Исследование влияния доменной структуры на распространение и генерацию акустических волн в некоторых одноосных сегнетоэлектриках

• Автор: Белов, Василий Вячеславович
• Шифр специальности: 01.04.06
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 268 c. : ил

ГЛАВА I. ОТРАЖЕНИЕ И ПРЕЛОМЛЕНИЕ ЗВУКА НА. ДОМЕННЫХ ГРАНИЦАХ В СЕШЕТОЭЛЕКТРИКАХ (ОБЗОР)
§ І.І. Типы доменных границ и некоторые свойства
доменной структуры сегнетоэлектриков
§ 1.2. Общая постановка задачи отражения звука от
границы двух пьезоэлектриков
§ 1.3. Влияние доменных границ на распространение
звука в сегнетоелектриках
§ 1.4. Экспериментальные устройства использующие
доменную структуру сегнетоэлектриков
ГЛАВА 2. РАСЧЕТ АКУСШЧЕСШ. ХАРАКТЕРИСТИК. ІЕРМАНАТА. СВИНЦА
И ТРИГЛИЦИНСУЛЬФАТА
§ 2.1. Некоторые физические свойства германата
свинца
§ 2.2. Расчет характеристик объемных волн в P#sGe30n
и TGS
§ 2.3. Различие акустических характеристик противоположно направленных доменов кристалла
PfsGe3Dtt
§ 2.4. Отражение звука от плоской доменной стенки германата свинца (расчет амплитудных коэффициентов отражения)
§ 2.5. Отражение звука от плоской доменной стенки германата свинца (расчет энергетических . коэффициентов отражения)

§ 2.6. Расчет скоростей поверхностных акустических волн в
Pf>sGesQ,t и TG S
ГЛАВА 3. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ ВЛИЯНИЯ ДОМЕННОЙ СТРУКТУРЫ НА РАСПРОСТРАНЕНИЕ И ИЗЛУЧЕНИЕ УПРУГИХ ВОЛН В ГЕРМАНАТЕ СВИНЦА ПРИ КОМНАТНОЙ ТЕМПЕРАТУРЕ.
§ 3.1. Одисание экспериментальной установки
§ 3.2. Особенности переключения доменной структуры
кристаллов PSsGe30H
§ 3.3. Отражение звука от плоской доменной границы и прохождение звуковых волн через систему плоских границ
§ 3.4. Излучение звука периодической доменной
структурой
§ 3.5. Изменение скорости и затухания звука в процессе переключения кристалла германата свинца при комнатной температуре
ГЛАВА 4. ИССЛЕДОВАНИЕ АКУСТИЧЕСКИХ ХАРАКТЕРИСТИК ГЕРМАНАТА
СВИНЦА ВБЛИЗИ ФАЗОВОГО ПЕРЕХОДА
§ 4.1. Температурные особенности процесса переключения и рассеяния звука
§ 4.2. Сравнение акустических характеристик поли-и монодоменных кристаллов при фазовом пе
реходе
§ 4.3. Генерация второй акустической гармоники продольных волн в PSs Ge3 0п при фазовом переходе
ГЛАВА 5. АКУСТИЧЕСКАЯ ЭМИССИЯ БРИ ПЕРЕКЛЮЧЕНИИ ГЕРМАНАТА
СВИНЦА И ТРИГЛИЦЙНСУЛЬФАТА
§ 5.1. Акустическая эмиссия в сегнетоэлектриках.
(обзор)

§ 5.2. Экспериментальная методика исследования
акустической эмиссии
§ 5.3. Временные и амплитудные характеристики
процессов АЭ в P$sGe30jt и TG S
§ 5.4. Особенности одиночного акта акустической
эмиссии при переключении сегнетоэлектрика
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА
ПРИЛОЖЕНИЕ I
ПРИЛОЖЕНИЕ
ПРИЛОЖЕНИЕ
ПРИЛОЖЕНИЕ
ПРИЛОЖЕНИЕ
ПРИЛОЖЕНИЕ

¥ = 25° для медленной сдвиговой волны В =47° и разность скоростей - 34$, при ¥ - 60° для той же волны В = 40° и разница - 27$. в этой же плоскости ZOY для быстрой сдвиговой волны при У =0° и 75°, 9 и разница скоростей соответственно составляют: 29° и 13$, 25° и 11$. В плоскости X0Y наибольшая анизотропия наблюдается для медленной сдвиговой волны при ^ =75°
(здесь угол ¥ - угол между осью X и волновой нормалью) при этом 9 = 28° и разница скоростей - 12$. Максимальная анизотропия для продольной волны наблюдается в направлении оси Z : 0 =26° разница скоростей - 11$.
Расчеты анизотропии кристалла также позволяют находить в нем направления, в которых анизотропия или отсутствует совсем или очень мала. Поиск таких направлений очень важен для использования в прикладных исследованиях. Из полученных результатов для кристалла TCS можно указать некоторые направления (без учета акустической оси кристалла - оси Y ), для которых разность между величинами групповых и Фазовых скоростей нулевая или очень мала ( менее 1$). Это следующие случаи: I) для быстрой сдвиговой волны в плоскости X0Y в направлениях ¥ =35° и 145°; 2) в плоскости Z0Y для быстрой сдвиговой волны У =20° и 160°, для медленной сдвиговой волны -¥= 45° и 135°; 3) в плоскости Z0X для продольной ВОЛНЫ - ¥ - 15° и 120°, для медленной сдвиговой волны - ¥ - 0° и 85°, для быстрой сдвиговой волны - ¥ =15°, 50°, 100° и 155°.
Делая выводы из проведенного анализа можно сказать, что кристалл TGS во всех трех плоскостях X0Y , Z0X ЖZ0Y и для всех типов волн проявляет значительные анизотропные свойства, которые наиболее ярко выражены для квазипоперечных волн.В направлении оси У анизотропия исчезает вследствие того, что ось Y является единственным элементом симметрии (ось 2-го поряд-