Моделирование дифракционного распространения волн и структура поля радиоволн УВЧ и СВЧ на нерегулярных трассах

• Автор: Дагуров, Павел Николаевич
• Шифр специальности: 01.04.03
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2010
• Место защиты: Улан-Удэ
• Количество страниц: 265 с. : ил.

СОДЕРЖАНИЕ
ВВЕДЕНИЕ

Глава 1. Модели распространения радиоволн на дифракционных трассах

1.1. Методы решения задач распространения радиоволн вдоль земной поверхности. Многократная дифракция Френеля-Кирхгофа

1.2. Дифракция волн наИ полуплоскостях с непараллельными краями

1.2.1. Постановка задачи и вывод основных соотношений

1.2.2. Частные случаи и численные результаты

1.3. Вычисление многократных дифракционных интегралов

1.4. Применение теории дифракции Френеля-Кирхгофа и метода

параболического уравнения для прогнозирования поля на кусочноплоских и кусочно-однородных трасс
1.4.1. Метод Френеля-Кирхгофа
1.4.2. Применение метода параболического уравнения для расчета
кусочно-плоских и кусочно-однородных трасс
1.5. Дифракция волн на прямоугольном импедансном выступе и
прохождение радиоволн через лесной массив
1.6. Влияние тропосферы на поле клиновидного препятствия
1.6.1. Электрические характеристики тропосферы
1.6.2. Влияние рефракции на дифракционное поле
1.6.3. Дифракция на клиновидном препятствии в присутствии
отражающего слоя
Выводы к главе
Глава 2. Трехмерная дифракция Френеля-Кирхгофа
2.1 Модель многолучевого дифракционного распространения УКВ
2.1.1. Постановка задачи
2.1.2. Поле препятствия с неровным краем
2.2. Влияние направленности антенн на характеристики многолучевого поля

Выводы к главе
Глава 3. Граничные дифракционные волны в теории Френеля-Кирхгофа

3.1. Граничная волна в теории дифракции Френеля-Кирхгофа
3.2. Элементарная граничная дифракционная волна и амплитуда рассеяния.
3.3. Обобщенная граничная волна при многократной дифракции
3.4. Трехмерная модель многократной дифракции на препятствиях с произвольной формой краев
3.5. Расчетные и экспериментальные результаты и их сравнение
3.5.1. Однократная дифракция
3.5.2. Двукратная дифракция
Выводы к главе
Глава 4. Экспериментальное исследование структуры дифракционного поля УКВ на приземных трассах
4.1. Пространственная структура дифракционных полей
4.1.1. Условия эксперимента и погрешность измерений
4.1.2. Пространственные флуктуации дифракционного поля
4.1.3. Сравнение экспериментальных и расчетных зависимостей
4.2. Временные флуктуации уровня дифракционного поля
4.3. Искажения диаграмм направленности антенн на дифракционных трассах
4.3.1. Пространственные искажения
4.3.2. Временные флуктуации диаграмм направленности
4.4. Поляризационные зависимости поля
Выводы к главе
Глава 5. Поле радиоволн в присутствии плоских экранов
5.1. Усиление и ослабление поля радиоволн с помощью дифракционных
экранов
5.1.1. Общие соотношения
5.1.2. Оптимизация характеристик пассивного ретранслятора
5.2. Уменьшение отражений от земной поверхности с помощью дифракционных экранов
5.3. Дифракция Френеля - Кирхгофа на проводящей ленте при малых углах скольжения
5.3.1. Теория
5.3.2. Расчетные и экспериментальные результаты
5.4. Дифракция на щели, образованной двумя параллельными проводящими полуплоскостями
5.4.1 Теория
5.2.2 Анализ решения и численные результаты
Выводы к главе
Глава 6. Экспериментальное исследование влияния дифракционных экранов на поле радиоволн
6.1. Увеличение эффективности ретранслятора типа препятствия с помощью регулирующего экрана
6.2. Особенности распространения радиоволн на протяженной трассе с пассивным ретранслятором
6.3. Экспериментальное исследование уменьшения влияния отражений от земной поверхности
Выводы к главе
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ПРИЛОЖЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА
Акты реализации результатов

(1.29)
_ ехр(йо? + 1ср -ТтЛ'/Ч)
*т*1№р
Таким образом, выражение (1.29) является решением задачи дифракции волн на N препятствиях с произвольно ориентированными краями. Также как и для известного случая препятствий с параллельными краями решение представлено в виде /'/-кратного дифракционного интеграла с постоянными пределами интегрирования.
Так как матрицы А и Ал симметричны, то и матрица [Мц = ту симметрична. Заметим также, что если источник находится в начале координат: Р(/0,0,0), а приемник на оси Ог: Р(0,0,с1), то ср= 0 и пу = 0 для всех у = 1, N. Таким образом, в показателе экспоненты подынтегрального
Рассмотрим некоторые частные и практически важные случаи применения формулы (1.29).
1.2.2. Частные случаи и численные результаты
Параллельные края. Если положить а - = 0, у = 1, N, то все
коэффициенты Су обращаются в ноль и, в соответствии с (1.30), получим в показателе экспоненты подынтегрального выражения следующие соотношения

выражения остается только квадратичная форма ^ т$/} ■