Микроскопическая теория структурных и фазовых превращений в смектических жидких кристаллах

• Автор: Хейфец, Борис Борисович
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2014
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 155 с. : ил.

(обратная сторона обложки)
Краткое содержание:
Введение
Обзор литературы
Часты. Теория гибких струн для болалипидных мембран
Часть п. Эффект добавочной площади на границе доменов
Частьш. Микроскопическая теория пор в мембранах
Заключение
Выводы
Приложения
Список публикаций
Список литературы

Полное содержание:
Введение
Обзор литературы
1. Смектические жидкие кристаллы
1.1. Жидкие кристаллы
1.2. Теоретическое описание
г. Липидные мембраны
2.1. Биологическая роль
2.2. Биологические мембраны
2.3. Липиды
2.4. Теоретическое описание
2.5. Рафты
2.6. Болалипиды
3. Теория гибких струн для монолипидных мембран
3.1. Входные параметры
3.2. Функционал свободной энергии
3.3. Граничные условия
3.4. Условие самосогласования
3.5. Условие равновесия
3.6. Латеральное давление
3.7. Площадь на липид
3.8. Профиль латерального давления
3.9. Проверка приближения
з.ю. Параметр порядка
3.11. Термодинамические коэффициенты
3.12. Свободная энергия осцилляций цепочек
3.13. Оценка квантовых эффектов
4. Теория пор в липидных мембранах
4.1. Связь изгиба и растяжения
4.2. Теория пор в большом каноническом ансамбле
4.3. Геометрический фактор
4.4. Переход бислоя в пористую фазу
4.5. Теория пор в каноническом ансамбле
часты. Теория гибких струн для болалипидных мембран
1. Входные параметры
2. Функционал свободной энергии
3. Граничные условия
4. Условие самосогласования
5. Условие равновесия
6. Суммарное латеральное давление

2. Липидные мембраны

н = + 7(/£ + *£) + к(^ + ъ^у)2 ахау
('уБ - константа, и её можно не учитывать).
2.4.2. Термические флуктуации мембраны Для расчёта величины термических флуктуаций мембраны, перейдём в представление Фурье:

здесь сумма идёт по узлам решётки с ребром I, ав — I2- Сумма же идёт по конечной квадратной мембране с ребром Д. Перейдём в представление Фурье:
вд=£е ^

Обратное преобразование:
N = і ЕВДе-

(цХг (у — Ігсп/Ь, п = -57,... 57)
Тогда функционал энергии (15):
1 Ц'Г
н = |Е[тк12 + ^Т1 }ц

Учитывая что на каждую степень колебательной свободы должна в среднем

приходится энергия Цг- имеем:
<1М2)у (тЩ2 + ксЦ4) =
Считая что поверхностное натяжение мембраны равно нулю, 7 = 0, имеем для амплитуды колебаний стоящей волны с волновым вектором ц
ДО ■ (|^ 2Д2“