Динамика доменных границ в редкоземельных ортоферритах, содержащих дефекты

• Автор: Азаматов, Шамиль Альбертович
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2010
• Место защиты: Уфа
• Количество страниц: 149 с. : ил.

СОДЕРЖАНИЕ
Список сокращений Введение
ГЛАВА I ЛИТЕРАТУРНЫЙ ОБЗОР
1.1 Статика и динамика доменных границ в редкоземельных ортоферритах
1.2 Взаимодействие доменных границ с дефектами
1.3 Уравнение синус — Гордона и его решения
ГЛАВА II НЕЛИНЕЙНАЯ ДИНАМИКА ДОМЕННЫХ ГРАНИЦ В РЕДКОЗЕМЕЛЬНЫХ ОРТОФЕРИТАХ С ОДНОМЕРНОЙ НЕОДНОРОДНОСТЬЮ КОНСТАНТЫ МАГНИТНОЙ АНИЗОТРОПИИ
2.1 Основные уравнения и численный метод решения
2.2 Выход доменных границ на стационарную скорость
2.3 Динамика доменных границ в редкоземельных ортоферритах с одной областью неоднородности константы магнитной анизотропии
2.4 Зарождение магнитных неоднородностей в области неоднородности константы магнитной анизотропии
2.5 Динамика доменных границ в редкоземельных ортоферритах с двумя областями неоднородности константы магнитной анизотропии
Выводы
ГЛАВА III НЕЛИНЕЙНАЯ ДИНАМИКА ДОМЕННЫХ ГРАНИЦ В РЕДКОЗЕМЕЛЬНЫХ ОРТОФЕРРИТАХ С ДВУМЕРНОЙ НЕОДНОРОДНОСТЬЮ КОНСТАНТЫ МАГНИТНОЙ АНИЗОТРОПИИ
3.1 Основные уравнения и численный метод решения
3.2 Изгибные волны на доменных границах
3.2.1 Движение доменных границ по инерции

3.2.2 Движение доменных границ во внешнем магнитном поле
3.3 Зарождение магнитных неоднородностей в области двумерной неоднородности константы магнитной анизотропии
Выводы
ГЛАВА IV НЕЛИНЕЙНАЯ ДИНАМИКА ДОМЕННЫХ ГРАНИЦ В РЕДКОЗЕМЕЛЬНЫХ ОРТОФЕРРИТАХ С ОДНОМЕРНЫМИ НЕОДНОРОДНОСТЯМИ МАГНИТНОЙ АНИЗОТРОПИИ И ОБМЕНА
4.1 Постановка задачи и основные уравнения
4.2 Динамика доменных границ в редкоземельных ортоферритах с неоднородностями константы магнитной анизотропии и параметра обменного взаимодействия
4.3. Пиннинг доменной границы в области дефекта
4.4 Зарождение и эволюция магнитных неоднородностей в области дефекта
Выводы Заключение Авторский список Литература

СПИСОК СОКРАЩЕНИЙ
РЗО - редкоземельный ортоферрит;
СФМ - слабый ферромагнетик;
ЯМР - ядерный магнитный резонанс;
ДГ - доменная граница;
КМА - константа магнитной анизотропии;
ПОВ - параметр обменного взаимодействия;
МУСГ - модифицированное уравнение синус - Гордона;
НКМА — неоднородность константы магнитной анизотропии; НПОВ - неоднородность параметра обменного взаимодействия; ПМВ — пластинчатое магнитное включение;
ДС - доменная структура;
ОФП - ориентационный фазовый переход.

тогюлогических солитонов осознано достаточно давно, а изучение таких солитонных решений для описания ДГ в магнетиках и дислокации имеет многолетнюю историю. Двухпараметрические солитоны начинали исследовать гораздо позже из-за их более сложной структуры и трудности учета их вклада. В настоящее время не вызывает сомнений необходимость учета вклада таких солитонов в различные свойства конденсированных сред. Бионы представляют собой наиболее общий вид солитонных возбуждений, включая линейные волны и кинки как предельный случай. Особенно важна роль двухпараметрических солитонов в кинетике, в частности, при описании процессов, связанных с возникновением солитонов. В силу топологического характера кинки могут рождаться только парами при внешнем воздействии на систему. При этом, неизбежным этапом процесса являются бионные состояния. Элементарные возбуждения, возникающие под воздействием внешних полей, образуют вначале малоамплитудные бионы, с ростом амплитуды последних, они преобразуются в связанные состояния кинка и антикинка, образуя при дальнейшем росте энергии, свободные топологические солитоны. Аналогично, при аннигиляции, кинки также проходят «бионную фазу». В общем случае возбужденные состояния нелинейных конденсированных сред можно описать в терминах газа содержащего частицы трех сортов: линейные волны, кинки, бионы, которые взаимодействуют друг с другом и находятся в состоянии термодинамического равновесия. Взаимодействие многосолитонных решений, не являются простой суперпозицией отдельных решений. Это проявляется в том, что при прохождении кинков друг через друга, они взаимодействуют между собой, при этом, изменяется фаза их движения. В [31] рассмотрено такое взаимодействие и представлено решение в виде:
и = 4arctg
(1.31)