Процессы переноса энергии при резонансном возбуждении атомов Na(3/2 P)

• Автор: Швегжда, Жанета Людвиковна
• Шифр специальности: 01.04.05
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1983
• Место защиты: Рига
• Количество страниц: 237 c. : ил

1. МЕТОДИКА ОПРЕДЕЛЕНИЯ КОНСТАНТ СКОРОСТИ ПРОЦЕССОВ ТРАНСФОРМАЦИИ ЭНЕРГИИ ПШ ЛАЗЕРНОМ ВОЗБУЖДЕНИИ РЕЗОНАНСНЫХ

УРОВНЕЙ АТОМА НАТРИЯ

1.1. Особенности лазерного возбуждения резонансных состояний атомов натрия в условиях больших оптических плотностей паров

1.2. Определение концентрации возбужденных атомов

1.2.1. Интерферометрическое определение параметров контуров линий источника зондирующего излучения
1.2.2. Определение концентрации возбужденных атомов натрия методом поглощения на фоне спектральной линии

1.2.3. Определение концентрации возбужденных атомов натрия методом лучеиспускания

1.3. Определение концентрации невозбужденных атомов и молекул натрия

1.4. Экспериментальная установка

1.4.1. Основная экспериментальная установка

1.4.2. Экспериментальная схема для исследования контуров спектральных линий

1.4.3. Измерение ионизационных токов
1.5. Экспериментальные условия
2. ВОЗБУЖДЕНИЕ ВЫСОКОЛЕЖАЩИХ АТОМНЫХ УРОВНЕЙ В ПАРНЫХ СТОЛК-

НОВЕНЙЯХ 32Р -АТОМОВ'
2.1. Исследование механизмов и эффективности заселения nZL -уровней No. при возбуждении ЗгР -состояния
(обзор литературы )
2.2. Результаты экспериментов по определению констант скорости возбуждения П L> -уровней атома Nd и их анализ
2.3. Результаты исследования ионизации паров натрия лазерным излучением на длине волны D -линий
МЕХАНИЗМЫ И ЭФФЕКТИВНОСТЬ ВОЗБУЖДЕНИЯ И В*Па -СОСТОЯНИЙ МОЛЕКУЛЫ Nq2 ПШ ПОГЛОЩЕНИИ АТОМАМИ НАТШЯ ИЗЛУЧЕНИЯ Б -ЛИНИЙ
3.1. Процессы высвечивания молекулярной флуоресценции при
возбуждении пР -уровней щелочных атомов (обзор литературы)
3.2. Спектры флуоресценции 2^ иб ПЦ~*"Х 2^,-полос
[Jq2 , наблюдаемых при лазерном возбуждении ЗР-уровня Na
3.3. Исследование и разделение механизмов возбуждения
Я~Х и в-х -полос флуоресценции молекулы/У02
3.4. Эффективность столкновительного заселения й 2ц и
-состояний Wq2 . Полученные результаты и их
анализ
ВОЗБУЖДЕНИЕ СПЛОШНОЙ ФЛУОРЕСЦЕНЦИИ ПРИ ЛАЗЕРНОМ ВОЗБУЖДЕНИИ АТОМОВ Na (32р)
4.1. Механизмы высвечивания сплошных полос в спектрах флуоресценции щелочных молекул (обзор литературы)
4.2. Особенности высвечивания сплошной молекулярной флуоресценции при лазерном возбуждении резонансного
уровня 3 Р атома натрця

ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА
ПРИЛОЖЕНИЕ I
П1Л. Математическое описание метода анализа регист-рограмм контуров спектральных линий в интерферометрических измерениях
П1.2. Исключение аппаратного контура из результирующей регистрограммы спектральной линии
ПШЛОЖЕНИЕ
Константы сверхтонкого расщепления П -уровней щелочных атомов дляД ?
ПРИЛОЖЕНИЕ
Структура линий А/д 1138,15 и 1140,38 нм, используемых для измерения относительного поглощения
ПРИЛОЖЕНИЕ
Программа для расчета величины относительного
поглощения -й
ПРИЛОЖЕНИЕ
Измерение абсолютных интенсивностей атомной и молекулярной флуоресценции

атомами Дг , также как и эффект Штарка, наряду с уширением спектральной линии могут приводить и к ее сдвигу. Причем для ван-дер-ваальсовского уширения, согласно /47/, отношение уширения линии -к ее сдвигу -({V равноД>/8^='2,8 , а для квадратичного эффекта Штарка -[$/6^= 1,1. Нами был оценен самый "плохой" случай,когда сдвиг контура излучения относительно контура поглощения за счет этих двух эффектов имеет одинаковый знак, и каждый из эффектов вносит а 50% вклад в уширение и сдвиг. Оценки дают значение результирующего сдвига для- линии 818,3 нм (/V = 2,9 *10и для 819,5 нм л> - з, З'Ю"^. Расчет относительного поглощения - Л по формуле (1.22) с учетом возможного сдвига контура поглощения относительно контура излучения дал значения Л , заниженные на » 10% по сравнению со случаем несдвинутых контуров линии 819,5 нм. Это может приводить к занижению получаемых значений примерно на 15-20% в рабочей области . Очевидно, возможный сдвиг контура излучения относительно контура поглощения в наших условиях представляет собой самый серьезный источник неконтролируемых систематических погрешностей при определении концентрации возбужденных атомов натрия - А/. Однако вышеприведенные оценки значения (/V являются явно завышенными, поскольку оно рассчитывалось в предположении,что все дисперсионное уширение контуров линий натриевой лампы может быть отнесено за счет квадратичного эффекта Штарка и дисперсионного взаимодействия. Сомнительно, что именно такая ситуация имеет место в нашем случае.
В заключение проанализируем чувствительность данного метода определения концентрации возбужденных атомов N(2(32Р) и область его применимости. Со стороны низких концентраций применимость данного метода ограничивается теми минимальными значениями й , которые удается надежно регистрировать. Как правило, поглощения// « I % уже удовлетворяют этому требованию. Таким поглощениям отвечает оп-