Исследование акустических полей направленных источников в регулярных и нерегулярных океанических волноводах

• Автор: Шарфарец, Борис Пинкусович
• Шифр специальности: 01.04.06
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2002
• Место защиты: Владивосток
• Количество страниц: 298 с. : ил

ОГЛАВЛЕНИЕ

П р е д и с л о в и е

Глава I. Введение и постановка проблемы

1.1. Введение

1.2. Описание существующих методов расчета полей (откликов)

* направленных систем в ОБ

1.3. Постановка задачи

Глава 2. Диаграммная функция излучателя

2.1. Диаграммная функция

2.2. Альтернативное определение диаграммной функции
2.3. Свойства диаграммных функций
* 2.4. Вычисление диаграммных функций объёмных и поверхностных
излучателей
2.5. Примеры вычисления диаграммных функций для конкретных антенн
2.6. Связь между диаграммной функцией и мощностью излучения источника
Глава 3. Направленные излучение и прием в регулярных
волноводах
3.1. Диаграммная функция излучателя и геометрооптическое представление его ноля в регулярном волноводе
3.2. Направленный излучатель в однородном полупространстве
3.3. Направленный излучатель в регулярном океаническом
волноводе
« 3.4. Поле нормальных волн направленного излучателя в регулярном волноводе
3.5. Поле протяжённого направленного излучателя в произвольном
регулярном океаническом волноводе
3.6. Альтернативный подход к вычислению поля направленного
излучателя в регулярном океаническом волноводе
3.7. Совместное направленное излучение и прием в регулярных
волноводах
3.8. Асимптотическое представление поля направленного излу-
чателя в свободном пространстве произвольной размерности
3.9. Анализ выражений для поля (отклика) при направленном
приемоизлучении в регулярных волноводах и их численная проверка
Глава 4. Направленное излучение в нерегулярных волноводах
4.1. Направленное излучение в слабонерегулярных океанических
волноводах
4.2. Основные положения теории обратимости дифференциальных
(с частными производными) операторов
4.3. Применение квазиклассического приближения для представ-
ления поля направленного излучателя в неоднородных средах. Неособый случай
4.4. Поле направленного излучателя в неоднородных средах.
Особый случай
4.5. Направленное излучение в нерегулярном океаническом
волноводе
4.6. Численная проверка полученных результатов
Глава 5. Применение метода диаграммных функций для решения
некоторых прикладных задач акустики океана
5.1. Применение МДФ для решения задач рассеяния на неоднородных включениях
5.2. Сценка влияния движения направленного излучателя на
характер его поля в регулярном волноводе

5.3. Отклик антенны на воздействие шумов моря
5.4. Синтез антенн в регулярных океанических волноводах

5.5. Обратная задача направленного излучения в регулярном волноводе
5.6. Акустическая калибровка регулярных волноводов
5.7. Задача подвижного управления направленным воздействием
в регулярном ОБ
* Заключение
Литература

в случае поверхностного источника.
Здесь является аналогом обычной -функции и называется простым слоем поверхности $ = ^ [4, с. 98 ]
(^и(х)8200, Р(я)) = 5|м(х) Я(х)с1$ ( 1в )
(здесь и далее стоящее слева скалярное произведение рассматривав ется в ^ ) ;
(*)) _ двойной слой поверхности Б , явля-
ется аналогом производной обычной 3" -функции [4, с. 115]
Р(к)}=~р(х}^Щ^у ( 1г )
И - внутренняя нормаль к поверхности 8 .
Применяя к обеим частям в ( I ) обратное трехмерное преобразование Фурье
?(к) = Р',[Ч’(х)](к)= 1/йтгъ ]зЧ>Йе<|К А х, к = (к„,ку,кг)е1г* е
имеем
(к2- 1к12)и(к)= -^(К)
Зцесь и - Р 1 [ иЗ ; 4 ~ ^ .
Разрешая ( 2 ) относительно Ц и применяя прямое трехмерное
преобразование фурье, имеем

( 2 )
“М = - Д-кГййРе •

Вычисляя последний интеграл с помощью теории вычетов, имеем окончательно 1

1(2 | 4кг.х ( 3 )