Исследование статистических свойств дифракционных картин ионосферных отражений

• Автор: Косовцов, Юрий Николаевич
• Шифр специальности: 01.04.03
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1985
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 130 c. : ил

ГЛАВА I. ЗДАЧА О РАСПРОСТРАНЕНИИ СЛУЧАЙНОЙ ВОЛНЫ И СВЯЗАННЫЕ С НЕЙ НЕКОТОРЫЕ ВАЖНЫЕ МЕТОДЫ ИОНОСФЕРНЫХ ИССЛЕДОВАНИЙ
§ I. Корреляционные характеристики волны,рассеянной
на плоском хаотическом экране
§ 2. О распределении вероятностей рассеянного поля
§ 3. Статистические цопеяш ионосферных сигналов .
* •••
§ 4. Методы разнесеннсср приема
Выгоды
ГЛАВА 2. ДИФРАКЦИЯ ПЛОСКОЙ ВОЛНЫ НА СЛУЧАЙНОМ ЭКРАНЕ ... 25 § I. Характеристический фукционал комплексного случайного поля
§ 2. Преобразование характеристического функционала при обратимых линейных операциях над случайными процессами (полями)
§ 3. Классификация случайных процессов (полей). ... 36 § 4. О сохранении поперечных вероятностных характеристик поля за случайным экраном
§ 5. О сохранении статистических характеристик волны,
рассеянной на реальном экране
§ 6. Асимптотическая нормализация флуктуаций поля за
ограниченным экраном
§ 7. Основные результаты численного эксперимента . . 65 § 8. Об интерпретации измерений параметров наземной
дифракционной картины
Выгоды
ГЛАВА 3. СТАТИСТИЧЕСКАЯ МУЛЬТИПЛИКАТИВНАЯ МОДЕЛЬ СИГНАЛА, МНОГОКРАТНО ОТРАЖЕННОГО ИОНОСФЕРНОЙ .... § I. Характеристики сигнала со смещенным спектром
Обобщение ^ - модели
§ 2. Прохождение гармонического сигнала через систему последовательных модулирующих четырехполюс
ников
§ 3. Мультипликативная модель кратных ионосферных
отражений
§ 4. Статистические характеристики ионосферных сигналов второй кратности
§ 5. О вероятностных свойствах сигналов высших кратностей
Выводы
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА
ПРИЛОЖЕНИЕ

Изменчивость в пространстве и во времени, неоднородность ( тонкая статистическая структура) являются характерным состоянием ионосферы, о чем убедительно свидетельствуют исследования, проводившиеся на протяжении последних десятилетий. Современный уровень исследований в области физики ионосферы выдвигает в число первоочередных задач экспериментальное и теоретическое изучение неоднородной структуры и динамических процессов в ионосфере. Основные цели, которые при этом ставятся, относятся к развитию методов диагностики, контроля состояния ионосферы, к поиску путей прогнозирования распространения радиоволн на большие, в глобальном масштабе, расстояния, что обуславливается потребностями практики по обеспечению оптимальных условий для неискаженной передачи информации по ионосферным каналам радиосвязи.
Основные массовые средства исследования процессов в верхней атмосфере - радиофизические. В этой связи чрезвычайно актуальным является выполнение исследований, связанных с распространением электромагнитного излучения через слой неоднородной ионосферы, подверженной хаотическим изменениям в пространстве и во времени. Существенной составной частью этих исследований является анализ распространения рассеянного излучения в свободном пространстве между нижней границей ионосферы и поверхностью земли.
В традиционной постановке этот вопрос формулируется как задача определения статистических характеристик поля в однородном пространстве при известных характеристиках поля на границе (экране), т.е. является частным случаем проблемы обратимых линейных преобразований случайных полей. Аналитические методы исследования таких задач в настоящее время недостаточно разработаны, что в первую очередь относится к определению таких важных характеристик,

определенной начальной фазой в малоугловом приближении совпадают с соответствующими характеристиками граничного поля, т.е.
УГ(Е(р.г))->КЕ(р.<»У.
0И?,В(8) = 0Е^'°Ч$).
Другими словами, одноточечные характеристики случайного поля при этих условиях сохраняются при распространении случайной волны в однородном пространстве.
Известный результат о сохранении поперечной корреляционной функции за статистически однородным экраном /5/ также можно получить аналогичным способом, поскольку из (27) для
следует
Вф,р„н)-<иф,2оигс]Ь,н):
Если граничное поле статистически однородно, то поперечная корреляционная функция не зависит от К . Второе слагаемое в уравнении поэтому равно нулю и, следовательно,
Вср.ю = В(р,0).
Надо сказать, что для сохранения поперечной корреляционной функции достаточно потребовать лишь статистической однородности граничного поля, поскольку здесь удается вынести операторы дифференцирования за знак усреднения.
В более общем же случае операторы дифференцирования уже не удается вынести за знак усреднения и условия сохранения для других характеристик поэтому включают дополнительные требования.
Рассмотрим теперь поведение следующих уА -точечных попе-