
0 0 0 ~УУ) ууу ууу У,лУУ
55 У,У У) -У, УФ) -У,1„УФ) -У,УФ) е
4 УУФ) У,.УФ'> УУФ) УУФ) 0 д
4 УУФ) уУФ) уУФ) УлУФ) 0 0 £а
4 УУФ) УУФ) Ууф) ууф) 0 0 0
(1.28)
Зависимость от волнового вектора в (1.28) задается через функцию (рис. 1.2 б):
ё(к) - ехр(/£), где г, =(1,1,0)
Диагональные матричные элементы е!. и ес1 не являются чисто атомными энергиями. Однако при определении энергетических зон существенна разность таких параметров, которая пропорциональна разностям атомных энергий. Такое отождествление позволяет получить представление о связи между зонами и атомными уровнями. Далее, межатомные матричные элементы Е35,
, Ещ , связывают с параметрами взаимодействия между
орбиталями одного атома и взаимодействием орбиталей разных атомов, имеющих более ясный физический смысл Уаа., УХ[1гт, УМа и УМл. Соответствующие значения сравниваются с матричными элементами, полученными в модели Харрисона, где диагональные элементы заменены