Особенности распыления лантанидов при магнитном фазовом переходе

• Автор: Карпова, Елена Евгеньевна
• Шифр специальности: 01.04.04
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 114 c. : ил

Глава I. Распыление магнетиков в области магнитного

фазового перехода

§ 1.1. Аномалии коэффициента распыления никеля

в окрестности точки Кюри

§ 1.2. Распыление гадолиния вблизи магнитного

фазового перехода

§ 1.3. Основные идеи флуктуационной теории фазовых

переходов

Глава 2. Кинетические уравнения, описывающие распыление

лантанидов

§ 2.1. Определение основных величин

§ 2.2. Коэффициент распыления
§ 2.3. Система кинетических уравнений для 'У* и ф
Глава 3. Влияние критических флуктуаций намагниченности на
распыление магнетиков
§ 3.1. Температурная зависимость радиуса корреляции
флуктуаций намагниченности
§ 3.2. Зависимость коэффициента распыления от
отношения радиуса каскада к радиусу корреляции флуктуаций намагниченности
Глава 4. Расчет потенциалов взаимодействия и сечений
рассеяния
§ 4.1. Часть потенциальной энергии взаимодействия атомов редкоземельных металлов, независящая от спинов

§ 4.2. Изотропная часть обменного взаимодействия.... 57 § 4.3. Анизотропное косвенное обменное взаимодействие
§ 4.4. Сечения рассеяния атом-атом
§ 4.5. Потенциалы взаимодействия и сечения рассеяния
ион-атом
Глава 5. Температурная зависимость коэффициента распыления
лантанидов
§ 5.1. Моментные уравнения для "У* и Ф*
§ 5.2. Определение функций $*(■*) и $44) и коэффициентов распыления и £'
§ 5.3 Температурная зависимость коэффициента распыления лантанидов
§ 5.4. Оценка характерного размера каскада по экспериментальной температурной кривой распыления
Выводы
Литература

Изучение вторичной эмиссии частиц при ионной бомбардировке магнетиков в диапазоне температур, включающем точки магнитных фазовых переходов, является новой областью физики твердого тела. До настоящего времени основное внимание в этой области было сосредоточено на распылении магнетиков группы железа (3 с£ -металлы) . Были открыты характерные аномалии температурной зависимости коэффициента распыления вблизи точки магнитного фазового перехода и выявлены основные механизмы, ответственные за эти аномалии.
Другая, более обширная и разнообразная по своим магнитным структурам группа магнетиков, лантанидов (4 4 -металлы), остается практически малоисследованной.
Распространенность лантанидов и их уникальные физико-химические свойства способствовали широкому применению их во многих областях науки и техники, так, например, в микроэлектронике для создания ячеек памяти с термомагнитной записью и записью на цилиндрических магнитных доменах.
Для напыления тонких магнитных пленок используется метод распыления и поэтому знание закономерностей распыления необходимо для анализа и контроля состояния и структуры приповерхностных слоев.
Помимо этого, изучение вторичной эмиссии частиц при распылении лантанидов вблизи магнитных фазовых переходов имеет и чисто научный интерес, так как позволяет глубже понять кинетику процессов в твердом теле в критической области фазовых переходов. В свя' зи с этим представляется актуальным исследование особенностей распыления лантанидов.

С - нормировочная постоянная.
В несимметричной фазе, ниже Тс в системе появляется дальний порядок и (3.3) переходит в:
7?/ /-ч* с. Г y-vn
+ —1 (3-4)
Здесь ^ , VI - спонтанная намагниченность.
Согласно вышесказанному, для среднего скалярного произведения спинов двух сталкивающихся атомов в каскаде имеем:
, т >т,
С (3.5)
<€?'>= е*?{- ^3Д<тс.
Второе слагаемое в (3.6) учитывает дальний порядок, а первое соответствует ближнему порядку^ Зависимость <(Сз')>от температуры для различных пробегов приведена на рис. 14. В окрестности критической точки Тс и вблизи Т=0 спины параллельны на расстоянии X . Выше Тс ориентация спинов хаотизируется. Ниже Т имеет минимум, глубина и положение которого зависят от X
§ 3.2. Зависимость коэффициента распыления от отношения радиуса каскада к радиусу корреляции флуктуаций намагниченности.
В отличие от теории равновесных фазовых переходов второго рода, где единственным характерным размером является радиус корреляции флуктуаций, в задаче распыления магнетиков появляется другой характеристический параметр размерности длины - радиус