Связь электро - и теплосопротивлений с термической деформацией выше и ниже температур фазовых переходов и инверсии знака ангармонизма решетки

• Автор: Мурлиева, Жарият Хаджиевна
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2009
• Место защиты: Махачкала
• Количество страниц: 269 с. : ил.

Оглавление
ВВЕДЕНИЕ
1. Анализ теоретических моделей рассеяния электронов и фононов тепловыми возбуждениями в конденсированных средах и некоторые эмпирические факты
1.1. Неоднозначность критерия, определяющего сечение рассеяния электронов тепловыми возбуждениями в металлах
1.2. Проблема учета эффекта ангармонизма при определении сечения рассеяния фононов тепловыми возбуждениями решетки
1.3. Суть проблемы и метод ее решения
2. Методы экспериментальных исследований и объекты
исследований
2.1. Метод комплексного исследования электросопротивления и теплового расширения
2.2. Метод исследования теплопроводности
2.3. Объекты исследования
3. Закономерности, связывающие электросопротивление и изобарную термическую деформацию никеля и бета-латуни
3.1. Никель
3.1.1. Результаты исследований электросопротивления и теплово-
го расширения никеля
3.1.2. Теоретические представления об электросопротивлении
ферромагнитных металлов
3.1.3. Обсуждение результатов исследований теплового
расширения

3.1.4. Результаты корреляционного анализа электросопротивления и изобарной термической деформации
3.1.5. Температурная зависимость энергии я-й обменного взаимодействия
3.1.6. Связь спонтанной намагниченности 3-й ферромагнетиков с термической деформацией
3.2. Бета-латунь
3.2.1. Обсуждение результатов исследований электросопротивления
3.2.2. Обсуждение результатов исследований теплового расширения
3.2.3. Результаты корреляционного анализа электросопротивления и изобарной термической деформации
3.3. Связь параметра порядка с термической деформацией
4. Закономерности, связывающие теплосопротивление с термической
деформацией в неметаллах с инверсией знака теплового расширения
4.1. Эмпирические данные и теоретическая интерпретация аномалий теплового расширения
4.2. Неоднозначность интерпретации фононного теплосопротивления вблизи температуры инверсии знака термической деформации решетки
4.3. Особенности поведения теплосопротивления кремния вблизи температуры инверсии знака ангармонизма
4.4. Результаты корреляционного анализа данных по теплосопротив-лению и термической деформации кремния выше и ниже температуры инверсии знака ангармонизма
4.5. Связь фононного теплосопротивления триглицинсульфата

с изобарной термической деформацией
5. Обоснование связи электро- и теплосопротивлений с относительной термической деформацией
5.1. Интерпретация закономерности, связывающей кинетические коэффициенты с термической деформацией на основе признанных положений теории
5.2. Связь электро- и теплосопротивлений с термической деформацией на основе термодинамики необратимых процессов
5.2.1 Фононное электросопротивление
5.2.2. Теплосопротивление неметаллов
Заключение
Литература
Приложение

числом взаимодействий фононов с фононами, а только с той частью фононов, энергия которых достаточна для осуществления процессов «переброса». Но это не меняет сути представлений о превалирующей роли нарастания амплитуды (числа возбуждений) гармонических колебаний атомов. Откуда следует, что температурная зависимость фононного те-плосопротивления определяется не только особенностями изменения нелинейности силы межатомной связи. Хотя считается очевидным, что фононное теплосопротивление при любой температуре обусловлено исключительно нелинейностью сил, действующих между атомами [1, 4-6, 10, 48-50]. Ангармонизм обычно учитывается параметром Грюнайзена, представляющим собой среднее взвешенное значение коэффициентов пропорциональности линейной связи между относительными изменениями частот колебаний атомов с интегральным изменением объема [1, 51]. Этот параметр считают константой [51], т.к. изменение его значения в широкой области температур отличается от среднего на ± 10%, а от вещества к веществу - не более чем в полтора раза
А“'=-а'<115>
Ф; V
Частота колебаний атомов связана с коэффициентом квазиупругой связи

(1Л6)
который, в свою очередь, зависит от изменения равновесного расстояния (х,) между атомами. Параметр Гюнайзена через частоту колебаний атомов выражается как [52]:

' ббДбх
(1.17)
здесь цифра 6 появляется из-за перехода к линейным размерам. В виду чрезвычайной сложности теоретического расчета сил межатомного взаимодействия с учетом изменения равновесного расстояния, относитель-