Электрон-фононные системы со спонтанным нарушением трансляционной симметрии

• Автор: Мясникова, Анна Эдуардовна
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2009
• Место защиты: Ростов-на-Дону
• Количество страниц: 282 с. : ил.

ОГЛАВЛЕНИЕ
ВВЕДЕНИЕ

ГЛАВА 1. ОБЗОР ЛИТЕРАТУРЫ ПО ТЕОРИИ ПОЛЯРОНОВ

1.1.Электрон-фононное взаимодействие. Полярон большого радиуса

(ПБР). Энергия связи ПБР при классическом рассмотрении

поля поляризации

1.2. Гамильтониан Фрелиха

1.3. Поляроны слабой и промежуточной связи

1.4. Сильное электрон-фононное взамодействис

1.5.Метод интегрирования по траекториям Р. Фейнмана в теории поляронов

1.6. Полярон малого радиуса

1.7. Учет пространственной дисперсии поляризуемости кристаллической решетки в теории поляронов
1.8.Зависимость равновесной скорости полярона от приложенного поля
1.9. Оптические свойства поляронов большого радиуса
ГЛАВА 2. КВАНТОВО-КОГЕРЕНТНОЕ СОСТОЯНИЕ ПОЛЯ ПОЛЯРИЗАЦИИ В ПОКОЯЩЕМСЯ ПОЛЯРОНЕ БОЛЬШОГО РАДИУСА (ПБР) И СПОНТАННОЕ НАРУШЕНИЕ ТРАНСЛЯЦИОННОЙ СИММЕТРИИ В СИСТЕМЕ СИЛЬНО ВЗАИМОДЕЙСТВУЮЩИХ НОСИТЕЛЯ ЗАРЯДА И ФОНОННОГО ПОЛЯ
2.12.1. Нерешенные вопросы теории ПБР и эффективность использования в ней аппарата квантово-когерентных

состояний
2.2. Некоторые свойства когерентных состояний
2.3. Определение параметров деформации фононного
вакуума в ПБР вариационным методом
2.4. О соотношении когерентной и флуктуирующей частей фононного поля в ПБР
2.5. Возможность спонтанного нарушения трансляционной симметрии замкнутой системы взаимодействующих полей в однородном пространстве
2.6. Спонтанное нарушение трансляционной симметрии и движение ПБР
2.7. Фононный конденсат в ПБР
2.8. О величине энергии связи носителя в ПБР в случае взаимодействия с несколькими фононными ветвями
2.9. Выводы
ГЛАВА 3. РАСПАД ФОНОННОГО КОНДЕНСАТА ПРИ
ФОТОДИССОЦИАЦИИ ПБР И ОПТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА СИСТЕМ С ПБР
3.1. Фотодиссоциация ПБР
3.2. Превращение фононной “шубы” ПБР после его внезапной “ионизации”
3.3. Полоса в спектре оптической проводимости, обусловленная
фото диссоциацией покоящихся ПБР
3.4. Полоса в спектрах ARPES обусловленная фотодиссоциацией
ПБР при нулевой температуре
3.5. Сравнение оптических спектров, обусловленных фотодиссоциацией ПБР, с результатами теории Эмина (с

классическим рассмотрением поля поляризации в ПБР) и экспериментом
3.6. Влияние температуры и концентрации носителей на полосы в спектрах оптической проводимости и ARPES,
обусловленные фотодиссоциацией ПБР
3.7. Выводы
ГЛАВА 4. ЭФФЕКТЫ ПРОСТРАНСТВЕННОЙ ДИСПЕРСИИ РЕШЕТОЧНОЙ ПОЛЯРИЗУЕМОСТИ (ПД РП) В ТЕОРИИ
ГІБР
4.1. Необходимость учета пространственной дисперсии фононной поляризуемости в теории ПБР
4.2. Модель среды с двухкомпонентной поляризуемостью кристаллической решетки при учете ее пространственной дисперсии
4.3. Уравнения движения фононного поля с учетом ПД РП и их функция Грина
4.4. Зонная структура спектра носителей заряда,
обусловленная их автолокализацией
4.5. Эффективная “энергетическая” масса ПБР
4.6. Продольная инертная масса ПБР
4.7. Тензор инертной массы ПБР
4.8. Аппроксимация зависимости “энергетической” эффективной массы и компонент тензора инертной массы ПБР от его скорости
и максимальной групповой скорой фононов
4.9. Когерентное квазичеренковское излучение волны
поляризации движущимся ПБР
4.10. Свойства когерентного фононного излучения, порождаемого движущимся Г1БР и возможности его

(1.52)
Подставив (1.45) и используя приближение к=0 в (36.16) после перехода от суммы к интегралу получаем

(1.53)
Выражения для энергии и эффективной массы полярона Е(к) и т** для сл> чая промежуточной связи (справедливые при а <5)
Е(к)=-а +“Дг(1-Ч + 0(4)

т**= т*(1+ а /6).
(1.54)
(1.55)
были получены Ли, Лоу и Пайнсом [40], применившими каноническое преобразование гамильтониана Фрслиха, основанное на том, что оператор полного импульса системы
ь;ь,
(1.56)
является интегралом движения (это справедливо при достаточно слабой электрон-фононной связи). Поэтому унитарное преобразование вида
5' = ехрг
(1.57)
где к есть полный волновой вектор, устраняет электронные координаты из гамильтониана.
Затем производится второе каноническое преобразование с унитарным оператором