Переходы между состояниями сверхпроводника и антиферромагнитного изолятора в квазиодномерных органических соединениях

• Автор: Герасименко, Ярослав Алексеевич
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2013
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 134 с. : ил.

Оглавление
1 Введение

2 Обзор современного состояния исследований

2.1 Структура и фазовая диаграмма солей Бечгаарда

2.2 Свойства фазы волны спиновой плотности

2.3 Свойства сверхпроводящей фазы

2.3.1 Сверхпроводимость в (ТМТЗВ)2РР6 '

2.3.2 Сверхпроводимость в (ТМТЭГ^ОС^

2.3.3 Возможные механизмы сверхпроводимости

2.4 Сосуществование сверхпроводимости и антиферромагнитного изолятора в

(ТЛІ ІТГьХ
3 Методика эксперимента
3.1 Образцы
3.2 Магнитные системы
3.3 Низкотемпературные системы
3.3.1 Температурные вставки на основе 3Не или 4Не
3.3.2 Термометрия
3.3.3 Вращение при низких температурах
3.4 Техника высоких давлений
3.5 Измерение малых сигналов от низкоомных образцов

3.6 Управление степенью анионного упорядочения в (ТМТБГ^ОС^
4 Анизотропия установления волны спиновой плотности в (ТМТЯГ^РГб в магнитном поле
4.1 Введение
4.2 Результаты
4.2.1 Ориентация Н||с*
4.2.2 Ориентации Н||а, Ь'
4.3 Обсуждение
4.4 Выводы
4.5 Приложение. Оценка отношения туннельных интегралов из анизотропии
7с;>и-'Н;
5 Сосуществование волны спиновой плотности и сверхпроводимости в (ТМТЗГ)2СЮ4
5.1 Введение
5.2 Результаты и обсуждение
5.2.1 Эволюция температурных зависимостей с беспорядком
5.2.2 Угловые зависимости магнитосопротивления в двухфазном состоянии
5.2.3 Усиление критического поля в двухфазном состоянии
5.3 Выводы
6 Пространственная структура сверхпроводящей фазы в (ТМТЗР)2СЮ4
6.1 Введение
6.2 Идея эксперимента
6.3 Результаты
6.3.1 Анизотропия в плоскости а — с
6.3.2 Анизотропия в плоскости а — Ь
6.3.3 Гистерезис
6.3.4 Влияние скорости охлаждения
6.3.5 Анизотропия в плоскости b — с
6.3.6 Поведение критического поля в области сосуществования СП/ВСП .
6.4 Обсуждение результатов
6.4.1 Роль анион-упорядоченных включений
6.4.2 Нестинг в (TMTSF)2G
6.4.3 Солитонная фаза
6.4.4 Фазовое расслоение
6.4.5 Гистерезис
6.4.6 Особенности сверхпроводящего состояния
6.5 Выводы
7 Заключение
7.1 Выводы
7.2 Список публикаций по результатам работы
7.3 Благодарности

димости в (ТМТЗР)2С104 в работе[103] были проведены измерения анизотропии Яс2 в плоскости а -Ь при различных температурах. При высоких температурах/малых полях угловая зависимость почти изотропна, за исключением пиков вблизи ориентации а . Осью симметрии в этом случае является Ь' . С повышением поля до Я > НР зависимость становится сильно анизотропной: в фиксированном поле ТС{Н) в ориентации а становится заметно меньше, чем в Ь' . Вместе с этим появляется новая ось симметрии, которая не совпадает с какими-либо кристаллографическими направлениями, и ее угловое положение зависит от величины поля. С одной стороны, эволюция анизотропии с полем демонстрирует важную роль изменения размерности в свойствах СП фазы. С другой, вращение оси симметрии указывают на возможную синг.летную сверхпроводимость с образованием ЛОФФ фазы[103]. Отдельно стоит отметить чувствительность анизотропии Яс2 к величине времени рассеяния: высокополевые особенности были сильно размыты в более “грязном” образце[104]. Этот результат также говорит в пользу образования ЛОФФ фазы.
В одной из самых поздних на данный момент работ[19] были проведены разрешенные по углу измерения теплоемкости в магнитном поле в сверхпроводящей фазе (ТМТ8Е)2СЮ4 ■ Было обнаружено, что термодинамическое критическое поле, Я^, в плоскости а -Ь четко ограничено пределом Паули. Напротив, в ориентации Я||с*, как и ожидалось, наблюдается орбитальное подавление сверхпроводимости. Таким образом, полученные данные являются сильным свидетельством в пользу синглетного спаривания. Помимо этого была измерена угловая зависимость электронной теплоемкости в магнитных полях, лежащих в плоскости а -Ь . Эти данные позволили с рядом допущений восстановить распределение плотности квазичастичных состояний в обратном пространстве: параметр порядка скорее всего обладает нодальной с£-волновой симметрией. Еще одним важным результатом является то, что высокополевая СП фаза[102], существующая в полях Я > Я^, не дает какого-либо значимого вклада в энтропию. При этом, наблюдавшееся ранее поле необратимости[88] и поле, при котором исчезает сдвиг Найта[102], примерно соответствуют Нл. Тем не менее, вклад сверхпроводимости отчетливо наблюдается и в транспортных и в