Анизотропные волноводы и резонаторы миллиметрового диапазона

• Автор: Берёза, Алла Ефимовна
• Шифр специальности: 01.04.03
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1983
• Место защиты: Днепропетровск
• Количество страниц: 215 c. : ил

Глава I. Анизотропия диэлектрических свойств материалов и ее использование в технике диэлектрических волноводов и резонаторов
§ I.I. Понятие анизотропной среды. Особенности распространения поля в анизотропных средах
§ 1.2. Анализ распространения волн в направляющих системах с анизотропией диэлектрической проницаемости
1.2.1. Планарные системы и анизотропные волноводы с круговым сечением
1.2.2. Анализ прямоугольных диэлектрических волноводов
1.2.3. Диэлектрические резонаторы с анизотропией проницаемости
§ 1.3. Применение анизотропных элементов
1.3.1. Фильтрующие устройства
1.3.2. Модуляторы
1.3.3. Преобразователи типов волн, циркуляторы
§ 1.4. Проблема материалов с диэлектрической анизотропией в миллиметровом диапазоне волн
1.4Л. Материалы для диэлектрических волноводов
1.4.2. Материалы для создания резонаторов
1.4.3. Реальные монокристаллы и проблема получения сверхвысокой добротности
§ 1.5. Выводы по главе I и постановка задачи
Глава II. Анализ прямоугольных волноводов с одноосной
анизотропией в планарном приближении

§ 2.1. Координатная система задачи и вид тензора диэлектрической проницаемости
§ 2.2. Определение полей и волновых чисел в волноводах
с поперечной анизотропией проницаемости
§ 2.3. Типы волн и определение волновых чисел в волноводах с продольной анизотропией
2.3.1. Волны НЕ
2.3.2. Волны ЕН
§ 2.4. Влияние анизотропии 8 на характеристики волн в
прямоугольных диэлектрических волноводах
§ 2.5. Применение жидких кристаллов для моделирования и экспериментального исследования анизотропных волноводов
§ 2.6. Выводы по главе П
Глава III. Расчет характеристик прямоугольного анизотропного
волновода и некоторых систем на его основе
§ 3.1. Вариационный метод расчета диэлектрических волноводов с поперечной анизотропией проницаемости
3.1.1. Вариационное выражение
3.1.2. Аппроксимация поля
3.1.3. Граничные условия
3.1.4. Интегрирование в вариационном выражении
§ 3.2. Численные результаты. Сравнение с экспериментальными характеристиками анизотропных волноводов
§ 3.3. Прямоугольные диэлектрические волноводы с распределенной связью. Влияние анизотропии проницаемости на линейный коэффициент связи
§ 3.4. Характеристики волноводов на анизотропной диэлектрической подложке

§ 3.5. Выводы по главе Ш
Глава ІУ.Исследование анизотропных диэлектрических резонаторов миллиметрового диапазона § 4.1. Азимутальные поверхностные волны в дисковых диэлектрических резонаторах
§ 4.2. Взаимосвязь основных параметров и характеристик
анизотропных дисковых резонаторов
§ 4.3. Использование искусственных диэлектриков для моделирования анизотропных резонаторов миллиметрового диапазона
§ 4.4. Характеристики резонаторов из искусственного диэлектрика
4.4.1. Численный анализ основных характеристик
4.4.2. Экспериментальное исследование дисперсионных характеристик и добротности резонаторов
§ 4.5. Применение пластинчатых резонаторов
4.5.1. Разрежение спектра азимутальных волн
4.5.2. Частотная перестройка пластинчатых резонаторов
4.5.3. Измерение параметров материалов и сред
§ 4.6. Выводы по главе ІУ
У. Заключение
УІ. Список использованной литературы
УЇЇ. Приложения

пии - оптическая ось кристалла ориентирована вдоль направлений X и У в плоскости поперечного сечения волновода. Условие в) соответствует случаю продольной анизотропии - оптическая ось ориентирована вдоль волновода.
Координатная система задачи (рис. 2.1, 2.2) строится аналогично тому, как это было сделано в задаче об изотропных связанных волноводах /141 /. Структура предполагается симметричной с плоскостями симметрии X = 0 и У = 0. Каждый из ПДВ связан с волноводами в соседних квадрантах. Наличие электрической либо магнитной стенок в плоскостях симметрии соответствует четному либо нечетному распределению поля относительно этих плоскостей.
Известно, что волны Е^а в ПДВ можно получить с помощью векторного потенциала электрического типа Ц>х, направленного вдоль X, а волны Е^,, находятся с помощью такого же векторного потенциала (|fy, направленного вдоль У. Использование симметричного сечения (рис. 2.1) позволяет описывать волны Е*п и Е^п при помощи векторных потенциалов одного и того же направления
/ 141 /.
Линиями У = Const сечение (рис. 2.1) разбито на пять областей. В заштрихованных участках диэлектрическая проницаемость име-еж тензорный характер.
Так как структура симметрична, при расчете связанных волноводов можно ограничиться рассмотрением положительного квадранта X эь О, У5=0 (рис. 2.2,в), учитывая наличие электрической либо магнитной стенок в X = 0 и У=0. Если расстояния Xj и Yj достаточно велики ( Xj—-оо , у^.—-ео ), решение будет соответствовать распространению поля в одиночном волноводе.