Оптические свойства и способы исследования адсорбированных малоатомных частиц

• Автор: Минаков, Дмитрий Анатольевич
• Шифр специальности: 01.04.05
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2008
• Место защиты: Воронеж
• Количество страниц: 159 с. : ил.

СОДЕРЖАНИЕ
СПИСОК ИСПОЛЬЗУЕМЫХ СОКРАЩЕНИЙ.

ВВЕДЕНИЕ
ГЛАВА 1 ОПТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА НЕКОТОРЫХ НИЗКОРАЗМЕРНЫХ СТРУКТУР И ЧАСТИЦ АТОМНОМОЛЕКУЛЯРНОЙ СТЕПЕНИ ДИСПЕРСНОСТИ

1.2.Оптические свойства атомов и малоатомных кластеров адсорбированных на поверхности ионно-ковалентных кристаллов
1.3..Фотостимулированные преобразования адсорбированных атомов и малоатомных кластеров на поверхности кристаллов
1.3.1 Фотостимулированная диффузия адсорбированных атомов по поверхности твердого тела
1.3.2 Низкотемпературный поверхностный фотостимулированный процесс и эффект усталости люминесценции
1.4 Поверхностные электромагнитные волны
1.4.1 Основные свойства поверхностных электромагнитных волн
1.4.2 Термостимулированное возбуждение и излучение поверхностных поляритонов
1.4.2.1 Флуктационная природа теплового излучения
1.4.2.2 Тепловое излучение полубесконечного тела
ВЫВОДЫ К ГЛАВЕ
ГЛАВА 2 МЕТОД ФОТОСТИМУЛИРОВАННОЙ ВСПЫШКИ ЛЮМИНЕСЦЕНЦИИ И ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ АППАРАТУРА
2.1 Фотостимулированная вспышка люминесценции как метод изучения
оптических свойств примесных поверхностных центров
2.2 Особенности применения метода ФСВЛ для исследования спектраль-
ных свойств глубоких примесных состояний ионно-ковалентных кристаллов
2.2.1 Разрешающая способность метода ФСВЛ
2.2.2 Выбор условий измерения параметров ФСВЛ
2.2.3 Природа и механизмы эффекта темновой убыли светосумм, запасенных на глубоких ловушках в кристаллах AgCl и гпЬ
2.3 Экспериментальная аппаратура
2.3.1 Автоматический спектральный комплекс для изучения слабых
световых потоков люминесценции ионно-ковалентных кристаллов
2.3.2 Устройство масс-спектрометрического напыления молекулярных ионов Меп+(п=1 ..4)
2.3.3 Установка для возбуждения и регистрации ПЭВ
ВЫВОДЫ К ГЛАВЕ
ГЛАВА 3 ФОТОСТИМУЛИРОВАННАЯ КОАГУЛЯЦИЯ АТОМОВ СЕРЕБРА, АДСОРБИРОВАННЫХ НА ПОВЕРХНОСТИ ИОННО-КОВАЛЕНТНЫХ КРИСТАЛЛОВ
3.1 Спектральные свойства атомов серебра, золота и малоатомных частиц серебра, адсорбированных на поверхности монокристаллов А§С1 и гпБ
3.1.1 Спектры возбуждения вспышки люминесценции кристалла А§С1 с адсорбированными атомами серебра и золота
3.1.2 Спектры фотоионизации атомов серебра, адсорбированных на поверхности монокристалла сульфида цинка
3.1.3 Спектры фотоионизации димеров серебра, адсорбированных на поверхности монокристаллов хлористого серебра и сульфида

цинка
3.1.4 Спектр фотоионизации тримера серебра, адсорбированного на монокристалле хлористого серебра
3.2 Фотостимулированное формирование малоатомных кластеров серебра на поверхности монокристаллов А§С1
3.3 Механизмы фотостимулированных преобразований на поверхности монокристалла АцС1 с участием адсорбированных атомов и малоатомных кластеров серебра
ВЫВОДЫ К ГЛАВЕ
ГЛАВА 4 ТЕПЛОВОЕ ВОЗБУЖДЕНИЕ ПОВЕРХНОСТНЫХ ПЛАЗМОНОВ И ИХ ТРАНСФОРМАЦИЯ В ФОТОНЫ НА КРАЮ МЕДНОЙ ПЛАСТИНЫ
4.1 Конверсия поверхностных электромагнитных волн вблизи края поверхности металлической пластины
4.2 Трансформация плазмонов вблизи края медной пластины
ВЫВОДЫ К ГЛАВЕ
ГЛАВА 5 СПОСОБ УСИЛЕНИЯ ИНТЕНСИВНОСТИ АНТ И СТОКСОВА СВЕЧЕНИЯ
ВЫВОДЫ К ГЛАВЕ
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

(вдоль) границы раздела сред с разными диэлектрическими проницаемостями от задачи их поведения в каждой отдельно взятой среде.
Интересно отметить, что проводя аналогичные действия относительно напряженности магнитного поля, то есть подставляя Е из (1.2) в (1.1) и в силу выражения сНуВ = 0, а также однородности и изотропности магнитных свойств во всем пространстве (//, = /м = 1) получаем уравнение для Я в виде:
АЙ + Щ-Й = 0, (1.4)

В этом случае гас&йчЯ = 0. Отсюда видно, что решения уравнений Максвелла для волн, распространяющихся вдоль поверхности раздела должны быть несимметричными по отношению к напряженностям электрического и магнитного полей. Это значит, что ТЕМ — волна не может удовлетворить (1.3) и (1.4) одновременно. Кроме того, существует лишь один из типов волн, содержащих продольную компоненту.
В силу принятой геометрии задачи сохраняет смысл двумерный волновой вектор электромагнитной волны д ц с компонентами дх и ду. Для удобства допустим, что д ц направлен по оси Ох, так что ду — 0, дх = |д» |. Рассмотрим распространение электромагнитной волны вдоль границы раздела сред с этим волновым вектором. Другими словами, будем считать, что
Ё = е,щ>(гдхх + д < О
Ё - ехр(1дхх - кгЁ),г > О

Н - Я« еху(гдхх + к, л), г < О
Я = Н{2) ехр(гдхх - к2г), д > О
где а.'] и лг2 - д-компоненты волнового вектора в средах 1 и 2 соответственно. Электромагнитная волна, описываемая выражениями (1.5) и (1.6), распро-
(1.6)
(1.5)