Методы пространственной фильтрации регулярных и спекл-полей

• Автор: Локшин, Геннадий Рафаилович
• Шифр специальности: 01.04.03
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 1983
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 321 c. : ил

ВВЕДЕНИЕ, ЛИНЕЙНЫЕ РАДИОФИЗИЧЕСКИЕ МЕТОДЫ В КОГЕРЕНТНОЙ
ОПТИКЕ - СОСТОЯНИЕ И ПЕРСПЕКТИВЫ
ГЛАВА I. ПРОСТРАНСТВЕННАЯ ФИЛЬТРАЦИЯ РЕГУЛЯРНЫХ
СВЕТОВЫХ ПОЛЕЙ
§ І.І. О радиофизической трактовке спектральных
свойств свободного пространства. Многофокусные оптические системы
§ 1.2. О применении теоремы Котельникова к расчету
френелевских дифракционных картин
§ 1.3. Принципы корреляционной фильтрации и фазовая проблема
§ 1.4. Задачи синтеза когерентных световых полей
ГЛАВА П. ФУРЬЕ-ОПТИКА СПЕКЛОВ
§ 2.1 Динамическое соотношение для рассеянного
поля
§ 2.2 Пространственные статистические свойства
спекл-поля
§ 2.3 0 статистических свойствах флуктуаций спекл-структуры при движении рассеивающей поверхности
§ 2.4 Спектральные характеристики спекл-картины и
её временных флуктуаций
§ 2.5 Фильтрация спекл-структуры в оптической
системе

§ 2.6 Вопросы фотодетектирования излучения,
рассеянного движущейся диффузной поверхностью
§ 2.7 Измерение поперечных скоростей движения
рассеивающих поверхностей
§ 2.8 Исследование статистических характеристик
рассеивающей поверхности по спектру флуктуаций спекл-картины. Дифракционный измеритель расстояний
§ 2.9 Об экспериментальном исследовании корреляционных функций. Устранение спекл-шума
Глава III. АКТИВНАЯ ПРОСТРАНСТВЕННАЯ ФИЛЬТРАЦИЯ РЕГУЛЯРНЫХ И ПРОСТРАНСТВЕННО-СЛУЧАЙНЫХ СВЕТОВЫХ ПОЛЕЙ
§ 3.1 Пространственная избирательность однопроходного оптического квантового усилителя (ОКУ)
1. Усиление пространственно-случайного
сигнала в ОКУ
2. Усиление яркости изображения
§ 3.2 Пространственная избирательность резонансных
систем
А. Регенеративный оптический квантовый усилитель
(РОКУ)
Б. Синтез резонансных пространственных фильтров

В. Резонатор с само сканирующим лучом
Г. Пространственная структура поля в резонаторах
со статистически неровными зеркалами
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

где 2£4 я 25г " размеры,области (по х к у соответственно),вне которой функция f (*, ч) тождественно равна нулю, а г/а- ^ и - интервалы отсчетов. Обратное преобразование Фурье обеих частей (21) дает
[ 21 Г(**о,т*о)е1'(яи°**т1Гв!' 1х1Щ,Ш*Ъг [ О / /х/>Я,, /У/>1>2 (23)
Из (23) ясно, что для восстановления изображения достаточно иметь дискретный набор гармоник ( л«0/'*г/о ). с другой стороны, фокусировка обеспечивается условием синфазности:
ГК £ио (*?-пгг ) + г/0г(т£-т£)] = ?/Гп (24)
(где /г,/гу, /г2> т1 у тг « целые числа), т.е. фильтрущая двухмерная маска должна пропустить пространственные гармоники,удовлетворяющую условию (24),1 которое можно записать в виде
(п.*-п)и.1 +(т?-т!)г/ог = 1| ?/г (25)
Из (24) оледует, что выбор функции пропускания фильтрующей маски неоднозначен.
Если, в частности, мы хотим получить на выходе мультиплицированную функцию (23), то достаточно взять двумерную сетку отверстий в непрозрачном экране с периодом (по ^ и ^ ), равным <£=], что дает и0-1Г0 = . Функция пропускания
соответствующего транспаранта имеет вид
7УЧ-;= ^ с) (и-пи 1Г-/п1/0) (26)

или, в реальном случае (отверстия конечного размера 4 )•
= Рл (*-*4 о , Ч- п* гГо) (261).
Легко видеть,' что условие (24) при этом выполняется, а поле на выходе представляет собой неискаженное мультиплицированное изоб2 7Г г- г—
ражение объекта ](*,%) (при условии ^ х> > 3 (Црименение аналогичной системы для мультипликации изображений описано ъ [68] , где однако не рассматривались фокусирующие