Электромагнитная совместимость приемно-передающих устройств, расположенных на элементах конструкций сложной формы

• Автор: Суриков, Василий Валерьевич
• Шифр специальности: 01.04.03
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2009
• Место защиты: Санкт-Петербург
• Количество страниц: 121 с. : ил.

Оглавление

Перечень условных сокращений

Введение
1. Современное состояние науки в области решения задач электромагнитной совместимости антенных устройств
1.1 Обзор аналитических методов теории дифракции, применяемых для решения задач электромагнитной совместимости

1.1.1 Вводные замечания

1.1.2 Физическая оптика (приближение Гюйгенса-Кирхгофа)

1.1.3 Геометрическая оптика

1.1.4 Метод краевых волн

1.1.5 Геометрическая теория дифракции

1.2 Обзор численных методов решения задач дифракции
Выводы
2. Расчет электромагнитных полей, рассеянных элементами конструкции самолета
2.1 Постановка задачи
2.2 Общие положения
2.3 Электромагнитное поле, рассеянное стабилизатором
2.4 Электромагнитное поле, рассеянное крыльями
2.5 Электромагнитное поле, рассеянное фюзеляжем
3. Влияние рассеянных фюзеляжем полей на пеленгационные антенны,
расположенные в носовой и хвостовой частях
самолета
4. Расчет электромагнитного поля, рассеянного
корпусом самолета. Определение ошибок пеленгования
Выводы
5. Расчет развязки между антеннами при наличии

электромагнитного экрана сложной конфигурации
5.1 Симметричное возбуждение экрана плоской электромагнитной волной
5.1.1 Постановка задачи
5.1.2 Расчет электромагнитного поля, рассеянного экраном
5.1.3 Вычисление распределения тока вдоль вибратора,
расчет входного сопротивления
5.1.4 Расчет величины развязки между антеннами
5.2 Несимметричное возбуждение экрана сферической волной
5.2.1 Постановка задачи
5.2.2 Расчет электромагнитного поля, рассеянного экраном
5.2.3 Расчет входного сопротивления вибратора,
определение величины развязки между антеннами
5.2.4 Сравнение полученных результатов с
результатами моделирования задачи в специальной САПР
Заключение
Список литературы

Перечень условных сокращений
ВКФ взаимная корреляционная функция
го геометрическая оптика
гтд геометрическая теория дифракции
ДН диаграмма направленности
ИРИ источник радиоизлучения
ПРФ поверхность равных фаз
РТС радиотехническая система
РТУ радиотехническое устройство
САПР система автоматического проектирования
СЛАУ система линейных алгебраических уравнений
ФО физическая оптика
ЭВМ электронно-вычислительная машина
эдс электродвижущая сила
эмс электромагнитная совместимость

Чтобы найти напряженность полного рассеянного стабилизатором электрического поля Е4, создаваемого равномерной частью поверхностного тока в точке наблюдения (т.н.), необходимо проинтегрировать поля от элементарных токов по всей поверхности стабилизатора. Поперечная составляющая электрического поля, создаваемого элементарным током длины 1 описывается выражением (2.12) [26]:
j=ijoLL
Arc со є

к Kn

V тн

v к Кп у
sin утне
-i kRT
(2.12)
7™ = arccos (cos бтн sin срлн ), (2.13)
где £— диэлектрическая проницаемость свободного пространства, jfTH
расстояние до точки наблюдения, /тн - угол между направлением протекания элементарного тока и направлением на точку наблюдения (см. рис.2.3).
Учитывая, что
Ап ю є
=30 [47], и то, что точка наблюдения находится в
дальней зоне, пренебрегая членами
можно переписать в виде:
2 с y
kRTIl у
K.kR,H у
E°TH=30kij0lsmyT
ikRrn
выражение (2.12)
(2.14)
Выражение для поля Е, создаваемого равномерной частью тока будет иметь вид:
аУ{х)
Еш = j jX'„ dydx,

(2.15)
где ух (х) = Ъ~х — функция, описывающая вид кромки 2 (см. рис.2.3). Пользуясь выражениями (2.9) и (2.14), перепишем формулу (2.15):
_ і 60 к А sin вх sin а е llcR° Т"= Кп -а І 120 П rT
- sin y.m е‘кФ'dydx,
(2.16)