Исследование законов распределения акустического давления преобразователей накачки параметрических антенн в нелинейных средах

• Автор: Куценко, Николай Николаевич
• Шифр специальности: 01.04.06
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2009
• Место защиты: Таганрог
• Количество страниц: 136 с. : ил.

Содержание
Введение

1. ОБЗОР ЛИТЕРАТУРНЫХ ИСТОЧНИКОВ

2. ИССЛЕДОВАНИЕ ПЛОТНОСТИ ВЕРОЯТНОСТИ МГНОВЕННЫХ ЗНАЧЕНИЙ АКУСТИЧЕСКОГО ДАВЛЕНИЯ НЕЛИНЕЙНЫХ ВОЛН

2.1. Распространение интенсивных простых волн в нелинейных средах без дисперсии

2.2. Плотность вероятности синусоидальной волны при распространении в нелинейной среде

2.3. Плотность вероятности нормальной шумовой волны при большой мощности излучения

2.4. Плотность вероятности мгновенных значений давления в нелинейных звуковых пучках
2.5. Выводы

3. ИССЛЕДОВАНИЕ ЗАКОНА РАСПРЕДЕЛЕНИЯ МГНОВЕННЫХ ЗНАЧЕНИЙ АКУСТИЧЕСКОГО ДАВЛЕНИЯ В

ПАРАМЕТРИЧЕСКОЙ АНТЕННЕ

3.1. Закон распределения мгновенных значений акустического давления в параметрической антенне
3.2. Нормализация закона распределения мгновенных значений акустического давления в параметрической антенне с многокомпонентным сигналом накачки
3.3. Влияние инородных включений в сплошной среде на плотность вероятности акустического давления параметрической антенны с многокомпонентным сигналом накачки
3.4. Выводы

4. ОПРЕДЕЛЕНИЕ НЕЛИНЕЙНОСТИ СРЕДЫ НА ОСНОВЕ ИЗМЕНЕНИЯ ЗАКОНА РАСПРЕДЕЛЕНИЯ МГНОВЕННЫХ ЗНАЧЕНИЙ АКУСТИЧЕСКОГО ДАВЛЕНИЯ
4Л. Выражение для определения нелинейности уравнения состояния на основе изменения плотности вероятности акустического давления акустической волны
4.2. Аппроксимация плотности вероятности мгновенных значений акустического давления
4.3. Методика определения функции нелинейности на основе плотности вероятности мгновенных значений акустического давления нелинейных волн
4.4. Определение методических погрешностей измерения плотности вероятности акустического давления
4.5. Выводы
5. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ ИССЛЕДОВАНИЯ ЗАКОНОВ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ АКУСТИЧЕСКОГО ДАВЛЕНИЯ
НЕЛИНЕЙНЫХ ВОЛН ПРИ РАСПРОСТРАНЕНИИ В СПЛОШНОЙ СРЕДЕ
5.1. Установка для исследования плотности вероятности акустического давления шумовой волны с нормальным законом распределением
5.2. Анализ экспериментальных результатов измерения плотности вероятности акустического давления шумовой волны
5.3. Установка для исследования плотности вероятности акустического давления однокомпонентной волны, волн накачки и волны разностной частоты

5.4. Анализ экспериментальных результатов, полученных при измерении плотности вероятности акустического давления однокомпонентной волны, волн накачки и волны разностной частоты
5.5. Определение коэффициента нелинейности по полученным экспериментальным данным
5.6. Обработка результатов измерений
5.7. Структура устройства определения нелинейных свойств среды на основе измерения плотности вероятности акустического давления нелинейных волн
5.8. Выводы
Заключение
Библиографический список
Приложения

однопотоково, т.е. пока т < 1, где г = у0к01 - параметр, характеризующий степень нелинейных искажений сигнала.
2.2. Плотность вероятности синусоидальной волны при распространении в нелинейной среде
Рассмотрим более подробно случай распространения синусоидальной волны конечной амплитуды в нелинейной среде. Гармонический вид возмущений выбран ввиду его особой важности. Хорошо известна трансформация профиля синусоидального возмущения для скорости в нелинейной среде. Формула (2.17) показывает, что относительно неподвижной системы координат возмущение среды движется со скоростью [49]:
и = с(у)+у = со+1±}-л> (2.36)
то есть скорость перемещения точек профиля волны неодинакова. Те точки, у которых V > 0, движутся со скоростью и >с0 и соответствуют областям сжатия. Наоборот, в области разрежения у<0 и поэтому эти области движутся со скоростью и <с0.
Исходный профиль волны по мере его распространения деформируется. Эту деформацию удобнее всего наблюдать, двигаясь вместе с волной со скоростью с0. Тогда те точки профиля, у которых V = 0, будут неподвижны относительно наблюдателя, а все прочие точки будут иметь
У "Ь
относительную скорость т. На рис. 2.3 показано, какие изменения
будет претерпевать профиль волны, заданный на входе в систему (при х = 0) в виде v = v0sma)t. В параграфе 2.1 показано, что в этом случае для однопотокового распространения плотность вероятности остается неизменной до образования разрывов.