Эффективное обращение волнового фронта в оптических системах с обратной связью

• Автор: Одинцов, Владимир Иванович
• Шифр специальности: 01.04.05
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2002
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 382 с. : ил

ОГЛАВЛЕНИЕ
1. ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ
1.1. Вводная часть
1.2. Актуальность темы
1.3. Цель работы и основные задачи диссертации
1.4. Научная значимость и новизна работы
1.5. Практическая значимость работы
1.6. Положения, выносимые на защиту
1.7. Апробация работы,
личный вклад автора и структура диссертации
1.8. Краткое содержание диссертации
2. РАЗВИТИЕ СПЕКТРАЛЬНОГО ПОДХОДА В ТЕОРИИ НЕЛИНЕЙНОГО ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ ШИРОКОПОЛОСНЫХ И ПРО-СТРАНСТВЕНИО-НЕОДНОРОДНЫХ СВЕТОВЫХ ПОЛЕЙ
2.1. Вводная часть
2.2. Критическая интенсивность широкополосной накачки
и эффект фазовой подстройки
2.3. Эффект задержки усиления при вынужденном рассеянии
с широкополосной накачкой
2.4. Расчет спектральной плотности вынужденного рассеяния
в усилителе с широкополосной накачкой
2.5. Спектральная теория генерации вынужденного рассеяния
при широкополосной накачке
2.6. Медленные флуктуации поля стоксовой волны
при ВР с широкополосной накачкой

2.7. Спектральный подход в теории ВР с монохроматической пространственно-неоднородной накачкой
2.8. Усиление стоксовой волны
в поле пространственно-неоднородной накачки
2.9. Крупномасштабная структура поля на волновом фронте вынужденного рассеяния с пространственно-неоднородной накачкой
2.10. Расчет интенсивности ВКР при возбуждении
в узком световоде
2.11. Вынужденное рассеяние при широкополосной пространственно-неоднородной накачке
3. ИСПОЛЬЗОВАНИЕ ВЫРОЖДЕННЫХ РЕЗОНАТОРОВ ДЛЯ ОВФ ИЗЛУЧЕНИЯ ЛАЗЕРОВ НЕВЫСОКОЙ МОЩНОСТИ
3.1. Вводная часть
3.2. Расчет мощности вынужденного рассеяния в резонаторе
при нестационарной накачке
3.3. Вынужденное рассеяние в конфокальном резонаторе, установленном внутри резонатора лазера
3.4. ОВФ в вырожденном резонаторе
3.5. ОВФ в вырожденном резонаторе с насыщающимся поглотителем и усиливающей средой
4. ОВФ ПРИ ГЕНЕРАЦИИ ВЫНУЖДЕННОГО РАССЕЯНИЯ В РЕЖИМЕ ПАРАМЕТРИЧЕСКОЙ ОБРАТНОЙ СВЯЗИ (ПЕТЛЕВЫЕ СХЕМЫ)
4.1. Вводная часть
4.2. ОВФ при генерации ВРМБ
в самопересекающемся пучке накачки
4.3. ОВФ при ВРМБ в петлевой схеме с зеркалом
4.4. ОВФ при возбуждении ВРМБ под небольшими углами рассеяния в петлевой схеме с почти встречными пучками накачки
4.5. Расчет петлевой схемы ОВФ с почти встречными пучками накачки, работающей на тепловой нелинейности
4.6. ОВФ при вынужденном резонансном рассеянии с малым частотным сдвигом
4.7. Использование петлевой схемы с многократными пересечениями пучков для ОВФ широкополосной накачки
5. ВЫСОКОЧУВСТВИТЕЛЬНЫЕ СХЕМЫ ОВФ С МНОГОКРАТНЫМИ ПЕРЕСЕЧЕНИЯМИ ПУЧКОВ НАКАЧКИ И СИГНАЛЬНОЙ ВОЛНЫ
5.1. Вводная часть
5.2. Пороговое условие параметрической генерации
5.3. Случай равных частот лазерной и сигнальной волн. Пространственно-неоднородная накачка
5.4. Случай равных частот лазерной и сигнальной волн. Одномодовая накачка
5.5. Случай разных частот лазерной и сигнальной волн
(|(о£1 - coL21» ДО)
5.6. Широкополосная пространственно-когерентная накачка
6. МЕТОД ДИСПЕРГИРОВАННЫХ СВЕТОВЫХ ПУЧКОВ ДЛЯ КОГЕРЕНТНОГО ОВФ ЛАЗЕРНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ С БОЛЬШОЙ ШИРИНОЙ СПЕКТРА
6.1. Вводная часть
6.2. Наклон слоев когерентности
в диспергированном световом пучке

“параметрически активные” [9*] поля Е^, есть пространственный
о , ДП м
аналог интервала 12 ± в теории ВР с широкополосной накачкой.
Она имеет вид круга с центром в точке у = 0, радиус которого
рДе #«"3. т = х и
т = 0,5л/тс7н2 соответственно для прямоугольного и гауссова углового распределения накачки.
В (1.7) при (3*р0 заменим 9ф // и /?я ->8^,
/у~, где знак “+” относится к попутному ВР, а знак — к обратному.
В дальнейшем, если в этом нет необходимости, эти знаки не указываются.
Для обоих направлений рассеяния ширина распределения интенсивности ./^(р, г)/р Ф р0 / при гауссовом угловом спектре накачки составляет [20*] Ар = Да 1С0Г / г |, где Др = 2к3д5, Да = 2кьдь, г — длина пути в нелинейной среде. Интегральная по Р Ф Ро интенсивность /£(2) = /!т[ехр£(р, г)]с(р, г)Осог®’/^, где /у = 15(р0, о) — интенсивность входного сигнала, ?(р) = —°сог = ё1сог- Поле на Р = Ро
1 + Р
^(Ро. 4 = й5ехР[(к + п)М], где Е° =£5(р0,о), к = ^(р)(1 + /р), (Кег|)/£~Осог./6я:«1. Отношение интенсивности “фона” /у(г) к интенсивности усиленной входной компоненты <,С{£)Осог-ОА1п. Это согласуется с выводом о сохранении пространственной когерентности усиливаемого сигнала при С(2)Ссог« [34].