Особенности формирования коноскопических картин одноосных оптических кристаллов

• Автор: Пикуль, Ольга Юрьевна
• Шифр специальности: 01.04.05
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2005
• Место защиты: Хабаровск
• Количество страниц: 137 с. : ил.

ч* ВВЕДЕНИЕ
ГЛАВА 1. ИССЛЕДОВАНИЕ ОПТИЧЕСКИХ КРИСТАЛЛОВ В СХОДЯЩИХСЯ ПУЧКАХ ИЗЛУЧЕНИЯ
1.1. Уравнения Максвелла. Уравнения связи
1.2. Коноскопический метод исследования кристаллов
1.3. Поляризационные измерения
1.4. Оптические фазовые пластинки
1.5. Нетрадиционное описание оптических пучков излучения
% 1.6. Теории явления оптической активности
ВЫВОДЫ
ГЛАВА 2. ОСОБЕННОСТИ КОНОСКОПИЧЕСКОГО МЕТОДА ПРИМЕНИТЕЛЬНО К ОДНООСНЫМ ОПТИЧЕСКИМ КРИСТАЛЛАМ
2.1. Световые пучки, прошедшие через плоскопараллельную кристаллическую пластинку
2.2. Характерные особенности оптической системы для создания
коноскопических картин больших размеров
^ 2.3. Влияние углового распределения интенсивности излучения на
коноскопическую картину кристалла
2.4. Распределение интенсивности излучения в коноскопической
картине кристалла
2.5. Особенности формирования «мальтийского креста»
2.6. Одновременное наблюдение двух коноскопических картин
ВЫВОДЫ
ГЛАВА 3. КОНОСКОПИЧЕСКИЕ КАРТИНЫ ОДНООСНЫХ ОПТИЧЕСКИХ КРИСТАЛЛОВ И ПОЛЯРИЗАЦИОННЫЕ ИЗМЕРЕНИЯ
3.1. Определение оптического знака кристалла
3.2. Наблюдение коноскопических картин с циркулярно и эллиптически поляризованным излучением

3.3. Изменение форм поляризации пучков излучения
3.4. Устройство для преобразования форм поляризации излучения
3.5. Поляризационная неустойчивость коноскопических картин оптических кристаллов
3.6. Сравнительный анализ поляризационных свойств кристаллических пластинок с различным расположением оптической оси
ВЫВОДЫ
ГЛАВА 4. КОНОСКОПИЧЕСКИЕ КАРТИНЫ ОПТИЧЕСКИ АКТИВНЫХ КРИСТАЛЛОВ
4.1. Дисперсия оптической активности в модели связанных осцилляторов
4.2. Волны гирации в оптических кристаллах
4.3. Определение угловой апертурной характеристики оптической активности кристалла
4.4. Способ определения направления вращения плоскости поляризации излучения по спиралевидной структуре в коноскопических картинах оптически активных кристаллов
4.5. Особенности коноскопических картин кристаллических пластинок разной толщины
4.6. Коноскопические картины оптических кварцевых линз
ВЫВОДЫ
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

Получение информации об оптических свойствах кристаллов с помощью интерференционного (коноскопического) метода привлекает многих исследователей в течение довольно продолжительного времени возможностью получения многообразия оптических параметров и характеристик.
Вместе с тем, небольшой масштаб коноскопической картины, наблюдаемой в поляризационном микроскопе, малый размер кристаллов, узкое поле зрения, связанное с небольшой угловой апертурой светового пучка, ограничивают возможности использования коноскопического метода.
В настоящей работе показана возможность наблюдения коноскопических картин большого масштаба на примере кристаллов ниобата лития (1лМЮ3), ОЮЭР (КЮ2РО4), парателлурита (Те02), иодата лития (1ЛЮ3), кварца (БЮг), приводящая к расширению функциональных возможностей коноскопического метода, что позволяет:
- применять коноскопический метод к исследованию оптических свойств оптически активных кристаллов, изменяя форму поляризации излучения и используя в этом методе циркулярно и эллиптически поляризованное излучение;
- исследовать влияние углового распределения интенсивности используемых световых пучков на коноскопическую картину;
- определять условия возникновения двойного «мальтийского креста»; возможность наблюдения двойных коноскопических картин и определения оптического знака кристалла;
- использовать возможность нетрадиционного задания всех форм поляризации излучения;
- исследовать интерференционные явления в системе из нескольких оптических элементов, в том числе с оптическими кварцевыми линзами.
Следует отметить, что изменение формы поляризации падающего на оптический кристалл излучения приводит к весьма необычным коноскопическим картинам, открывающим новые возможности их практического применения в

Wo, отн. ед.
Рис. 2.16. а) Зависимость интенсивности излучения, прошедшего поляризатор - кристалл - анализатор, от угла ф . Значения разности фаз Л, градусы: 1 - 0; 2 - 45; 3 - 60; 4 - 90; 5 -135; 6 - 180. Угол между осями поляризатора и анализатора равен 60°. Коноскопическая картина с двойным «мальтийским крестом» для оптически неактивного кристалла ниобата лития (Li ЫЬОз ) толщиной 10 мм: б) рассчитанная в Maple 6; в) экспериментально полученная фотография, г) Схема двух «мальтийских крестов».