Начальные процессы взаимодействия барьерного разряда с галогенсеребряными фотоматериалами

• Автор: Бойченко, Александр Павлович
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2013
• Место защиты: Краснодар
• Количество страниц: 332 с. : ил.

ОГЛАВЛЕНИЕ
ВВЕДЕНИЕ
1. ФИЗИЧЕСКИЕ ПРОЦЕССЫ В БАРЬЕРНОМ ГАЗОВОМ РАЗРЯДЕ АТМОСФЕРНОГО ДАВЛЕНИЯ И ЕГО ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ С ГАЛОГЕНСЕРЕБРЯНЫМИ ФОТОМАТЕРИАЛАМИ

1.1. Физика формирования барьерного разряда

1.2. Использование галогенсеребряных и несеребряных фотоматериалов

для визуализации газоразрядных процессов

1.3. Световое и электрополевое воздействия на галогенсеребряный фотографический процесс. Эффект Ротштейна

1.4. Электронные и электронно-оптические свойства

кристаллов галогенидов серебра

1.5. Электрофизические свойства галогенсеребряных фотослоев

и материалов на их основе

Выводы к главе
2. ФОРМИРОВАНИЕ ИМПУЛЬСНОГО РАЗРЯДА В ВОЗДУХЕ АТМОСФЕРНОГО ДАВЛЕНИЯ МЕЖДУ БАРЬЕРНЫМИ ЭЛЕКТРОДАМИ ИЗ ГАЛОГЕНСЕРЕБРЯНЫХ ФОТОМАТЕРИЛОВ. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ ИССЛЕДОВАНИЯ
2.1. Экспериментальные установки
и методики проведения исследований
2.2. Временные, электрические и экспозиционные
характеристики барьерного разряда
2.3. Спектроскопия электромагнитного
и акустического излучений барьерного разряда
Выводы к главе

3. ИССЛЕДОВАНИЕ НАЧАЛЬНЫХ ПРОЦЕССОВ ФОТОРАСПАДА ЭМУЛЬСИОННЫХ КРИСТАЛЛОВ ГАЛОГЕНИДОВ СЕРЕБРА ПОД ДЕЙСТВИЕМ ИМПУЛЬСНОГО БАРЬЕРНОГО РАЗРЯДА ПРИ ФОРМИРОВАНИИ ГАЗОРАЗРЯДНЫХ ИЗОБРАЖЕНИЙ
3.1. Материалы, экспериментальные установки
и методики проведения исследований
3.2. Газоразрядная чувствительность галогенсеребряных фотоматериалов
и их химико-фотографическая обработка
3.3. Влияние импульсного электрического и магнитного полей
на газоразрядный фотопроцесс
3.4. Топография формирования серебряных центров газоразрядных изображений в микрокристаллах галоидного серебра
и автоэмиссионные свойства фотослоев на их основе
3.5. Влияние парных световых импульсов на характер формирования изображений в импульсном и переменном импульсном электрическом поле
Выводы к главе
4. ФИЗИКО-МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ПРОЦЕССОВ ФОРМИРОВАНИЯ ИЗОБРАЖЕНИЙ ИМПУЛЬСНОГО БАРЬЕРНОГО РАЗРЯДА НА ГАЛОГЕНСЕРЕБРЯНЫХ ФОТОМАТЕРИАЛАХ
4.1. Модель формирования структуры газоразрядных изображений
4.2. Модель взаимодействия светового излучения электронных лавин барьерного разряда с микрокристаллами галоидного серебра
в импульсном и переменном импульсном электрическом поле
4.3. Обсуждение результатов моделирования
Выводы к главе

5. ПРИКЛАДНЫЕ АСПЕКТЫ ИСПОЛЬЗОВАНИЯ ГАЛОГЕНСЕРЕБРЯНОЙ ГАЗОРАЗРЯДНОЙ ФОТОГРАФИИ
5.1. Исследование структуры электронных лавин
и стримеров импульсного барьерного разряда
5.2. Выявление и регистрация низкоинтенсивной электролюминесценции у ионных полупроводников на полимерной основе
5.3. Неразрушающая диагностика скрытых дефектов в различных металлоконструкциях и полимерных композитах
5.4. Газоразрядно-криминалистическая диагностика
бумажных документов
Выводы к главе
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
БИБЛИОГРАФИЧЕСКИЙ СПИСОК
ПРИЛОЖЕНИЕ

3. С появлением первичного электрона, разогнанного полем, в газоразрядном промежутке начнутся ионизационные процессы с образованием электронных лавин БГР. Как было отмечено выше, наличие диэлектрика на электроде придает особенность этим процессам, принципиально отличающую их от процессов пробоя газа между металлическими электродами: в частности, увеличивается «время жизни» лавин [128], что не дает перейти разряду в иную форму - стримерную. В рамках сформулированных задач настоящей диссертации из всего многообразия газоразрядных процессов нас будут интересовать протекающие с участием фотонов, как наиболее вероятных инициаторов образования не только электронных лавин БГР, но и ГРИ на регистрирующих материалах.
Для оценки полного количества фотонов Л^, излучаемых электронной лавиной и перекрывающей промежуток а^, авторами [129] выведена следующую математическую зависимость:
где ТУр- концентрация молекул газа сорта Р при данном давлении и температуре; д - усредненное эффективное сечение возбуждения этих молекул;
= - дрейфовая скорость головки электронной лавины в поле
Ея; Хе- длина свободного пробега электронов в данном газе; Мр - масса атома (молекулы) газа; а - первый коэффициент ионизации Таунсенда; к0 -коэффициент поглощения резонансных фотонов данного газа; g— плавная медленно меняющаяся функция от х, находящаяся в пределах 0,595<^<1. В соответствие со [129] распространение разряда будет иметь место в том слу-
„ _ N^iдvg■exp(ad^!)

средняя скорость теплового движения электронов;