Микроскопическая теория диэлектрической проницаемости неполярных жидкостей

• Автор: Кечек, Александр Георгиевич
• Шифр специальности: 01.04.05
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 155 c. : ил

Глава I. РАЗЛИЧНЫЕ ПОДХОДЫ И МЕТОДЫ В ТЕОРИИ ДИЭЛЕКТРИЧЕСКОЙ ПРОНИЦАЕМОСТИ (ОБЗОР ЛИТЕРАТУРЫ)

§1.1. Классическая постановка задачи о диэлектрической

проницаемости

1.1.1. Основополагающие работы

1.1.2.Дальнейшее развитие теории классических диэлектриков

1.1.3.Диэлектрики в переменном электрическом

поле

1.1.4.Решеточные модели в теории диэлектрической проницаемости

1.1.5.Свободный объем и диэлектрическая проницаемость

§ 1.2. Неклассические постановки задач в теории

Диэлектрической проницаемости

1.2.1.Другие направления развития теории диэлектрической проницаемости и некоторые смежные вопросы
1.2.2.Диаграммная техника в теории диэлектрической проницаемости
1.2.3.Полубесконечная задача в теории диэлектрической проницаемости
1.2.4.Вычисление диэлектрической проницаемости численными методами
Глава II. ПОЛУЧЕНИЕ И ИССЛЕДОВАНИЕ ЦЕПОЧКИ УРАВНЕНИЙ ДЛЯ
ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ ШЛЕЙ В НЕПОЛЯРНОЙ ЖИДКОСТИ. . . 35 § П.1. Общий случай цепочки уравнений для электромагнит-

ного поля в неполярной жидкости
П. 1.1. Поляризационный формализм в уравнениях
Максвелла
П. 1.2.Молекула во внешнем поле. Система молекул
во внешнем поле
П. 1.3.Аппарат усреднения
П. 1.4.Первый этап усреднения электромагнитного
поля
ПЛ.5.Второй этап усреднения и получение цепочки
уравнений
§ П.2. Различные частные случаи цепочки уравнений для
полей и границы их применимости
П.2.1.Упрощения, связанные со свойствами функции
Грина
П.2.2.Модель точечных молекул
П.2.3.Простейший случай точечных изотропных
молекул при <<г
П.2.4.Получение цепочки уравнений для жидкости точечных изотропных невращающихся молекул
в случае ^ >:>
§ П.З. Расцепление цепочки уравнений для
П.3.1.Случай изотропных молекул
П. 3.2.Случай анизотропных молекул
Основные результаты главы П
Глава III. ПРИМЕНЕНИЕ ДИАГРАММНОЙ ТЕХНИКИ ДЛЯ ВЫЧИСЛЕНИЯ
ДИЭЛЕКТРИЧЕСКОЙ ПРОНИЦАЕМОСТИ
§ Ш.1. Диаграммная техника для жидкости из неполярных
молекул
Ш. 1.1. Уравнение для полей в Кс*> -представлении. . 78 Ш.1.2.Правила построения диаграмм

ШЛ.3.Анализ диаграмм, входящих в состав поля
Е ( К; Ю
ШЛ.4.Анализ диаграмм, входящих в состав поля Ё(?. и расцепление цепочки уравнений
для полей
Ш.1. 5. Уточнение полученного уравнения
§ Ш.2. Нахождение диэлектрической проницаемости среды
путем непосредственного суммирования неприводимых
диаграмм
Ш.2Л.Перенормировка неприводимых и приводимых
диаграмм
Ш.2.2.Дополнительные соотношения между приводимыми и неприводимыми диаграммами
Ш.2.3.Вычисление поляризуемости однородной жидкости, состоящей из изотропных точечных
молекул
Ш.2.4.Случай двух близких резонансов
§ Ш.З. Диаграммная техника для двухкомпонентных оиотем .124 Ш.3.1.Предварительные замечания и определения . .124 Ш.З.2.Уравнения для перенормированных стрелок и перенормированных вершин и их решение в
простейшем случае
Основные результаты главы Ш
ЗАШИЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

^б,(е| Ьл) ” £аш>(е1Ь,т)
(П.29)
£С0)(е|Ь,г] = £0 (е|Ь,*гг)=
и так далее.
Это есть плотности вероятности распределения обобщенных координат одной, двух, трех и т.д. молекул в момент 0 при условии, что в момент -7Т они имели значения, помеченные индексом 1э , причем все обобщенные координаты всех остальных молекул как в начале, так и в конце могут быть произвольными. Из условных плотностей вероятности
ГГ(е1Ы- Г(еУ,г) и т.д. можно получить безус-ловные. Для этого надо перейти в (П. 29) к пределу при Т-+оо, воспользовавшись свойством эргодичности и (П.28).
Легко видеть, что имеет место следующие тождества:
[(е) = йтм О, I Ь, т)
$4(е)» Ьт СС0)(е Ц>,Г) (П.30)