Взаимодействие когерентного излучения с ориентационными и гидродинамическими движениями в нематических жидких кристаллах

• Автор: Акопян, Рафик Сережаевич
• Шифр специальности: 01.04.05
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1985
• Место защиты: Ереван
• Количество страниц: 142 c. : ил

отр.
ГЛАВА I. ОБЗОР ЛИТЕРАТУРЫ
§ 1.1. Гигантская оптическая нелинейность нематических жидких кристаллов
§ 1.2. Светоиндуцированный переход Фредерикса
§ 1.3. ГОН вблизи порога перехода Фредерикса в.статическом поле
§ 1.4.Другие нелинейности нематических жидких кристаллов
§ 1.5.Электрогидроданамическая неустойчивость в НЖК
§ 1.6.Неустойчивости пуазейлева и куэттовского течений в НЖ
§ 1.7.Конвективная неустойчивость
§ 1.8.Заключение
ГЛАВА Н.ПЕРЕОРИЕНТАЦИЯ ДИРЕКТОРА ЖИДКОГО КРИСТАЛЛА СВЕТОВЫМ ПОЛЕМ ВБЛИЗИ ПОРОГОВ ГИДРОДИНАМИЧЕСКИХ ОРИЕНТАЦИОННЫХ НЕУСТОЙЧИВОСТЕЙ
§ 2.1. Введение
§ 2.2. Кубическая оптическая нелинейность вблизи
порога электрогидродинамической неустойчивости
§ 2.3.Система линеаризованных гидродинамических
уравнений
§ 2.4.06 устойчивости течения НЖК по наклонной плоскости
§ 2.5.Воздействие света на слой НЖ вблизи порога

однородной неустойчивости гидродинамических
течений
§ 2.6.Кубическая нелинейность вблизи порога неустойчивости роликового типа простых гидродинамических течений
§ 2.7.Заключение
Глава III. КОНВЕКТИВНО-ТЕПЛОВАЯ ОРИЕНТАЦИОННАЯ НЕЛИНЕЙНОСТЬ
НЕМАТИЧЕСКИХ ЖИДКИХ КРИСТАЛЛОВ
§ 3.1. Введение
§3.2. Уравнения тепловой конвекции в НЖК
§ 3.3. Принудительная конвекция в жидкостях,обусловленная поглощением лазерного излучения
§ 3.4. Ориентационная оптическая нелинейность жидкого кристалла,обусловленная тепловой конвекцией
§ 3.5. Точное решение задачи Рэлея о принудительной
конвекции в НЖ
§ 3.6. Тепловое и ориентационное воздействия света на слой НЖ вблизи порога конвективной неустойчивости Бенара-Рэлея
§ 3.7. Заключение
Глава IV.ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ЛАЗЕРНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ С ОРИЕНТАЦИОННЫМИ
ДВИЖЕНИЯМИ В ЖИДКИХ КРИСТАЛЛАХ
§ 4.1. Введение
§ 4.2. Ориентационный механизм нелинейного вращения
плоскости поляризации света
§4.3. Нелинейный резонатор Фабри-Перо на основе явления светоиядуцированного перехода Фредерикса

§ 4.4. Светоиндуцированные превращения вблизи
порога неустойчивости гомеотропного НЖК в присутствии молекул ХЖ
§ 4.5. Влияние гидродинамического движения на
установление ориентационной оптической нелинейности нематических жидких кристаллов
§ 4.6. ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ПРИЛОЖЕНИЕ I. САМОДИФРАКЦИЯ НАРЫ СВЕТОВЫХ ВОЛН НА ТОНКОМ
СЛОЕ НЕЛИНЕЙНОЙ СРЕДЫ
ПРИЛОЖЕНИЕ П. ВЫВОД ОСНОВНЫХ УРАВНЕНИИ НЕМАТОДИНАМИКИ
ПРИЛОЖЕНИЕ Ш. ЗАКОНЫ СОХРАНЕНИЯ ЖИДКИХ КРИСТАЛЛОВ
ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ И ВЫВОДЫ
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

падения света под углом оС^ЗО0 (в среде), при =10"2см, для НЖК МББА. В приложение I показано, что легко зарегистрировать величину на уровне ^1/30. Для этого необходима плотность
мощности Р = (С/^1Е1 ^0)1 Ът/см^ .Приближение к порогу неустойчивости течения снизу еще в _| 1 раз уменьшит необходимую мощность.
2.5.2. Пуазейлево течение ]~20~] . При пуазейлевом течении начало координатной системы £=0 удобно выбрать в центре кюветы.Тогда невозмущенному течению соответствует градиент скорости
, и поэтому для решения стационарной задачи без магнитного поля из (27) имеем систему:
<1^/^+&сЪЖъ = О У’тУг//2'г + ./^
где введены следующие безразмерные обозначения:
_ /о4а.°2± К± "Ц
(48)
, *5-я; , л =(£^£-) л ■
а постоянная Эриксена
С - .1 ^Л(ы^Х^
бх_ %Мкдл!/'
Переходя к новым переменным
Х=й3£ ; ие ,
из (48) получаем два уравнения Эйри
(49)
(50)
(51)