Развитие разряда в длинной трубке и влияние на него продольного магнитного поля

• Автор: Садых-Заде, Гюлара Мамед кызы
• Шифр специальности: 01.04.04
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Баку
• Количество страниц: 118 c. : ил

ГЛАВА I. ОБЗОР ЛИТЕРАТУРЫ, ПОСВЯЩЕННОЙ ИССЛЕДОВАНИЮ

РАЗВИТИЯ РАЗРЯДА В ДЛИННЫХ ТРУБКАХ

ГЛАВА 2. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ УСТАНОВКА И МЕТОДИКА

ИЗМЕРЕНИЙ

§ 2.1. Наполнение и вакуумная обработка

разрядной трубки

§ 2.2. Электрическая схема измерений

(периодический режим)

§ 2.3. Устройство для формирования оди

ночного импульса напряжения

§ 2.4. Измерения в магнитном поле

ГЛАВА 3. РАЗВИТИЕ РАЗЩЦА В РЕЖИМЕ ПЕРИОДИЧЕСКИХ
И ОДИНОЧНЫХ ПРИБОЕВ £
§ 3.1. Периодический пробой разряда в
гелии
§ 3.2. Развитие разряда в трубке с аргоном
§ 3.3. Обсуждение результатов
§ 3.4. Пробой под действием одиночного
импульса напряжения
ГЛАВА 4. РАЗВИТИЕ РАЗРЯДА В ДЛИННОЙ ТРУБКЕ ПРИ
НАЛИЧИИ МАГНИТНОГО ПОЛЯ
§ 4.1. Влияние магнитного поля на пробой
в периодическом режиме
§ 4.2. Структура переднего фонта волны
ионизации и влияние на нее продольного магнитного поля
§ 4.3. Влияние магнитного поля на раз
витие одиночного пробоя

ГЛАВА 5. ОБСУЖДЕНИЕ РЕЗУЛЬТАТОВ
§ 5.1. Современное состояние теоретических исследований волн ионизации, рас -цространяющихся цри пробое длинных трубок
§ 5.2. Обсуждение экспериментальных ре -зультатов в рамках теоретической модели ионизующих волн
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

Процесс пробоя длинных разрядных промежутков, основные свойства которого не укладываются в рамки довольно хорошо изу -ченннх таунсендовского и стримерного механизмов, относится к классу физических явлений, широко распространенных как в природе, так и в технике. При таком пробое происходит движение фронтов ионизации в газе, сопровождаемое зарядкой распределенной емкости (окружающего пространства в лидере молнии или стенок цри электрическом пробое газоразрядных трубок). Этот класс яв -лений изучается уже десятки лет и о нем накоплен довольно об -пшрный экспериментальный материал.
Интерес к исследованию развития разряда в длинных труб -ках, длина которых много превышает их радиус, в пятидесятых годах был связан с широким распространением газоразрядных источ -ников света. В частности, эти исследования нашли применение цри разработке бесстартерных схем зажигания люминесцентных ламп.
Особую актуальность исследования волнового пробоя приоб -рели в последнее время, так как, кроме чисто научного интереса, изучение этого явления получило и новое прикладное значение, вызванное расширением области его применений. Это связано с развитием техники газовых лазеров, в частности, с решением вопросов формирования разряда в них. С помощью волны ионизации, движущейся с большой скоростью (~ Ю9 см/с) по слабоионизованной плазме, удалось получить генерацию в импульсном лазере на молекулярном азоте. Такую волну используют для исследования элементарных процессов - в частности, кинетики заселенности возбуж -денных уровней, коэффициента диффузии атомарного водорода и т.д., цричем этот метод имеет ряд преимуществ по сравнению с

на рис.II и 12. Из них видно, что, придрочих равных условиях, величина скорости падает (рис.11), а величина заряда ^ растет (рис.12) с увеличением давления газа. Причем такой характер зависимости наблюдается как в режиме шнотонного изменения V и со скоростью роста потенциала п.э., осуществляю -щегося цри низких частотах (нижняя кривая на рис.II и верхняя - на рис.12, полученные при У = 200 Гц), так и в режиме на -сыщения.
Кроме того, из данных на рис.II и 12 видно, что для гелия, описанию пробоя в котором посвящен настоящий параграф, наступление режима насыщения зависит от давления - цри более низких давлениях режим насыщения наступает позже, т.е. при больших скоростях нарастания напряжения на п.э.
§ 3.2. Развитие разряда в трубке с аргоном
При периодическом пробое в аргоне наблюдались, в общих чертах, те же явления, что были описаны в предыдущем параграфе для развития гелиевого разряда.
Процесс возникновения разряда также начинается с пробоя газового промежутка между п.э, и близлежащим участком стенки, с увеличением 11 процесс продвигается все дальше вдоль трубки, что сопровождается сдвигом во времени импульсов заряда с обкладок, регистрировавшихся на экране осциллографа.
Ход зависимостей основных параметров, характеризующих формирование разряда - скорости фронта "V* и заряда, стенки с1о от разрядных условий - параметров питающего генератора и давления - в аргоне аналогичен полученным для гелия.
На рис. 13 и 14 показаны зависимости скорости фронта в аргоне от частоты и величины подаваемого на п.э. напряжения