Фотонное эхо в условиях многоимпульсного циклического возбуждения и его применение для создания функционального оптического эхо-процессора

• Автор: Сидорова, Вера Тагировна
• Шифр специальности: 01.04.05
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2010
• Место защиты: Казань
• Количество страниц: 123 с. : ил.

СОДЕРЖАНИЕ
Список использованных сокращений
Введение
Глава 1. Современное состояние исследований по оптической обработке
информации на основе фотонного эхо (Литературный обзор)
1 Л. Фотонное эхо и его свойства
1.2. Методика расчета параметров фотонного эха
1.3. Графический метод расчета параметров эхо-сигналов при многоимпульсном режиме их возбуждения
1.4. Особенности формирования сигналов ФЭ в газовых средах
1.5. Оптическая обработка информации на основе фотонного эха
Глава 2. Комбинаторные свойства циклически возбуждаемого многоимпульсного фотонного эха
2.1. Исследование предельных параметров возбуждения многоимпульсного ФЭ в парах молекулярного йода при оптической обработке информации .
2.2. Комбинаторные свойства сигналов ФЭ в газе при их циклическом многоимпульсном возбуждении
2.3. Комбинаторные свойства сигналов ФЭ в твердом теле при их циклическом многоимпульсном возбуждении
Глава 3. Исследование комбинаторных свойств фотонного эха
3.1. Определение оптимальных «площадей» возбуждающих импульсов в условиях многоимпульсного возбуждения сигналов ФЭ
3.2. Независимое проявление комбинаторных свойств фотонного эха при его одновременном возбуждении двумя дискретными оптическими сигналами
3.3. Комбинаторные свойства фотонного эха при возбуждении эхо-сигналов по двум ортогонально-ориентированным направлениям их линейной поляризации
Глава 4. Метод оптической многоимпульсной дискретной обработки информации в оптическом эхо-процессоре на примере решения задачи дискретной математики
4.1. Метод оптической дискретной обработки информации на основе комбинаторных свойств ФЭ
4.2. Исследование размерностей параметров кодовых сигналов при оптической обработке информации на основе комбинаторных свойств ФЭ.
4.3. Оптический эхо-процессор на основе комбинаторных свойств фотонного эха и его исследование
Заключение
Список литературы
СПИСОК ИСПОЛЬЗОВАННЫХ СОКРАЩЕНИЙ
ФЭ - фотонное эхо ПФЭ - первичное фотонное эхо СФЭ - стимулированное фотонное эхо ВФЭ - восстановленное фотонное эхо

tj — ( — 7?/ с +

(1.4.3)
Будем считать, что скорости частиц малы по сравнению скоростью света, т.е. й^./с«; 1 и nvj|c<^.. Тогда, сучетом (1.4.1), отношения (1.4.2) и
(1.4.3) перепишутся следующим образом:
*Р0 +

t — R/c +
прг} 0Л

- -т Л

+ -е-±
(1.4.4)
(1.4.5)
Расчет одночастичной матрицы плотности в данных условиях ничем не отличается от рассмотренного выше, только теперь в момент воздействия р-го импульса радиус-вектор у'-ой частицы равен г ), а интервалы между
импульсами для данной частицы равны Тр = Тр+1 J—t ^. Поэтому достаточно
сделать соответствующие замены в формуле (1.2.17). Рассмотрим слагаемые в матрице плотности, которые при малых площадях возбуждающих импульсов оказываются линейными по амплитуде их электрического поля:
ДД 0=78тДзтй'2зщ^-{^<',)-4?й)^('5^м[('-'»н'2-''Я +48тД5ша8тАе+г'?(''н4?('!ьгз?а,]е-'4('-^<'-''Я
4 1 2

(1.4.6)
Нетрудно показать, что с точностью до членов порядка (т/с)3 справедливо равенство:
а>{р-Ь/{*р) = а*Р 0’ (1А?)
Используя которое получаем из (1.4.6) следующее выражение