Переходы между компонентами тонкой структуры при столкновениях атомов элементов второй группы и инертных газов

• Автор: Загребин, Андрей Лаврентьевич
• Шифр специальности: 01.04.05
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Ленинград
• Количество страниц: 174 c. : ил

1. НЕКОТОРЫЕ МЕТОДЫ ТЕОРИИ МЕДЛЕННЫХ АТОМНЫХ СТОЛКНОВЕНИЙ. ОБЗОР Ж ТЕРАТУРЫ

1.1. Асимптотический метод в теории взаимодействия атомных частиц

1.2. Метод псевдопогенциала для расчета взаимодействия одноэлектронного атома с атомами
Не I /Ve

1.3. Неадиабатические переходы при медленных

атомных столкновениях. Модельные задачи

1.4. Переходы между компонентами тонкой структуры атомов щелочных металлов при столкновениях с атомами инертных газов
2. ПЕРЕХОДЫ МЕЖДУ КОМПОНЕНТАМИ ТОНКОЙ СТРУКТУРЫ АТОМОВ ВТОРОЙ ГРУППЫ М(nsrip 3£ ) ПРИ СТОЛКНОВЕНИЯХ , С АТОМАМИ ИНЕРТНЫХ ГАЗОВ % )
2.1. Взаимодействие атомов М( 3£ ) я Х( W0 ) и механизмы неадиабатических переходов

2.2. Сечения переходов между компонентами тонкой структуры в атомах второй группы

3. ТЕРМЫ ВОЗБУЖДЕННЫХ СОСТОЯНИЙ ГЕТЕРОЯДЕРНЫХ КВАЗИМОЛЕКУЛ ИНЕРТНЫХ ГАЗОВ. ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ Me* -Не #
3.1. Эффективный гамильтониан гетероядерной .квазимолекулы инертного газа ) -
У (.%)• Расчет термов А/е - Не
3.2. Промежуточные типы связи моментов для возбужденных состояний гетероядерной квазимолекулы
инертного газа

4. НЕАДИАБАТИЧЕСКИЕ ПЕРЕХОДЫ ПРИ СТОЛКНОВЕНИЯХ ВОЗБУЖДЕН
НЫХ АТОМОВ НЕОНА И ГЕЛИЯ
4.1. Переходы между уровнями конфигурации НеЫр*зз)
при столкновениях с атомами гелия
4.2. Передача возбуждения Не (Л 'S) +А/е-* Не + /Ve* # J24
‘ J *■
4.3. Передача возбуждения Не (£ S) +Ме ~*Не -t/l/е
4.4. Переходы между уровнями конфигураций A/e(n.s)J
п- = 4,5 при столкновениях /Ve * + Не
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

Элементарные процессы столкновения атомных частиц в значительной мере определяют физические свойства систем, содержащих слабоионизированную плазму, в частности, газовых лазеров, других газоразрядных приборов. Создание и совершенствование таких систем требует детальной информации по протекающим в них элементарным процессам столкновения атомных частиц.
Общая формулировка теории атомных столкновений, а также принципиальные пути решения возникающих в ней задач изложены в ряде книг, например, в монографии Мотта и Месси / I /. Разнообразие элементарных процессов требует развития специальных подходов для различных классов задач, наиболее эффективно ведущих к конечной цели, отражающих физику процесса и позволяющих установить основные особенности и закономерности определенного круга явлений. В последние два десятилетия значительный прогресс в этом направлении достигнут благодаря созданию и развитию асимптотической теории столкновения атомных частиц, основные методы и достижения которой представлены в монографиях / 2 - 8 /. Краткий обзор некоторых методов асимптотической теории дан в первой главе.
Актуальность работы. В настоящее время достаточно хорошо как экспериментально, так и теоретически исследованы неадиабатические переходы между компонентами гонкой структуры резонансновозбужденных атомов щелочных металлов при атомных столкновениях Здесь основные теоретические результаты, суммированные в обзорах / 6 - 10 /, были получены Е.Е.Никитиным с сотрудниками. Результаты лолуклассической теории / 10 - 17 / хорошо согласуются с квантовыми расчетами по методу сильной связи. В то же время, перехо-

£(%-%)=§?<,*. <2Л7>
Здесь Ри СРгч) - вероятность перехода ( иъ -> Ц.)
при однократном прохождении области неадиабатичнооти с центром в ( £<г* ) * предполагается, что энергия столкновения
и^1 (; %<, (%*) - вероятность перехода
(Ц-ъО'а) ПРИ прохождении области Я^-Я^к ; ?(<,£ - вероятность перехода (Уё при прохождении области Я^Яе*
обусловленная кориолисовым взаимодействием состояний 1П&, , 1ПСс %.
Для сечений (-Е) переходов /-у' и усредненных по максвелловскому распределению сечений < $^'(7) получаем
< УЬ»- т<:Ъ>(7»* § <Ъгс'Л/ (2-18)
<еЧп) = / <с„ т> <■ § <(гл9)
<.в,0а» = £ <б^е <о>.
(г.го)
Рассмотрим методы вычисления вкладов радиальных и кориоли-совых механизмов в сечения при почти адиабатических условиях (2.14).
Радиальные переходы. Переходы (/? -> у и3 —> СУ^ происходят в области преобладания обменного взаимодействия. Для вычисления соответствующих вероятностей естественно воспользоваться экспоненциальными аппроксимациями двухуровневых гамильтонианов в базисах щ и {§ , % (таблица I).
Как и в работе / 12 /, учтем поляризационный сдвиг термов в области перехода. Медленные по сравнению с Н^(я) зависимости