Синтез, оптические спектры и стереоатомный анализ структуры сложных халькогенидов, активированных фторидов и оксидов

• Автор: Исаев, Владислав Андреевич
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2009
• Место защиты: Краснодар
• Количество страниц: 265 с. : ил.

Содержание
Введение
Глава 1. Условия синтеза и оптические спектры сложных 21 халькогенидов и активированных фторидов и оксидов
1.1. Фазовые равновесия, синтез и выращивание 21 монокристаллов в системах сложных халькогенидов и их спектральные свойства
1.2. Спектрально-люминесцентные свойства активированных 46 сред для полуторамикронной генерации излучения

1.3. Каскадная эмиссия фотонов в люминофорах

1.4. Выводы к главе 1 52 Глава 2. Условия синтеза и выращивание кристаллов твердых 54 растворов на основе тиогаллата кадмия

2.1. Фазовые равновесия в системах на основе сложных 55 халькогенидов

2.2. Распределение примеси при направленной кристаллизации 61 слитка, имеющего конечные размеры.

2.3. Рост кристаллов твердых растворов на основе тиогаллата 68 кадмия

2.4. Выводы к главе

Глава 3. Стереоатомный анализ структуры кристаллов
3.1. Основные характеристики полиэдров Вороного-Дирихле
3.2. Основные положения метода пересекающихся сфер
3.3. Применение методов стереоатомного анализа
3.4. Координационные полиэдры СйЗц, ZnSn и Оа8п в структуре 103 кристаллов
3.5. Выводы к главе 3 120 Глава 4. Физические свойства кристаллов твердых растворов на 122 основе тиогаллата кадмия и их взаимосвязь со структурными характеристиками
4.1. Гиротропия и структурные особенности тройных
халькогенидов
4.2. Стереоатомный анализ структуры кристаллов области 128 твердых растворов на основе тиогаллата кадмия
4.3. Применение метода пересекающихся сфер и критерий
существования изотропной точки в кристаллах
4.4. Оптические свойства кристаллов со структурой
халькопирита
4.5. Стереоатомный анализ кристаллов со структурой
халькопирита
4.6. Выводы к главе 4 163 Глава 5. Спектрально-люминесцентные свойства гранатов, 164 активированных ионами хрома, каскадная эмиссия фотонов в люминофорах и стереоатомный анализ
5.1. Влияние структурных особенностей кристаллических 165 гранатов на величину энергетического зазора ДЕ13 между возбужденными состояниями 4Т2 и 2Е ионов Сг3+
5.2. Каскадная эмиссия фотонов в люминофорах
5.3. Синтез фторидных и кислородосодержащих 192 люминофоров и спектрально-люминесцентные исследования
5.4. Положение нижнего 5б-уровня относительно основного 202 состояния 3Щ иона Рг3+ в различных кристаллических матрицах и стереоатомный анализ структуры исследуемых соединений
5.5. Выводы к главе 5 210 Глава 6. Выращивание, структура и спектрально- 212 люминесцентные свойства силикатов редких земель
6.1. Структура силикатов редких земель, выращивание и 213 некоторые свойства монокристаллов Yb3+,Er3+,Ce3+: CGS
6.2. Спектрально-люминесцентные свойства монокристаллов

Ег3+,Се3+:СаОсЦ(8Ю4)зО
6.3. Структура кристаллов СаСё4.х.у.гУЬхЕгуСе2(8Ю4)зО и 226 вероятности мультипольных взаимодействий
6.4. Выводы к главе
Заключение и выводы
Цитируемые источники

П.+Пг, ~ п(пе~пЛ п]-п1
где п = ——- — средний показатель преломления, А (1) =
2 £г- 2е>?
длина волны в вакууме.
Анализ спектральной зависимости Б (А) показывает, что эта величина испытывает очень резкое изменение при прохождении через ИТ.
Действительно, если положить, например, £-=10'6 [33], то Б изменяется от О до 103, когда Ап = пе-п0 изменяется от 0 до ] О 3. Вдали от ИТ величина Р, будучи уже достаточно большой, незначительно увеличивается с изменением Я. В этой спектральной области из (1.7) получаем
п+— п_= пе—п0.
Таким образом, в окрестности ИТ, ограниченной спектральным интервалом резкого изменения параметра Т, понятия обыкновенной и необыкновенной мод теряют свое значение и обретают реальный смысл вне этого интервала. Физически это означает, что наиболее эффективно взаимодействие мод, т.е. перекачка энергии из одного колебания в другое, поляризованное перпендикулярно первому, осуществляется в ИТ кристалла, где оно определяется величиной элемента связи ег_ между, модами. Как только становится пе-п0» £г_, в кристалле распространяются две практически невзаимодействующие моды с показателями преломления пе и п0.
Рассмотрим систему, состоящую из двух скрещенных поляризаторов и расположенной между ними ориентированной плоскопараллельной пластинки, вырезанной параллельно оптической оси из двупреломляющего кристалла, в котором еу_ =0, т.е. отсутствует взаимодействие мод, и который
обладает ИТ. Пропускание Т(Я) такой системы в самом общем случае, когда оптическая ось С кристалла составляет произвольный угол а с главной осью первого поляризатора (кроме а=0 и а=90°, когда Т(Я)=0), описывается выражением [34, 35]
Т(А) = эш2 2а Бт2—, (1-8)