Дислокационные процессы в щелочно-галоидных кристаллах в условии комплексного нагружения

• Автор: Потапов, Андрей Евгеньевич
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2012
• Место защиты: Калуга
• Количество страниц: 115 с. : ил.

СОДЕРЖАНИЕ

ВВЕДЕНИЕ
ГЛАВА 1. ОСОБЕННОСТИ ПЛАСТИЧЕСКОЙ ДЕФОРМАЦИИ КРИСТАЛЛОВ, ПОДВЕРЖЕННЫХ УЛЬТРАЗВУКОВОМУ ВОЗДЕЙСТВИЮ (ОБЗОР)
ЕЕ Механизмы пластической деформации кристаллов
1.2. Влияние дефектной структуры на свойства реального кристалла
1.3. Влияние ультразвука на дислокационную пластичность твердого тела
1.3.1. Акусто пластический эффект. Развитие представлений об акустопластическом эффекте
1.3.2. Влияние ультразвукового воздействия на изменение температуры образца
1.4. Современные методы изучения дефектной структуры реальных кристаллов
1.4.1. Математическое и компьютерное моделирование в физике конденсированного состояния
1.4.2. Экспериментальные методы исследования дислокационной структуры кристалла
1.4.3. Математическое моделирование динамики дислокаций в реальных кристаллах, подвергающихся комплексному нагружению
1.4.4. Математическое моделирование работы источника Франка-Рида

1.4.5. Математическое и компьютерное моделирование акустопластического эффекта
1.4.6. Математическое моделирование поведения дислокационной петли в ультразвуковом поле
1.4.7. Математическое моделирование поведения дислокационных сегментов в ультразвуковом поле
Выводы
ГЛАВА 2. ПРИМЕНЕНИЕ КОМПЬЮТЕРНОГО МОДЕЛИРОВАНИЯ ДЛЯ АНАЛИЗА РАБОТЫ ИСТОЧНИКА ФРАНКА-РИДА В УСЛОВИЯХ СЛОЖНОНАГРУЖЕННОГО СОСТОЯНИЯ
2.1. Модель эволюционирующего источника дислокаций под действием ультразвука
2.2. Моделирование движения дислокационного сегмента на ЭВМ
2.3. MS Visual Studio 2010, как средство реализации моделей
2.4. Анализ алгоритмов моделирования
2.5. Моделирование источника Франка-Рида в условиях сложнонагруженного состояния
2.5.1. Сравнение алгоритмов моделирования
Выводы
ГЛАВА 3. ОСОБЕННОСТИ РАБОТЫ ИСТОЧНИКА ФРАНКА-РИДА В УСЛОВИЯХ СЛОЖНОНАГРУЖЕННОГО СОСТОЯНИЯ
3.1. Результаты моделирования работы источника Франка-Рида в п
3.2. Результаты моделирования работы источника Франка-Рида согласно п

3.2.1. Результаты моделирования работы источника Франка-Рида согласно п.2 при условии, что дислокационный сегмент закреплен
на разноименных дислокациях леса
3.2.2. Результаты моделирования работы источника Франка-Рида при условии, что дислокационный сегмент закреплен на разноименных дислокациях леса, которые под воздействием ультразвука совершают синфазные вынужденные колебания
3.3. Результаты моделирования работы источника Франка-Рида в условиях комплексного нагружения
3.4. Визуальное представление работы источника Франка-Рида под воздействием ультразвука
Выводы
ГЛАВА 4. ИССЛЕДОВАНИЕ ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКИХ ПОЛЕЙ, ФОРМИРУЕМЫХ ЗАРЯЖЕННОЙ ДИСЛОКАЦИОННОЙ ПЕТЛЕЙ В ИОННЫХ КРИСТАЛЛАХ
4.1. Физика возникновения электрического заряда дислокаций
4.2. Модель, алгоритм и методика моделирования электростатических полей заряженной дислокационной петли
4.3. Визуализация результатов
4.4. Анализ числовых результатов
Выводы
ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ И ВЫВОДЫ
ЛИТЕРАТУРА

В ультразвуковом поле радиус дислокационной петли изменяется во времени в течение каждого периода. При этом, если в один полупериод петля расширяется, то в последующем она сжимается. Изменения радиуса петли Д11 за время двух, следующих друг за другом полупериодов, не одинаковы. В полупериод, когда петля сжимается, действующие на элемент дислокации силы, обусловленные ультразвуковым полем, и сила самодействия сонаправ-лены. В полупериод, когда петля расширяется, эти силы направлены противоположно. Уменьшение радиуса петли в фазе ее сжатия превосходит увеличение радиуса в фазе расширения (рис. 1.4).
С течением времени может произойти аннигиляция петли, так как сила самодействия увеличивается при уменьшении радиуса петли. Время жизни дислокационных петель в ультразвуковом поле зависит от начального радиуса петли и параметров ультразвука. При одновременном действии ультразвука и постоянной нагрузки ситуация изменяется, это можно видеть из диаграммы, представленной на рис. 1.5.
О-- -г г/2 п<1<
Рис. 1.4. Изменение радиуса петли в течение периода ультразвука
Области I - III соответствуют различному поведению круговой дислокационной петли начального радиуса Яо=0,5 мкм. При условиях, соответствующих области I диаграммы, дислокационные петли не стабильны и их число в образце с течением времени действия УЗК должно уменьшиться практически до полного исчезновения; в области II петли стабильны; а в области III -расширяются.