Сверхтонкие компоненты полевого спектра нелинейно-оптического резонанса и спиновой конверсии в молекулах

• Автор: Гуськов, Константин Иванович
• Шифр специальности: 01.04.05
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2001
• Место защиты: Новосибирск
• Количество страниц: 141 с.

Оглавление
Список рисунков Список таблиц
1 Введение
1.1 Актуальность темы диссертации
1.2 Обзор литературы
1.2.1 Полевая спектроскопия
1.2.2 Спиновая конверсия
1.3 Цели и задачи исследования
1.4 Структура и объём диссертации
1.5 Краткий обзор основных глав
1.6 Публикации автора по теме диссертации
2 Сверхтонкая структура нелинейно-оптического резонанса с полевым сканированием в молекулах симметрии Тц
2.1 Введение
2.2 СТС НОР/М в 12СН4 (точное описание)
2.3 СТС НОР/М в 13СН4 (аппроксимация при высоких J)
2.4 Заключение
2.А СТС НОР/М„ для случая 7т = = / = 1/
2.Б Столкновительная структура НОР/М и её аппроксимация при высоких J
2.В СТС НОР/Ч (точное описание)

2.Г Удвоение СТС НОР/Мх и /Эх в СН3Р (аппроксимация)
3 Полевая спектроскопия спиновых волчков и спиновая конверсия в молекулах симметрии С3у
3.1 Введение
3.2 Базисные элементы симметрии
3.3 Гамильтониан СТВ
3.3.1 Спин-вращательный гамильтониан
3.3.1.1 Внеосевые спины
3.3.1.2 Осевые спины
3.3.2 Спин-спиновый гамильтониан
3.3.2.1 Взаимодействие внеосевых спинов с осевыми
3.3.2.2 Взаимодействие внеосевых спинов между собой
3.3.2.3 Взаимодействие осевых спинов между собой
3.4 Волновые функции
3.4.1 Вращательные ВФ
3.4.2 Спиновые ВФ
3.4.3 Полные ВФ
3.5 МЭ СТВ
3.5.1 Вспомогательные вращательные МЭ
3.5.2 Вспомогательные спиновые МЭ
3.5.3 Диагональные МЭ
3.5.3.1 Спин-вращательные МЭ
3.5.3.1.1 Внеосевые спины
3.5.3.1.2 Осевые спины
3.5.3.2 Спин-спиновые МЭ
3.5.3.2.1 Взаимодействие внеосевых спинов с осевыми
3.5.3.2.2 Взаимодействие внеосевых спинов между собой
3.5.3.2.3 Взаимодействие осевых спинов между собой

3.5.4 Недиагональные МЭ
3.6 Полевая спектроскопия спиновых волчков в молекулах симметрии СзУ
3.7 Спиновая конверсия в молекулах симметрии СзУ
3.8 Заключение
З.А Коэффициенты Вигнера для групп и С;
З.Б Сферические компоненты тензора 2-го ранга для группы SO3 <8> S
4 Спин-врагцательный вклад в спиновую конверсию во фторметане
4.1 Введение
4.2 Симметризованная форма спин-вращательного гамильтониана
4.3 Изотопически независимые спин-вращательные константы
4.4 Полный сверхтонкий вклад в спиновую конверсию в молекулах симметрии

4.5 Конверсионные спин-вращательные константы фторметана
4.6 Сравнение спин-вращательных констант фторметана и (дейтеро)метана
4.7 Заключение
5 Заключение
5.1 Основные результаты
5.2 Степень соответствия теории и эксперимента
5.3 Научная новизна и значимость полученных результатов
5.4 Возможное развитие задач
Список литературы
Список обозначений

Отсюда, при давлении Р ~ 1мТорр, длина поглощения Ьд ~ 56 м и kLg 2> 1. Частотная
световая отстройка П = ш — где частота оптического перехода штп э wm — wn. |П| -С
и можно использовать резонансное приближение. Единичный вектор поляризации волны (на входе в ячейку)
е = Я(0,0)/Я(0,0) = (2.29)

В продольной геометрии полей
е 1 к II В(0).
Мы полагаем, что излучение, поляризованное по правому кругу, имеет q = 1, т. е. положительную спиральность. Для излучения, поляризованного линейно, удобно определить 9, угол поворота плоскости поляризации, и ф. отношение малой полуоси элипса поляризации к большой:
9 + гф = vkrk(xi - Xi) = кгк(п! - щ)/2. (2.30)
Это соотношение можно расширить с учётом нелинейно-оптических поправок.
Взаимодействие (2.22) приводит к малому нелинейному поглощению поляризованного лазерного излучения, имеющего интенсивность
S(rk) = Е^{гк)2с/8ж.
Изменение этой интенсивности после прохождения поглощающей газовой ячейки есть

A5(r*) = S(rk) - 5(0) = -1 dr'k I jE(r'k,t) ■ dtP{r'k, t) < 0.

Интеграл по r'k берётся от ^-усреднённой объёмной плотности мощности, развиваемой световым полем при изменении поляризации среды. Усреднение делается по временному периоду света, т. е. Т = 2тт/ол Фактически, гк — длина поглощающей ячейки.
AS(rk) ~ AS^(rk) + Д5(3)Ы-
Здесь оставлены вклады только линейной и кубической (по амплитуде электрического поля излучения) компоненты поляризации среды. Если линейное поглощение aim г* ■С 1 и