Частотно-селективные системы на основе двойных металлических сетчатых структур

• Автор: Ферсман, Геннадий Александрович
• Шифр специальности: 01.04.03
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2002
• Место защиты: Санкт-Петербург
• Количество страниц: 267 с. : ил

ОГЛАВЛЕНИЕ
Введение
Глава 1. Усредненные граничные условия для двойной густой решетки тонких пересекающихся проводников

1.1. Постановка задачи

1.2. Вычисление потенциалов на поверхностях сеток

1.3. Некоторые частные случаи расположения сеток

1.4. К вопросу о точности расчетов электромагнитных

полей при использовании усредненных граничных условий на сетчатой поверхности

1.5. Выводы
Глава 2. Отражающие свойства двойной плоской решетки, состоящей из тонких пересекающихся проводников
2.1. Коэффициенты отражения и прохождения для двойной сетки
2.2. Сетки с квадратными ячейками, Е - поляризация падающей волны
2.3. Полоса пропускания
2.4. Сетки с прямоугольными ячейками, Е - поляризация падающей волны
2.5. Экспериментальная проверка значений коэффициентов отражения от двойной сетки

2.6. Выводы
Глава 3. Ускоряющие и замедляющие свойства двойных плоских
проволочных сеток
3.1. Постановка задачи
3.2. Распространение Я- волны вдоль сетчатых поверхностей
3.3. Распространение Е - волны вдоль сетчатых поверхностей
3.4. Экспериментальная проверка ускоряющих и замедляющих свойств сетчатых поверхностей
3.5. Выводы
Глава 4. Эффективная площадь рассеяния антенны, укрытой частотноселективной рассеивающей поверхностью специальной формы
4.1. Расчет эффективной площади рассеяния сетчатой частотно-селективной площади специальной формы
4.2. Рассеяние электромагнитных волн выпуклой металлической поверхностью с квадратным основанием
4.3. Результаты расчетов
4.4. Измерение ЭПР модели
4.5. Отражение электромагнитных волн от сетчатого частотноселективного экрана
4.6. Эффективная площадь рассеяния круглой апертуры при наличии частотно-селективной поверхности перед ней
4.7. Измерение ЭПР модели металлического экрана с круглым основанием
4.8. Расчет эффективной площади рассеяния сетчатого частотноселективного экрана
4.9. Учет влияния антенны за частотно-селективной поверхностью на ЭПР
4.10. Выводы
Глава 5. Характеристики излучения волноводно-щелевой решетки,
укрытой частотно-селективной рассеивающей поверхностью специальной формы
5.1. Диаграмма направленности системы
5.2. Средние диаграммы направленности при наличии случайных фазовых ошибок ЧСП
5.2.1. Регулярная фазовая ошибка
5.2.2. Случайные фазовые ошибки
5.2.3. Линейно независимые фазовые ошибки
5.2.4. Случайные фазовые ошибки коррелированны
5.3. Выводы
Глава 6. Снижение эффективной площади рассеяния антенн
на рабочих частотах
6.1. Снижение эффективной площади рассеяния антенной системы на рабочей длине волны за счет изменения профиля
ее апертуры
6.1.1. Разделение круглой плоской апертуры на два полукруга
6.1.2. Разделение круглой плоской апертуры на четыре равные части
6.2. Выводы

Итак, в рассматриваемой задаче в плоскости Z=0 существуют две системы прямых проводников, пересекающихся под углом а, образующих сетку с ячейкой в форме параллелограмма со сторонами а и Ъ (рис. 1.2). Направим ось X прямоугольной системы координат вдоль одной из систем проводников и введем косоугольную систему координат ХУ2 так, чтобы ось Х совпадала с осью X, а ось У направляем вдоль другой системы проводников.
Ниже будет рассмотрен часто встречающийся на практике случай расположения двух сеток с одинаковыми ячейками и одинаково ориентированными в пространстве друг относительно друга. Однако следует отметить, что приводимый метод принципиально позволяет рассмотреть самый общий случай: вторая сетка может иметь ячейки с параметрами а2, а2 и Ь2 , отличающимися от ячеек первой сетки. Более того, соответствующие системы проводников первой и второй сеток могут быть не параллельны друг другу.
Учет взаимного влияния для таких сеток хотя и возможен, но встречает большие математические трудности и не столь интересен практически.
Таким образом имеем параллельные сетки с параметрами а, Ь, а и гэфф| для первой сетки и а, Ь, а и Гэфф2 - для второй. Возможен некоторый сдвиг второй сетки относительно первой в плоскости и величина сдвига равна:
А а - в направлении оси Х,
А Ъ- в направлении оси У1.
Проекция одной ячейки второй сетки на плоскость первой сетки показана на рис. 1.3.
Введение в рассмотрение согласно работе [31] дает возможность при расчете электромагнитных полей заменять некоторые проводники некруглого сечения на круглые с соответствующим эффективным радиусом Гэфф. Процедура эта формальная, и в дальнейших выводах индекс «эфф» будет опущен, однако он должен быть восстановлен в тех случаях, где встречаются проводники некруглого сечения.