Низкотемпературные свойства и куперовская неустойчивость сильно коррелированных систем

• Автор: Дзебисашвили, Дмитрий Михайлович
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2010
• Место защиты: Красноярск
• Количество страниц: 305 с. : ил.

Оглавление

Введение

Глава 1. Влияние дальнего магнитного порядка и сильных электронных

корреляций на эффект де Гааза-вап Альфена

1.1. Введение

1.2. Энергетический спектр сильно коррелированного ферромагнетика

1.3. Квантовые осцилляции в сильно коррелированных ферромагнетиках

1.4. Эффект де Гааза-ван Альфена в антиферромагнитном металле в правой окрестности спин-флип перехода
1.5. Особенности квантовых осцилляций намагниченности АФМ-полуметалла в сильном магнитном поле
1.6. Температурные квантовые осцилляции в антиферромагнитных полуметаллах
1.7. Резюме
Глава 2. Особенности эффекта де Гааза-ван Альфена при спин-флип переходе в антиферромагнитном полуметалле с магнитополяронными состояниями
2.1. Введение
2.2. Гамильтониан сильно коррелированного узкозонного антиферромагнетика в неколлинеарной фазе
2.3. Базис магнитополяронных состояний в скошенной антиферромаг-нитной фазе
2.4. Дисперсионное уравнение и спектр коллективных магнитополяронных состояний в окрестности спин-флип перехода

2.5. Ренормировки осцилляционных характеристик, индуцированные магнитополяронными эффектами в неколлинеарной фазе анти-ферромагнитных полуметаллов
2.6. Резюме
Глава 3. Влияние трехцентровых взаимодействий, дальних перескоков и статических спиновых флуктуаций на условия реализации сверхпроводящей фазы в £ — <7*-модели
3.1. Введение
3.2. Эффективный низкоэнергетический гамильтониан модели Хаббарда в режиме сильных корреляций. Связь оператора трехцентровых взаимодействий с оператором двоек
3.3. Влияние с^з) на концентрационную зависимость критической температуры для сверхпроводящей фазы с фт2_г/2-симметрией ПП .
3.4. Влияние дальних взаимодействий на условия реализации и физические характеристики сверхпроводящей фазы с й— типом симметрии
3.5. Совместное влияние трехцентровых взаимодействий и магнитных флуктуаций на фазовую диаграмму высокотемпературных сверхпроводников
3.6. Резюме
Глава 4. Теория сверхпроводящей я-фазы в тяжелофермионных скутте-рудитах при учете динамических спип-флуктуационных процессов. Роль нормальных и аномальных компонент силового оператора.
4.1. Введение
4.2. Гамильтониан тяжелофермионных скуттерудитов и точные представления для ФГ в БС-фазе. Введение аномальных компонент силового оператора

4.3. Однопетлевое приближение для массового и силового операторов /-электронов. Квазиепиновые ФГ. Уравнение на Тс
4.4. Концентрационная зависимость критической температуры
4.5. Вычисление амплитуды рассеяния в куперовском канале. Фазовая диаграмма
4.С. Ренормировка функции распределения хаббардовских фермионов,
индуцированная спин-флуктуационными процессами
4.7. Резюме
Глава 5. Эффективные взаимодействия периодической модели Андерсона в режиме смешанной валентности. Магнитная восприимчивость в обобщенном приближении хаотических фаз
5.1. Введение
5.2. Классификация гибридизационных процессов и возможность введения унитарного преобразования для построения эффективного гамильтониана периодической модели Андерсона
5.3. Применение второго унитарного преобразования для получения результирующего оператора
5.4. Иерархия эффективных взаимодействий периодической модели Андерсона
5.5. Динамическая магнитная восприимчивость локализованных электронов в ОПХФ
5.6. Смешанные спиновые функции Грина локализованных и коллективизированных электронов в ОПХФ
5.7’. Динамическая магнитная восприимчивость коллективизированных электронов в ОПХФ и полная магнитная восприимчивость .
5.8. Резюме
Глава 6. Спектр фермиевских возбуждений и теплоемкость антиферро-
магнитных тяжелофермионных интерметаллидов в скошенной фазе

ляций весьма критична к знаку 3. Удовлетворительное согласие с экспериментальными данными по температурным квантовым осцилляциям имеется при 3 = 0.8 еУ. Это значение 3 соответствует результатам предыдущих исследований по НдСг^Бе^ [74]. Кроме того экспериментальные результаты [68] по гигантскому влиянию внешнего магнитного поля на ширину запрещенной зоны НдСг2Бе4 хорошо интерпретируются при выбранном значении 3.
Сильная чувствительность эффекта к величине гибридизационного взаимодействия V продемонстрирована на рис.1.2, где приведены расчеты по температурным квантовым осцилляциям при трех значения V и 3 = 0.8 еУ. Остальные параметры такие же как и на рис. 1.1. Видно, что гибридизация

.о 0.00 сп

- -0.
-0.02 -0.

0 10 20 30 40 50

Рис. 1.2. Влияние гибридизационного взаимодействия на температурные квантовые осцилляции намагниченности зонных электронов. 1) V = 0; 2) V = 0.05 эВ; 3) У = 0.1 эВ.
сильно подавляет амплитуду колебаний и увеличивают расстояние между ближайшими максимумами. Последний эффект связан с противоположной направленностью действия я — й(/)- обменного взаимодействия и гибридиза-