Ядерный квадрупольный резонанс в системах изотопов с целыми спиновыми числами

• Автор: Белоглазов, Георгий Сергеевич
• Шифр специальности: 01.04.03
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Калининград
• Количество страниц: 209 c. : ил

Глава I. Хронология развития-методов исследования квадрупольных взаимодействий ядер, имеющих целый спин
1.1 Квадрупольные ядра с; целочисленным спином
1.2 Наблюдение тонкой квадрупольной структуры спектров ЯМР
1.3 Стационарное наблюдение ЯКР целых спинов
1.4 Квадрупольное спиновое эхо ядер с. целочисленным спином
1.5 Двойной ЯКР-ЯКРкак метод наблюдения сигнала ядер с малым естественным содержанием
1.6 ЯКР-ЯМР резонанс на ядрах с целым спином
1.6.1 МетодыЯКР-ЯМЕ: резонанса
1.6.2 Спектры ДРПУ соединений бора-10 и азота
1.6.3 Наблюдение дипольной тонкой структуры в спектрах ДРПУ и ДРСЭ азота-14 аминогрупп
1.6.4 ЯКР-ЯМР с: непрерывной связью шего применение в спектроскопии ЯКР дейтерия
ГЛава 2. Особенности регистрации спектров ЯКР и ЯКР-ЯМР целых спинов (постановка задач исследования)
2.1 Сужение линий ЯКР в нулевом поле при асимметричном РЭП
2.2 Разрешенное число квантовых переходов в системах уровней энергии ЯКР изотопов с целым спином

Глава 3. Уровни энергии, частоты, интенсивности
линий и правила отбора в спектрах ЯКЕ целых спинов
3.1 Расчет для стационарного метода регистрации
3.1.1 Спин I
3.1.2 Спин 2
3.1.3 Спин 3
3.1.4 Спин 4
3.1.5 Спины 5 и б
3.2 Правила отбора в ЯКР целых спинов
3.3 Аппроксимация аналитическими выражениями зависимостей от параметра асимметрии численных значений частот и вероятностей переходов в спектрах ЯКР спинов 4,5,6 Плава 4. Эффект Зеемана в спектроскопии ЯКР целых спинов
4.1 Эффект Зеемана в ЯКР спина I. Ядерный спиновый резонанс
4.2 Эффект Зеемана в ЯКР больших целых спинов
Глава 5. Расчет относительных интенсивностей линий в спектрах ДРПУ и ДРНС целых спинов
5.1 Спин I. Методика расчета. Двухчастотный двойной резонанс
5.2 Расчет относительных интенсивностей линий в спектрах ДРПУ больших целочисленных спинов
5.3 Учет конечной величины поля пересечения уровней при расчете интенсивностей линий в спектрах ДРПУ целых спинов
5.4 Учет вероятностей переходов при расчете интенсивностей линий в спектрах ЯКР-ЯМР целых

спинов
Плава 6. Уровни энергии, частоты переходов и интенсивности линий спектров:ЯКР и ЯКР-ЯМР азота-14 аминогрупп с- учетом дипольной тонкой структуры
6.1 Уровни энергии и вероятности переходов при стационарном и импульсном методах регистрации спектров'
6.2 Интенсивности линий в спектрах ДРПУ ш ДРСЭ аминогрупп. Эффект Зеемана в ДРПУ аминогрупп
ГШава 7. Применение методов ДРПУ, импульсного ЯКР и средств^ автоматизированной интерпретации спектров ЯКР при исследовании некоторых бор- тазотосодержащих соединений
7.1 Краткое описание экспериментальной установки
7.2 Средства автоматизированной интерпретации спектров
7.3 Результаты исследования-' бор- ш азотосодержащих соединений
Основные результаты и выводы
Литература
Приложения

Глава 3. УРОВНИ ЭНЕРГИИ, ЧАСТОТЫ, ИНТЕНСИВНОСТИ ЛИНИЙ И ПРАВИЛА ОТБОРА В СПЕКТРАХ ЯКР ЦЕЛЫХ СПИНОВ
3.1 Расчет для стационарного метода регистрации
3.1.І Спин I
Дас и Хан в обзоре "Спектроскопия ядерного квадрупольного резонанса" (1958 г.) /47/ привели выражения для уровней энергии ЯКР спина I при произвольном параметре асимметрии. Случай спина I очень важен на практике, так как этот спин имеют ядра азота-14, лития-6, дейтерия (табл.1). Поэтому общая методика получения спектра квадрупольного гамильтониана (6) будет описана_на примере спина I. В 1_ -представлении матрицы операторов 1_, X диагональны, а операторов I + и I _ - недиагональны /32,47,120/. Ненулевые матричные элементы этих операторов вычисляются по формулам /32,151
а,т О, ж
11 3, ж> = тг Iе I Л, = j
(Э,т li3, тт 2> **р±т)0*гп+1)(з±т-фт*г)] (зз)
Решение стационарного уравнения Щредингера
^(?Ч/ = ЕН/, (34)
где ^ " волновая функция, ищем в виде линейной^комбинации
собственных функций оператора момента импульса 17 :
2 V-+1
и/ = У с (J (35)
'К ^ Km 7m > где in=-,3 (в случае спина J= { , /Г7 = )
/32/. Элементы столбцов и строк матрицы оператора расположим в соответствии со значениями магнитного квантового числа ГП — + {-1,0 • Вклад в диагональные элементы (Д|Т1 -0 )
дают лишь операторы 1^ и I , а в недиагональные (ДИ1 = -2)