Динамические магнитные и магнитоупругие свойства аморфных металлических проволок состава Fe75Si10B15 и лент состава Fe64Co21B15

• Автор: Турик, Наталья Викторовна
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2009
• Место защиты: Иркутск
• Количество страниц: 163 с. : ил.

ГЛАВА 1. Обзор литературы
§1.1. Динамические магнитные свойства аморфных металлических сплавов
на основе железа
§ 1.2. АЕ-эффект в аморфных металлических сплавах на основе железа
§ 1.3. Доменная структура и процессы перемагничивания аморфных
металлических проволок на основе железа
Выводы по главе
ГЛАВА 2. Методика проведения эксперимента и образцы
§ 2.1. Аморфные металлические проволоки и методика их обработки
§ 2.2. Аморфные металлические ленты и методики их обработки
§ 2.3. Определение динамических магнитных характеристик аморфных
металлических сплавов индукционным методом
§ 2.4. Методика измерения АЕ-эффекта магнитострикционных аморфных
металлических сплавов
ГЛАВА 3. Динамические магнитные свойства и особенности магнитной доменной структуры аморфных металлических проволок состава
ЕЄ758ІюВ]5
§ 3.1. Динамические магнитные свойства аморфных металлических проволок
состава Ре758ііоВі5
§ 3.2. Устойчивость магнитных доменов в аморфной металлической
проволоке
§ 3.3. Магнитная структура и механизмы перемагничивания ядра аморфной
металлической проволоки
Выводы по главе
ГЛАВА 4. Влияние упругих растягивающих напряжений на динамические магнитные и магнитоупругие свойства аморфных металлических лент состава Ге64Со2)В15

§ 4.1. Влияние упругих растягивающих напряжений на динамические
магнитные свойства быстрозакаленных лент состава Ре^СогіВ^
§ 4.2. Влияние упругих растягивающих напряжений на величину Л£-эффекта
аморфных металлических лент состава Реб4Со2іВ15
Выводы по главе
ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ И ВЫВОДЫ
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

Актуальность темы. Актуальным направлением исследований в областях физики магнитных явлений и физики конденсированного состояния является изучение структуры и свойств ферромагнитных аморфных металлических сплавов. В этом аспекте одними из наиболее перспективных материалов, как с точки зрения практического использования, так и с точки зрения изучения особенностей структуры аморфного конденсированного состояния, являются аморфные металлические сплавы на основе железа в виде проволок и лент. Высокие значения намагниченности насыщения, константы магнитострикции и магнитной проницаемости, а также малые потери на перемагничивание, которыми обладают эти сплавы, позволяют использовать их в различных областях современной промышленности в качестве чувствительных элементов датчиков силы, деформации, температуры, магнитострикционных линий задержки звуковых сигналов, при создании генераторов звуковых и ультразвуковых колебаний и т.д. В таких устройствах аморфные металлические сплавы подвергаются воздействию различного рода деформаций, что приводит к изменению их магнитоупругих характеристик, в частности, величины АЕ- эффекта.
Большая часть магнитомягких материалов, в том числе и аморфные металлические проволоки и ленты на основе железа, используется для работы в переменных магнитных полях низкой частоты (0,1 - 10 кГц). Поскольку по магнитным характеристикам материалов, определенным в постоянных магнитных полях, нельзя полностью рассчитать их параметры в переменных магнитных полях, понятна важность их исследования непосредственно в условиях, близких к условиям работы материалов в реальных устройствах.
Отсутствие комплексного исследования динамических магнитных и магнитоупругих свойств аморфных металлических сплавов на основе железа не позволяет в полной мере реализовать их практическое применение. В связи с этим остается открытым вопрос о влиянии упругих растягивающих
Приведем условия устойчивости такого домена для нескольких случаев [118,119].
1. 1»асДомен заполняет длинный канал: Ь»а. Энергия боковых стенок домена гораздо больше энергии стенок верхушек, несмотря на то, что плотность энергии верхушек у№() выше плотности энергии боковых стенок Уу180Размагничивающая энергия длинного домена при небольших изменениях его длины практически не меняется. В отсутствие внешнего поля длинный домен может размагничиваться (уменьшаться в длину на А Г) только за счёт изменения энергии его боковых стенок А1¥к при условии, что АЖ больше работы, необходимой на его перемагничивание АЖН.
Итак, изменение энергии стенок длинного домена АЖ„=АЖыШ = уыт-2А15.
Работа, необходимая на перемагничивание объема 2А 13а:
АЖН = 2М3Н'с ■ 2А 15а
Тогда из (1.3.19) минимальная ширина устойчивого длинного домена
<13-22>
2. /=0. Домен имеет ромбовидную форму, причем Ь= 2асЖРот.
Энергия его стенок, включая энергию размагничивания:
БШ РОПТ
Работа, необходимая для его перемагничивания:
Жн = ШвЩа2дс1ё/3.
Минимальная ширина устойчивого ромбовидного домена из (1.3.19)

агаш2 — , , г, (1.3.23)
М$НС СОБ р у '
Сравнивая (1.3.22) и (1.3.23), видим, что минимальная ширина длинного устойчивого домена меньше, чем ромбовидного.